Приращение - энергия
Cтраница 3
Следовательно, и приращение энергии A № BS здесь также равно нулю ( см. § 3.4) Причем при замене ветви во 2 - м случае ее линейной моделью производная dRBJdq и изменение энергии AWBS также будут равны нулю. [31]
 |
Схемы центробежного ( а и осевого ( б насосов. 1 - колесо. 2 - спиральный отвод. 3 - направляющий аппарат. [32] |
В динамических насосах приращение энергии жидкости осуществляется в основном за счет скоростного напора, в объемных насосах - в основном за счет статического напора, а скорость жидкости незначительна. [33]
Здесь Wv - приращение энергии деформации, отнесенное к объему, a Uv - объемная плотность энергии деформации. [34]
В вихревых насосах приращение энергии перекачиваемой жидкости происходит в результате турбулентного обмена энергией основного потока на входе насоса и вторичного потока в рабочем колесе. [35]
Полным напором называется приращение энергии единицы веса ( 1 Н) жидкости при прохождении через насос. [36]
В вихревых насосах приращение энергии перекачиваемой жидкости происходит в результате турбулентного обмена энергией основного потока на входе насоса и вторичного потока в рабочем колесе. [37]
Одна идет на приращение энергии магнитного поля dWu, другая - на механическую работу Fdx. Уравнения (21.48) и (21.50) часто используют для нахождения механической силы. Чтобы найти силу F, надо либо составить аналитическое выражение для магнитной энергии системы и продифференцировать его по изменяющейся координате, либо опытным путем снять зависимость магнитной энергии от изменяющейся координаты и затем графически продифференцировать ее. [38]
Третий член соответствует приращению энергии излучения, обусловленному излучением, падающим на среду со всех направлений сферического пространства, и рассеиваемым средой в на правлении Q. Эха величина, как и предыдущие две, отнесена к единице времени, объема, телесного угла и частоты. [39]
Добавочные слагаемые kdNk определяют приращение энергии в связи с изменением числа частиц всех возможных сортов. [40]
 |
Определение приращений энер-гии и коэнергии ветви. [41] |
Сила, выраженная через приращение энергии по (2.3): Fw - Д W / q - ( 2bWBS) / Cbq - Д1ГВ2 / Д9 - 228 9 Н ( см. пример 2.2), совпадает с действительным значением F, найденным аналитически. [42]
С точки зрения термодинамики приращение энергии происходит при постоянном объеме. [43]
Как может возникнуть это приращение энергии. [44]
Это показывает, что приращение энергии T V в единицу времени оказывается меньшим произведенной внешними силами работы. Разность 2F представляет рассеяние энергии за единицу времени; эта величина всегда положительна. [45]
Страницы: 1 2 3 4