Приращение - внутренняя энергия
Cтраница 1
Приращение внутренней энергии dU CvdT, поскольку внутренняя энергия идеального газа не зависит от объема. [1]
Приращение внутренней энергии и при адиабатическом изменении плотности от среднего значения р0 до р0 Р равно работе изменения объема единицы массы. [2]
 |
Индикаторная диаграмма двигателя.| Теоретический цикл. [3] |
Приращение внутренней энергии равно сообщенному извне теплу минус тепло, эквивалентное внешней работе. [4]
Приращение внутренней энергии, соответствующее повышению температуры на один градус, равно согласно (109.8) теплоемкости при постоянном объеме. [5]
Приращение внутренней энергии в малой части объема среды трактуется в классической термодинамике как полный дифференциал по отношению к приращениям параметров процесса. Постулируется, что приращение тепла в малой части объема среды допускает интегрирующий делитель, названный в последующем абсолютной температурой, а следовательно, результат деления приращения тепла на этот интегрирующий делитель - энтропия - считается полным дифференциалом. Абсолютная температура вводится как функция эмпирической температуры. [6]
Приращения внутренней энергии A U и энтропии Д5 в обоих случаях одинаковы и положительны. Сравнить в указанных случаях произведенные системой работы. [7]
Но приращение внутренней энергии окружающей среды U - 1 / 4 представляет собой в рассматриваемых условиях количество полученного ею тепла Q4, причем вследствие постоянства U - - V Q4 j U4 - f / i, откуда и вытекает эквивалентность процессов выхлопа и изохо-рического охлаждения рабочего тела. [8]
 |
В трубке ( 146 находятся воз. [9] |
Как изменяются приращение внутренней энергии At / и теплота Q при переходе от графика МА к графику MD. [10]
Определить знак приращения внутренней энергии raeai в опыте Джоуля - Томсона для случаев, когда начальное состояние газа характеризуется точкой, лежащей: а) на кривой инверсии; б) над этой кривой. [11]
В любом процессе приращение внутренней энергии какой-либо системы AU U2 - f / i равно количеству сообщенной системе теплоты Q минус количество работы А, совершаемой системой. [12]
А / сеть приращение внутренней энергии, A Q и Д Л не являются приращениями ьели-чми Q и А. Внутренняя зиергня представляет собой функцию состояния системы. Поэтому ее ппирлще-ние при переходе системы из одного состояния в дру гое пе заг. [13]
В общем случае приращение внутренней энергии не есть полный дифференциал, а приращение тепла не обязательно допускает интегрирущий делитель. Если процесс необратим и много-параметричен ( независимых параметров процесса более двух), то, как установлено [2, 3], соотношения классической термодинамики теряют силу и нужно обращаться к более общим. Ниже приводятся соотношения без отмеченных выше ограничений и намечаются пути их приложения в механике деформируемых тел. [14]
 |
Импульс ускоряющего напряжения и ионного тока. [15] |
Страницы: 1 2 3 4