Cтраница 1
Приращение кинетической энергии равно сумме скалярных произведений каждого импульса на среднее арифметическое скоростей точки его приложения непосредственно перед приложением импульса и после него. [1]
Приращение кинетической энергии при бесконечно малом перемещении системы равно. Сумма кинетической и потенциальной энергий остается, следовательно. [2]
Приращение кинетической энергии системы за некоторый промежуток времени равно сумме работ сил, приложенных к точкам системы, за тот же самый промежуток времени. [3]
Приращение кинетической энергии системы равно сумме работ всех заданных активных сил, приложенных к системе. [4]
Приращение кинетической энергии отсека за Д7 равно разности кинетических энергий элементов 1 - 1 и 2 - 2, так как в пределах участка 1 - 2 при установившемся движении кинетическая энергия остается постоянной. [5]
Приращение кинетической энергии механизма за какой-либо промежуток времени согласно уравнению ( 140) выразится разностью площадей кривых Рд-у ( в) и Яс - Ф ( в), помноженной на соответствующие масштабы. Так, например, на участке 1 - 2 работа приведенных движущих сил выражается площадью ( И 2 2) мм. [6]
Приращение кинетической энергии системы за конечное время равно работе всех сил системы на соответствующих перемещениях. [7]
Приращение кинетической энергии рабочего тела при его движении по каналу называется располагаемой работой. Из последнего уравнения имеем, что располагаемая работа при адиабатном процессе истечения рабочего тела определяется уменьшением его энтальпии. [8]
Приращение кинетической энергии материальной точки на некотором участке траектории равняется работе равнодействующей силы на том же участке траектории. [9]
Приращение кинетической энергии материальной точки на конечном перемещении равно сумме работ сил, действовавших на точку на этом перемещении. [10]
Приращение кинетической энергии твердого тела ( или неизменяемой системы материальных точек) равно работе всех заданных активных внешних сил, приложенных к телу ( или к неизменяемой системе) на рассматриваемом пути. [11]
Приращение кинетической энергии жидкости есть располагаемая полезная внешняя работа, которая может быть произведена потоком жидкости над внешним объектом работы. [12]
Приращение кинетической энергии системы материальных точек за некоторый промежуток времени равно сумме работ внешних и внутренних сил, действующих на материальные точки системы в течение рассматриваемого промежутка времени. [13]
Если приращение кинетической энергии при каком-либо значении угла 8 5, пройдет через нуль, то это будет означать, что скорость стала равна синхронной ( скольжение s 0) и, следовательно, созданы возможности для вхождения машины в синхронизм. [14]
Отсюда приращение кинетической энергии потока газа ( распола гаемая работа) равно работе внешних сил ( piti) плюс работа расширения в процессе 1 - 2 и минус работа ( pzvz), затраченная газом на преодоление сопротивления среды, в которую газ вытекает. [15]