Cтраница 1
Относительное приращение объема резиновых слоев одинаково, армирующий слой деформируется только в своей плоскости. [1]
Коэффициент сжимаемости характеризует относительное приращение объема нефти при изменении давления на единицу. Сжимаемость нефти учитывается наряду со сжимаемостью воды и коллекторов главным образом при разработке залежей в условиях упруговодонапорного режима, а также на начальной стадии разработки для определения изменения пластового давления на отдельных участках или забойных давлений в отдельных скважинах, когда ход процесса разработки еще не стабилизировался и упругие силы еще играют заметную роль. [2]
Из (8.7) следует, что относительное приращение объема с погрешностью 1 - 2 / постоянно по толщине. [3]
Таким образом, в области отслоения относительное приращение объема является решением уравнения Гельмгольца, но с: коэффициентами, отличными от коэффициентов для области без отслоения. [4]
Величина - j - r - есть относительное приращение объема в единицу времени. [5]
Из третьего уравнения (2.5) следует, что функция относительного приращения объема е в нулевом приближении постоянна по толщине слоя. [6]
С повышением температуры на 1 К ( при р const) относительное приращение объема называется коэффициентом объемного расширения. [7]
Для гармонических колебаний анализ краевых задач динамики сводится к решению уравнения Гельмгольна для функции относительного приращения объема, которое отличается от уравнения статики только коэффициентами. [8]
Из полученных результатов следует, что для деформаций, сопровождающихся сжатием или растяжением слоя, когда относительное приращение объема е одного порядка с деформациями ец, напряжения гц с точностью до членов порядка С / К постоянны по толщине, а напряжения & ъ равны нулю. Лля деформаций, близких к чистому сдвигу, соотношения порядков напряжений и деформаций будут другими. [9]
Показано, что в первом приближении тео рии слоя определяющие соотношения содержат только одно дифференциальное уравнение для функции относительного приращения объема. В частных случаях оно является уравнением Гельмгольца. [10]
Рассматривается тело малой переменной толщины ( тонкий слой) из резиноподобного изотропного материала. В число основных искомых функций кроме перемещений удобно включить также функцию относительного приращения объема. [11]
Температурная шкала газового термометра обычдо строится таким образом, что равным приращениям объема или давления термометрического тела соответствуют равные приращения температуры. Дальтон ( 1802 г.) предложил иную шкалу, в которой равным приращениям температуры соответствуют равные относительные приращения объема идеального газа при постоянном давлении. В дальтоновой шкале, как и в шкале Цельсия, за нуль температуры принимается температура тающего льда, а температура паров кипящей при нормальном давлении воды принята за 100 СС. [12]
Возможность линеаризации уравнений равновесия зависит не только от деформаций и поворотов, но и от механических свойств материала - отношения модулей сдвига и объемного сжатия. Изотропный материал при деформации проявляет ярко выраженные анизотропные свойства. Дополнительным к геометрическим факторам условием линеаризации является: относительное приращение объема и первый инвариант тензора деформаций должны быть малы по сравнению с отношением обобщенных модулей сдвига и объемного сжатия. [13]
Седьмая глава посвящена динамическим проблемам упругости властомерного слоя и многослойных конструкций. С помощью асимптотического метода построена динамическая теория слоя. Анализ гармонических колебаний сводится к решению уравнения Гельмгольца для функции относительного приращения объема, которое отличается от уравнения статики только коэффициентами, являющимися здесь функциями частоты. Ис-следован вопрос о вычислении динамических жесткостей слоя. [14]
В восьмой главе рассмотрены вопросы линейной вязкоупру-гости и диссипативного разогрева эластомерных конструкций. Для описания связи напряжений с деформациями принят закон наследственной упругости Вольтерра. Для гармонических колебаний вязкоупругая задача сводится к интегрированию обобщенного уравнения Гельмгольца для комплексной функции относительного приращения объема. Решена проблема диссипативного разогрева слоя при циклических деформациях. Функция источников тепла в уравнении теплопроводности становится известной после решения вязкоупругой задачи. [15]