Природа - максимум
Cтраница 2
Помимо этого, другие свойства указывают на нетурбулентную природу максимума. Ток в максимуме ( гм) пропорционален концентрации перекиси ( сп), и хотя чувствителен к условиям опыта, но всегда остается меньше id; он не меняется от добавления подавителей максимума. Очевидно, в области предволны на электроде восстанавливаются продукты некоторой химической реакции, в которой участвует перекись. [16]
Природа а - максимума в ПММА близка к природе аналогичных максимумов в ПК и ПЭТФ и связана с неоднородностью аморфной фазы. Можно предположить, что а - максимум обусловлен релаксацией в неупорядоченных, а а-максимум - в более упорядоченных областях аморфной фазы. [17]
Сравнивая кривые Q 1 ( Т) для микро - и макрообразцов, можно сделать вывод, что природа максимумов в волокнах и стеклах одна и та же. [19]
По-видимому, максимум тока при - 110 - f - 120 C следует отнести за счет подвижности карбоксильных групп. Природу максимума при - 90 С следует считать пока недостаточно точно определенной. [20]
 |
Температурная зависимость внутреннего трения стекловолокна диаметром 5 ( 1, 10 ( 2, 20 ( 3, 30 ( 4, 50 ( 5, 100 ( 6, и 100 мкм ( 7. [21] |
Установлено, что природа максимумов внутреннего трения для волокон и стекол алюмонатриевосиликат-ного состава одинакова. Показано, что термообработка волокна приближает его структуру к структуре массивного стекла. [22]
 |
Функции распределения времен релаксации для ПК. [23] |
Выше 100 С наблюдали два максимума тока ( не показаны на рис. 91): при температуре плавления 240 и 210 С, который связывают с образованием объемного заряда. Природа последнего максимума, таким образом, аналогична природе максимумов тока термодеполяризации при ГГС в ПММА, ПЭТФ, ПК. [24]
X показано, что коэффициент теплообмена h между поверхностью и псевдоожиженным слоем при увеличении скорости сжижающего агента U проходит через максимум. Кипение жидкости также характеризуется максимумом А при некотором температурном напоре AT. Природа максимумов в обоих случаях представляется одинаковой. Роль последнего фактора с увеличением ДГ или U повышается, поэтому рост h постепенно замедляется, и после достижения максимума h начинает уменьшаться. [25]
В главе IX было показано ( см. рис. IX-1-IX-4), что коэффициент теплоотдачи от псевдоожиженного слоя к поверхности теплообмена при увеличении скорости ожижающего агента проходит через максимум. Аналогичный факт наблюдается в случае теплообмена с кипящей капельной жидкостью, где максимум достигается при некотором температурном напоре ДГ. Природа максимума на кривых a - f ( w) и а ДДГ) представляется одинаковой. Как только последний фактор начнет играть заметную роль, рост а с увеличением w или ДГ замедляется и при определенном их значении достигает максимума, после чего а начинает уменьшаться. [26]
Это представление о вариациях, которое само по себе может казаться как очень неопределенным, так и бесплодным, становится немного яснее, если подробнее изложить, откуда оно берет начало и как к нему пришли. К этому прежде всего приводит вопрос о нахождении кривых, обладающих некоторым свойством максимума или минимума, или, чтобы избежать неясности, связанной с рассмотрением вопроса в общем виде, рассмотрим проблему нахождения кривой, по которой тяжелое тело, падающее из данной точки, наиболее быстро попадает в другую данную точку. Тогда из самой природы максимумов и минимумов ясно, что эта кривая должна быть такова, что если ее заменить другой кривой, бесконечно мало отличающейся от нее, то время падения при этом должно быть почти тем же. Решение, следовательно, должно быть такое, что если искомую кривую рассматривать как заданную, а затем выполнить соответствующее вычисление для бесконечно мало отличающейся от нее кривой и найти разность времен падения, то, положив эту разность равной нулю, мы выявим природу искомой кривой. А кривые, бесконечно мало отличающиеся от искомой, удобнее всего рассматривать как получающиеся при увеличении или уменьшении ординат отдельных точек искомой кривой на бесконечно малые значения, то есть при вариации ординат. Обыкновенно достаточно осуществить такую вариацию для одной единственной ординаты, но ничто не мешает приписать такие вариации нескольким или всем ординатам, поскольку всегда должны прийти к одному и тому же решению. Но при этом не только в большей мере выявляется сила метода, но получаются также более полные решения вопросов такого рода, а отсюда можно извлечь вопросы, связанные с другими условиями. Поэтому представляется совершенно необходимым изложить предмет вариационного исчисления в наиболее общем виде, какой для него возможен. [27]
Максимумы соответствуют ионизации водорода с различной энергией связи с поверхностью. Первый максимум характеризует слабосвязанный водород, второй и третий - средне - и крепкосвя-занный. NaOH лежит в пределах от 0 45 до 0 70 в, после чего начинается посадка кислорода. Природа максимума при 0 4 в на /, ф-кривой не совсем ясна. Авторы [1] считают, что на платине в щелочных растворах происходит специфическая адсорбция гидроксил-ионоз. [28]
Липпман ( 1845 - 1921) впервые использовал ртуть в капиллярном электрометре, с помощью которого он измерял поверхностное натяжение жидкой поляризованной ртути. Кучера применил ртутный капающий электрод также для определения поверхностного натяжения ртути. Гейровский в 1918 г. объяснил природу максимумов на электрокапиллярных кривых и предложил использовать вольтамперные кривые ( поляризационные кривые) - зависимость тока от приложенного потенциала. [29]
Страницы: 1 2