Cтраница 1
Микроскопическая природа не зависящей от температуры поляризации, обусловливающей е лбО, не вполне ясна, так как этот ИК-вклад на порядок превосходит величину еик для других оксидов. Возможно, что в соединениях титана повышенная ИК-поляризуемость связана с электронным строением элементов с d - и f - орбиталями. [1]
Микроскопическая природа эффекта Керра состоит в том, что полярная молекула ( молекула, имеющая постоянный дипольнын момент) взаимодействует с внешним полем и ориентируется под действием поля так, что энергия молекулы в поле минимальна. [2]
Обсудим теперь микроскопическую природу явления ферромагнитного резонанса. Поскольку намагниченность вещества представляет собой векторную сумму атомных магнитных моментов и, таким образом, является суммой моментов всех имеющихся в веществе электронов, необходимо прежде всего вспомнить свойства электронов в магнитном поле. [3]
Поскольку поля потоков д0 и источников / ( О имеют микроскопическую природу, их следует считать дельта-коррелированными в пространстве и во времени. [4]
Теплоемкость отражает важную связь между макроскопическими свойствами материалов и их микроскопической природой. Поскольку методы измерения теплоемкости хорошо разработаны и в теории достигнуты значительные успехи, то результаты измерения и интерпретация теплоемкости линейных полимеров позволяют получить ценную информацию. [5]
Если для большинства проводников эта формула - всего лишь наглядная модель микроскопической природы закона Ома, то для слабоионизованного газа она работает как очень хорошее приближение к реальности. Не следует, однако, думать, что это выражение есть уже ответ на все вопросы. Физическая задача часто в том и состоит, чтобы правильно определить величину z / эф, включая зависимость от полей Е и В, так как закон Ома в газах чаще всего оказывается нелинейным. Кроме электронов, ток могут переносить и ионы. Обычно этот канал менее эффективен, но в некоторых газах, например О2, электроны эффективно адсорбируются нейтральными атомами, и тогда ток переносится двумя сортами ионов. [6]
Квазидвумерный характер электронного спектра высокотемпературных сверхпроводников, по-видимому, является ключевым для понимания микроскопической природы этого замечательного явления, что пока остается делом будущего. [7]
I рассматриваются кристаллическое состояние вещества, основные типы химической связи, поведение электронов в кристалле, микроскопическая природа магнетизма твердых тел. Дана общая характеристика материалов, которым посвящена книга. [8]
Равенство коэффициентов спонтанного Ap q p и вынужденного Др а, излучения имеет глубокие основания в микроскопической природе фотонов и не зависит от предположения о статистическом равновесии атомов. Вероятность рождения фотона с импульсом д и определенной поляризацией всегда пропорциональна Ng 1, где Nq - число уже имеющихся фотонов в этом квантовом состоянии. [9]
Как известно, термодинамика и механика сплошных сред описывают широкий круг физических явлений, которые по своей микроскопической природе имеют вероятностный характер. Это требует выяснения вероятностного смысла термодинамических параметров и точности макроскопического описания с помощью методов статистической механики, которая исходит из фундаментальных микроскопических моделей структуры вещества. Статистическая механика Гиббса состоит из двух основных компонент - теории статистических ансамблей и гипотез, которые устанавливают связь статистической механики с микроскопической динамикой. С методической точки зрения авторы удачно выбрали феноменологический подход к равновесной статистической термодинамике, который получил свое развитие в работах Мандельбро и завершен в работах Тиссы и Куэя. Этот подход позволяет построить строгий формализм статистических ансамблей Гиббса, внося статистические предположения физического характера в собственно термодинамику и не касаясь проблем обоснования статистической механики. [10]
В отличие от статистической физики, термодинамика изучает свойства макроскопических тел и протекающие в них процессы, не вдаваясь в микроскопическую природу тел. Не вводя в рассмотрение атомы и молекулы, не входя в микроскопическое рассмотрение процессов, термодинамика позволяет делать ряд выводов относительно их протекания. [11]
Хотя основной закон трения известен с 1699 г., только недавно он получил, вероятно, правильное и теперь общепринятое объяснение, в основу которого положены результаты детального изучения микроскопической природы поверхностей и контактов между ними. [12]
Использованный [96] подход, весьма плодотворный при сравнительных оценках вероятных механизмов внедрения легирующих атомов в ос - А12О3 и успешно объясняющий ряд соответствующих экспериментальных данных по твердофазному растворению элементов в корунде [101,102], не позволяет выявить микроскопическую природу изучаемого процесса и интерпретировать получаемые результаты с позиций перестройки электронных состояний и системы химических связей в кристалле. [13]
По своей микроскопической природе процесс растворения металла представляет собой нелокализованный, разделенный в пространстве процесс взанмодей ствия частиц раствора и поверхностных атомов. [14]
В то же время, использованное [99] приближение виртуального кристалла не позволяет выявить микроскопическую природу этих зависимостей с позиций изменения отдельных межатомных связей для каждого конкретного состава ТР. [15]