Присутствие - ток
Cтраница 2
 |
К теории триода с точечными контактами. [16] |
Если, наоборот, была бы разомкнута цепь эмиттера и через коллектор проходил ток / к, то потенциал острия эмиттера Э относительно заземленного основания был бы равен / КЛ. Кб - сопротивление, заключенное между эквипотенциальной поверхностью радиуса s, на которой лежит точка Э, и удаленной от нее плоскостью основания. В присутствии тока / к на эмиттер оказывается поданным смещение ( А. [17]
Под действием внешнего поля равновесное распределение электронов искажается и в проводнике возникает направленная диффузия электронов - электрический ток. Средняя кинетическая энергия электронов в этом случае несколько отклоняется от ее равновесного значения, и притом по-разному в разных проводниках. Таким образом, в присутствии тока полная энергия электронов справа и слева от контакта двух разных проводников оказывается различной. Этот избыток ( или недостаток) энергии выделяется ( или поглощается) в непосредственной близости от контакта и проявляет себя как тепло Пельтье. [18]
Осциллограммы на рис. 10, о и б иллюстрируют еще один эффект - появление более или менее длительных напряжений в продолжение периодов нарастания или снижения поля. Эти длительные напряжения могут быть результатом лавин импульсов перераспределения или следствием процессов перераспределения. Подтверждением этого предположения может служить то, что такие напряжения не зависят от присутствия тока, могут иметь разные полярности и не дают вклада в общее сопротивление. [19]
Особенно ясно она наблюдается в случае нерастворимых электродов. Более того, если она недостаточно велика, то ток скоро практически прекратится. Если мы прервем первичный ток и соединим оба электрода, включив гальванометр, то последний показывает присутствие тока, протекающего в направлении, противоположном первичному току; сила его быстро убывает. [20]
Ультразвуковые колебания, проходя через исследуемый материал, воспринимаются вторым преобразователем 3 и вновь преобразуются в высокочастотные электрические колебания. Эти колебания очень слабы. Пройдя через специальный усилитель 4, они усиливаются, и фиксируются индикатором 5, по отклонению стрелки которого устанавливают присутствие тока. [21]
Что происходит с линиями В, когда они доходят до конца соленоида. По-видимому, они как-то расходятся и возвращаются в соленоид с другого конца ( фиг. В точности такое же поле наблюдается вне магнитной палочки. Наши уравнения говорят, что поле В возникает от присутствия токов. А мы знаем, что обычные железные бруски ( не батареи и не генераторы) тоже создают магнитные поля. Вы могли бы ожидать, что в правой части (13.12) или (13.13) должны были бы быть другие члены, представляющие плотность намагниченного железа или какую-нибудь подобную величину. Но такого члена нет. [22]
Обратимся теперь к уравнениям (13.12) и (13.13) и посмотрим, что они означают. Первое говорит, что дивергенция В равна нулю. Сравнивая его с аналогичным уравнением электростатики, по которому V-E p / e0, можно заключить, что магнитного аналога электрического заряда не существует. Не бывает магнитных зарядов, из которых могли бы исходить линии В. Если говорить о линиях векторного поля В, то они нигде не начинаются и нигде не оканчиваются. Магнитные поля появляются в присутствии токов; ротор, взятый от них, пропорционален плотности тока. Когда есть токи, есть и линии магнитного поля, образующие петли вокруг токов. Поскольку линии В не имеют ни конца, ни начала, они часто возвращаются в исходную точку, образуя замкнутые петли. Но могут возникнуть и более сложные случаи, когда линии не представляют собой простых петель. Однако как бы они ни шли, они никогда не исходят из точек. Это же утверждение справедливо не только для магнитостатики, но справедливо всегда - даже для динамических полей. [23]
Страницы: 1 2