Cтраница 2
Чистые альфа-излучатели, и полоний-210 в первую очередь, имеют перед другими источниками излучения несколько очевидных преимуществ. Во-первых, альфа-частица достаточно массивна и, следовательно, несет много энергии. Во-вторых, такие излучатели практически не требуют специальных мер защиты: проникающая способность и длина пробега альфа-частиц минимальны. Есть и в-третьих, и в-четвертых, и в-пятых, но эти два преимущества - главные. [16]
Альфа-излучение представляет собой поток ядер атомов гелия, называемых альфа-частицами. Начальная скорость альф-а-частиц достигает 10000 - 20000 км / сек. Они обладают большой ионизирующей способностью. Длина пробега альфа-частиц в воздухе составляет всего около 10 см, а в твердых и жидких телах еще меньше. Одежда, индивидуальные средства защиты полностью задерживают альфа-частицы. Внешнее воздействие их не опасно для человека. Из-за высокой ионизирующей способности альфа-частицы крайне опасны при попадании - внутрь организма. [17]
Альфа-излучение представляет собой поток ядер атомов гелия, называемых альфа-частицами. Начальная скорость альфа-частиц достигает 10000 - 20000 км / сек. Они обладают большой ионизирующей способностью. Длина пробега альфа-частиц в воздухе составляет всего около 10 см, а в твердых и жидких телах еще меньше. Одежда, индивидуальные средства защиты полностью задерживают альфа-частицы. Внешнее воздействие их не опасно для человека. Из-за высокой ионизирующей способности альфа-частицы крайне опасны при попадании внутрь организма. [18]
При работе с полонием приходится соблюдать особую осторожность. Его активность настолько велика, что, хотя он излучает только альфа-частицы, брать его руками нельзя, результатом будет лучевое поражение кожи и, возможно, всего организма: полоний довольно легко проникает внутрь сквозь кожные покровы. Элемент № 84 опасен и на расстоянии, превышающем длину пробега альфа-частиц. Он способен быстро переходить в аэрозольное состояние и заражать воздух. Поэтому работают с полонием лишь в герметичных боксах, а то обстоятельство, что от излучения полония защититься несложно, чрезвычайно благоприятно для всех, кто имеет дело с этим элементом. [19]
Неисправности: к ошибке в измерениях может привести загрязнение ионизационной камеры. Если ее стенки сильно загрязнены, то происходит большое выделение газов, и результаты измерений дают значения давления, завышенные против действительных. Дополнительная ошибка имеет место, если выделяющийся со стенок газ имеет ионизационный потенциал, отличный от потенциал газа в вакуумном сосуде. Если препарат радиоактивного вещества закрыт настолько толстым слоем загрязнения, что снижается число и пробег альфа-частиц, то манометр покажет слишком низкое давление. Показания увеличиваются или уменьшаются, если вследствие загрязнений изоляции возникает утечка ионизационного тока или появляются блуждающие токи. [20]
На ней имеется горизонтальный участок ( так называемое плато), соответствующий работе детектора в области Гейгера. При использовании ионизационного детектора в режиме Гейгера рабочее напряжение обычно выбирают на середине плато. Альфа-частицы, эмиттиро-ванные источником, при прохождении через газовую среду теряют кинетическую энергию в процессах ионизации и возбуждения атомов среды. Наблюдаемые в газах пути частиц прямолинейны. Расстояние, которое проходит альфа-частица от точки эмиссии к точке, где ее кинетическая энергия становится равной средней энергии теплового движения, называют длиной пробега альфа-частицы. Начальные энергии эмиттированных альфа-частиц зависят от вида радиоактивного источника и составляют единицы мегаэлектрон-вольт. Длина пробега зависит от вида абсорбента и энергии альфа-частицы. Обозначения на рис. 176 следующие: Lm - максимальная длина пробега альфа-частицы; L3Kc - экстраполированная длина пробега альфа-частицы; Lcp-средняя длина пробега альфа-частицы. Различие указанных длин является следствием статистического характера процессов, в которых частица теряет энергию. [21]
Бета-частицы, вылетающие из атомных ядер со всевозможными начальными энергиями ( от нулевой и до некоторой максимальной), обладают различными пробегами в веществе. Проникающую способность бета-частиц различных радиоактивных изотопов обычно характеризуют минимальной толщиной слоя вещества, полиостью поглощающего все бета-частицы. Например, от потока бета-частиц с максимальной энергией частиц, равной 2 МэВ, полиостью защищает слой глюмииия толщиной 3 5 мм. Альфа-частицы, обладающие значительно большей массой, чем бета-частицы, при столкновениях с электронами атомных оболочек испытывают очень небольшие отклонения от первоначального направления движения и движутся почти прямолинейно. Например, альфа-частицы с оиоегией 4 МэВ обладают длиной пробега в воздухе примерно в 2 5 ем. В воде или в мягких тканях животных и человека, плотность которых превышает плотность воздуха примерно в 770 раз, длина пробега альфа-частиц уменьшается во столько же раз и составляет сотые доли миллиметра. Благодаря небольшой проникающей способности альфа - и бета-излучения обычно не представляют опасности при внешнем облучении. Плотная одежда может поглотить значительную часть бета-частиц и совсем не пропускает альфа-частицы. [22]
На ней имеется горизонтальный участок ( так называемое плато), соответствующий работе детектора в области Гейгера. При использовании ионизационного детектора в режиме Гейгера рабочее напряжение обычно выбирают на середине плато. Альфа-частицы, эмиттиро-ванные источником, при прохождении через газовую среду теряют кинетическую энергию в процессах ионизации и возбуждения атомов среды. Наблюдаемые в газах пути частиц прямолинейны. Расстояние, которое проходит альфа-частица от точки эмиссии к точке, где ее кинетическая энергия становится равной средней энергии теплового движения, называют длиной пробега альфа-частицы. Начальные энергии эмиттированных альфа-частиц зависят от вида радиоактивного источника и составляют единицы мегаэлектрон-вольт. Длина пробега зависит от вида абсорбента и энергии альфа-частицы. Обозначения на рис. 176 следующие: Lm - максимальная длина пробега альфа-частицы; L3Kc - экстраполированная длина пробега альфа-частицы; Lcp-средняя длина пробега альфа-частицы. Различие указанных длин является следствием статистического характера процессов, в которых частица теряет энергию. [23]
На ней имеется горизонтальный участок ( так называемое плато), соответствующий работе детектора в области Гейгера. При использовании ионизационного детектора в режиме Гейгера рабочее напряжение обычно выбирают на середине плато. Альфа-частицы, эмиттиро-ванные источником, при прохождении через газовую среду теряют кинетическую энергию в процессах ионизации и возбуждения атомов среды. Наблюдаемые в газах пути частиц прямолинейны. Расстояние, которое проходит альфа-частица от точки эмиссии к точке, где ее кинетическая энергия становится равной средней энергии теплового движения, называют длиной пробега альфа-частицы. Начальные энергии эмиттированных альфа-частиц зависят от вида радиоактивного источника и составляют единицы мегаэлектрон-вольт. Длина пробега зависит от вида абсорбента и энергии альфа-частицы. Обозначения на рис. 176 следующие: Lm - максимальная длина пробега альфа-частицы; L3Kc - экстраполированная длина пробега альфа-частицы; Lcp-средняя длина пробега альфа-частицы. Различие указанных длин является следствием статистического характера процессов, в которых частица теряет энергию. [24]
На ней имеется горизонтальный участок ( так называемое плато), соответствующий работе детектора в области Гейгера. При использовании ионизационного детектора в режиме Гейгера рабочее напряжение обычно выбирают на середине плато. Альфа-частицы, эмиттиро-ванные источником, при прохождении через газовую среду теряют кинетическую энергию в процессах ионизации и возбуждения атомов среды. Наблюдаемые в газах пути частиц прямолинейны. Расстояние, которое проходит альфа-частица от точки эмиссии к точке, где ее кинетическая энергия становится равной средней энергии теплового движения, называют длиной пробега альфа-частицы. Начальные энергии эмиттированных альфа-частиц зависят от вида радиоактивного источника и составляют единицы мегаэлектрон-вольт. Длина пробега зависит от вида абсорбента и энергии альфа-частицы. Обозначения на рис. 176 следующие: Lm - максимальная длина пробега альфа-частицы; L3Kc - экстраполированная длина пробега альфа-частицы; Lcp-средняя длина пробега альфа-частицы. Различие указанных длин является следствием статистического характера процессов, в которых частица теряет энергию. [25]