Пробег - нейтрон
Cтраница 1
Пробег нейтрона до поглощения в толще твердого Us 5 составляет несколько сантиметров. Шар из чистого актиноурана имеет критический размер около 17 см. Если окружить его оболочкой из вещества, способного частично отражать обратно вылетающие из шара нейтроны, то критический размер может быть несколько уменьшен. Такой шар и является зарядом атомной бомбы. [1]
Пробег нейтрона до поглощения в толще твердого U s составляет несколько сантиметров. Шар из чистого актиноурана имеет критический размер около 17 см. Если окружить его оболочкой из вещества, способного частично отражать обратно вылетающие из шара нейтроны, то критический размер может быть несколько уменьшен. Такой шар и является зарядом атомной бомбы. [2]
 |
Поглощенная доза на единичный флюенс нейтронов ядерного.| Поглощенная доза на единичный флюенс нейтронов термоядерного. [3] |
Пробег нейтронов определяется в основном упругим рассеянием и атомным номером вещества. [4]
Это уравнение устанавливает, что общая суммарная длина пробега нейтронов в элементарном объеме около точки г в единицу времени в момент времени t сохраняется при переходе от скоростного пространства к энергетическому. [5]
 |
Поглощенная доза на единичный флюенс нейтронов ядерного.| Поглощенная доза на единичный флюенс нейтронов термоядерного. [6] |
В табл. 27.5 приведены ориентировочные длины свободного пробега для электронов, протонов, у-квантов и длины пробега нейтрона до первого соударения, которые могут служить ориентиром для выбора оптимальной толщины образца. [7]
 |
Промежуточные и конечные результаты расчетов по формуле. [8] |
Исходя из экспоненциального - закона ослабления излучения, легко установить, что защита должна быть эквивалентна 21 8 длин пробега нейтронов с энергиями более 1 5 Мэв и 22 4 пробега нейтронов с энергиями более 3 Мэв. [9]
Этот анализ предполагает использование ЭВМ, куда предварительно вводят данные о потоке нейтронов, входящем внутрь стенки, данные о веществе стенки, а главное, вероятность того или иного пробега нейтрона до момента его взаимодействия с одним из ядер вещества стенки, вероятность поглощения нейтрона, вероятность рассеяния нейтрона на тот или иной угол. Затем происходит расчет судьбы какого-то наугад выбранного нейтрона с учетом упомянутых данных и всех вероятностей. Этот расчет выполняется с момента попадания нейтрона внутрь стенки вплоть до момента его выхода из игры. Такая процедура вычислений повторяется для второго наугад выбранного нейтрона, для третьего, четвертого и многих других. [10]
 |
Промежуточные и конечные результаты расчетов по формуле. [11] |
Исходя из экспоненциального - закона ослабления излучения, легко установить, что защита должна быть эквивалентна 21 8 длин пробега нейтронов с энергиями более 1 5 Мэв и 22 4 пробега нейтронов с энергиями более 3 Мэв. [12]
 |
Плотность потока нейтронов, нейтр. / ( см2 - с, в зависимости от энергии протонов. [13] |
Выход нейтронов из мишени ускорителя определяется потоком протонов, сечением неупругого рассеяния протонов, средним выходом нейтронов на одно неупругое взаимодействие и числом ядер в мишени обычно толщиной, значительно меньшей пробега нейтронов в ней. [14]
В табл. 27.5 также приведены пробеги в алюминии и меди, которые следует учитывать при исследовании систем изоляции на макетах с проводником, а также пробеги в свинце для иллюстрации зависимости пробега от плотности вещества. Пробег нейтрона до первого соударения не характеризует общую длину пробега до полного замедления, так как на тяжелых ядрах энергия нейтрона теряется в результате многих соударений, в то время как на легких ядрах происходит заметная потеря энергии при первом соударении, поэтому водо-родсодержащие вещества являются хорошими замедлителями нейтронов и применяются в качестве биологической ( загрязненной) защиты. [15]
Страницы: 1 2