Пробег - протон
Cтраница 1
Пробег протонов, пронизывающих ткань в опытах с нейтронами, в большинстве случаев превышает диаметр ядра традесканции, так что протоны, пролетающие через ядро, обычно возникают вне его. Следовательно, при облучении в дозе 50 и-единиц ядро традесканции, имеющее диаметр 12 мк, пронизывается в среднем 23 протонами. [1]
Если пробег протона превышает толщину счетчика, то протон теряет в нем меньшую энергию, чем при остановке в счетчике. [2]
 |
Профили энерговыделения пучка ( обозначения те лее, что на. [3] |
Ее формирование объясняется разными массовыми пробегами протонов и ионов углерода в веществе. [4]
В то же время пробег протонов с энергиями порядка 1 МэВ относительно столкновений с магнитными неоднородностями в большинстве случаев не превышает 1 а. [5]
Таким образом, измерив пробег протона, можно при помощи формулы (12.1) определить его энергию. Формула (12.1) показывает, что остаточный пробег является нелинейной функцией энергии и быстро растет по мере ее увеличения. Так, протон с энергией 1, 5 и 6 Мэв имеет остаточный пробег примерно 15, 170 и 230 мкм соответственно. [6]
 |
Столкновение а-частицы с ядром азота. [7] |
То же вытекает из отношения длин пробега протона и ядерного остатка, которое должно быть тем больше, чем этот остаток тяжелее. Точное измерение обеих заснятых на подобных фотографиях ветвей определенно указывало на то, что масса ядерного остатка азота не 13, а 17, Весь процесс является поэтому ядерной реакцией замещения. [8]
К тому же результату приводит отношение длин пробега протона и ядерного остатка, которое должно быть тем больше, чем этот остаток тяжелее. Весь процесс является поэтому ядерной реакцией замещения. [9]
По море того как - частицы затормаживаются, пробеги выбиваемых протонов уменьшаются. Уменьшение энергии протонов примерно равно уменьшению энергии ос-частиц. Из этого опыта, кроме loi-o, вытекает, что спектр испускаемых нейтроном должен быть непрерывным и ограниченным со стороны больших скоростей, так как ос-частицы, прежде чем быть захваченными ядрами бериллия, могут замедлиться и гамом бериллии. [10]
Следовательно, практически в одинаковом поглотителе пробег а-частиц равен пробегу протонов, если их энергия составляет четвертую часть энергии а-частиц. Эта величина порядка 0 20 см определяется захватом и потерей электрона а-частицами низких энергий. Для протонов такой процесс имеет меньшее значение. У других многозарядных частиц также с малой энергией необходимо экспериментально определять подобную поправку к рассчитанному значению пробега. [11]
Какое потребовалось бы время, чтобы при этих же условиях пробег протона был равен 1 мм. [12]
В качестве примера укажем, что экспериментальное значение постоянной С для пробегов протонов и а-частиц в воздухе при комнатной температуре и нормальном давлении равно 0 2 см. Наконец, для ориентировки в порядках величин отметим, что в алюминии пробег протона с энергией 5 МэВ равен 0 06 мм, а с энергией 10 МэВ - 0 17 мм. [13]
Масса а-частиц равна 4, а заряд 2; пробег а-частиц равен пробегу протонов с энергией, в четыре раза меньшей, чем а-частиц. Однако к найденному экспериментально пробегу а-частиц в воздухе нужно прибавлять величину 0 20 см ( см. стр. [14]
 |
Схема для определения поглощенной дозы у-излучения. [15] |
Страницы: 1 2 3