Пробег - электрон
Cтраница 4
Я можно получить, предположив, что пробег электронов становится порядка межатомных расстояний. Конечно, эта оценка неточная, тем более, что при таких полях начинает проявляться действие поля на магнитные моменты электронов, входящих в куперовские пары, к-рое тоже приводит к нарушению С. [46]
 |
Изодозные кривые мегавольтного пучка в полиэтилене, нормированные на один электрон, на уровнях 0 1. 0 5 и 1 0 от дозы на поверхности для слаботочного пучка. [47] |
Влияние электромагнитного поля пучка приводит к уменьшению пробега электронов, резкому возрастанию дозы в максимуме и смещению распределения в сторону поверхности, на которую падает пучок. Если собственное азимутальное поле приводит к фокусировке пучка, то действие электрического поля адекватно увеличению тормозной способности вещества для частиц пучка, движущихся по направлению падения. [48]
 |
Состав остаточных газов в ионно-геттерном насосе. [49] |
Эффективность ионизации повышена за счет увеличения длины пробега электронов. [50]
Поэтому большинство предложенных формул, дающих соотношение пробегов электронов в зависимости от их энергии, являются чисто эмпирическими. [51]
При наложении магнитного поля, увеличивающего длину пробега электронов при их движении по направлению к аноду, вероятность ионизации атомов аргона электронами повышается. [52]
 |
Распределение термализованных электронов. а в полиэтилене при j / a О ( 1. 2 ( 2. 5 ( 3, 10 ( 4, 20 МВ / см ( 5. 6 в кремнии при j / a О. [53] |
Повышение отношения j / a приводит к уменьшению пробега электронов и к сужению области термализации. Этот эффект более выражен в полиэтилене, что объясняется малым сечением рассеяния eEz ( dE / dx) и преимущественным торможением в электрическом поле. При j / a 20 МВ / см область термализации электронов в полиэтилене представляет слой толщиной - 0 1 - КЭ, где Нэ - экстраполированный пробег электронов в одночастичном приближении. [54]
Приведенные значения средних времен жизни значительно превышают времена пробега электрона в поглотителях. Например, положительный электрон с энергией 3 - Ю6 эв проходит экспериментально определяемый пробег в свинце за время порядка 0 7 - Ю 11 сек. Итак, если теория верпа, то при поглощении положительных электронов в веществе должно наблюдаться испускание последним непрерывного спектра фотонов, на фоне которого вблизи нижнего предела спектра при 500 кэв должен наблюдаться острый мак-симум интенсивности. Число испускаемых фотонов должно быть в два раза больше числа поглощенных положительных электронов. [55]
Если предположить, что число возбуждений пропорционально длине пробега электрона в кристаллической решетке люминофора, то яркость свечения должна линейно зависеть от глубины проникновения электрона в слой люминофора. [56]
Размеры полости должны быть малы по сравнению с пробегами ВТОРИЧНЫХ электронов в газе, наполняющем полость. [57]
 |
Зависимость массового коэффициента поглощения р-излу. [58] |
Часто из практических соображений вводят понятия о так называемом пробеге электронов. Эта величина важна при постановке опытов по облучению, так как дает указания о допустимой толщине подлежащей облучению системы. [59]
В реальных кристаллах из-за нарушений кристаллической решетки средняя скорость пробега электронов снижается. [60]
Страницы: 1 2 3 4 5