Пробег - ядро - отдача
Cтраница 1
Пробег ядер отдачи в исследуемом веществе можно не определять, если предполагается найти лишь энергию активации процесса диффузии. С этой целью следует, по возможности, доводить диффузионный отжиг до одного и того же значения выхода атомов отдачи, варьируя соответствующим образом время отжига. [1]
Пробег ядра отдачи при давлении, которое имело место в опытах, близок к 0 6 см. Аномальные столкновении, которые нам удалось измерить, лежат в пределах расстояний, равных 0 3 см, которые проходятся ядром отдачи: w время около Кг8 сек. [2]
Длина пробега ядер отдачи при а-распаде в воздухе достигает 0 2 мм. [3]
 |
Коэффициент самодиффузии. [4] |
Экспериментальное определение величины пробега ядер отдачи в твердых телах выполнено для небольшого количества веществ и обычно правильно дает лишь порядок величины. Пробег ядер отдачи в исследуемом веществе можно не определять, если предполагается найти лишь энергию активации процесса диффузии. С этой целью следует, по возможности, доводить диффузионный отжиг до получения одного и того же значения выхода атомов отдачи, варьируя соответствующим образом время отжига. [5]
Экспериментальное определение величины пробега ядер отдачи в твердых телах выполнено для небольшого количества веществ и обычно дает лишь правильный порядок величины. [6]
Время жизни измеряется также по длине пробега ядер отдачи. Косвенные методы основаны на измерении эффективного сечения возбуждения ядра о в различных реакциях. [7]
Существуют лишь два типа ядерных реакций, при которых пробег ядер отдачи достаточно велик: деление ядер и реакции с образованием высокоэнергетических заряженных частиц. Франк [11] обобщил данные по длине пробега продуктов деления, а Тейлор [12] применил методику, Франка для оценки длины пробега при реакциях на быстрых нейтронах. [8]
Пробег ядер отдачи составляет доли микрона, при этом атомы проходят сотни узлов в кристаллической решетке. Ядро отдачи попадает в капилляр только при благоприятных условиях, так как имеется большая вероятность того, что ядро отдачи, вылетев из кристаллической решетки, пролетит капилляр и внедрится вновь в кристаллическую решетку. Если даже ядро отдачи попадает в одно из межузловых пространств кристаллической решетки, то оно может остаться там слабо связанным вследствие отличий его кристаллохимических свойств от свойств атомов, входящих в узлы кристаллической решетки. [9]
Пробег ядер отдачи составляет доли микрона, при этом атомы проходят сотни узлов в кристаллической решетке. Ядро отдачи попадает в капилляр только при благоприятных условиях, так как имеется большая вероятность того, что ядро отдачи, вылетев из кристаллической решетки, пролетит капилляр и внедрится вновь в кристаллическую решетку. Если даже ядро отдачи попадает в одно из межузловых пространств кристаллической решетки, то оно может остаться там слабо связанным вследствие отличий его кри-сталлохимических свойств от свойств атомов, входящих в узлы кристаллической решетки. [10]
 |
Коэффициент самодиффузии. [11] |
Экспериментальное определение величины пробега ядер отдачи в твердых телах выполнено для небольшого количества веществ и обычно правильно дает лишь порядок величины. Пробег ядер отдачи в исследуемом веществе можно не определять, если предполагается найти лишь энергию активации процесса диффузии. С этой целью следует, по возможности, доводить диффузионный отжиг до получения одного и того же значения выхода атомов отдачи, варьируя соответствующим образом время отжига. [12]
Дальнейшие исследования показали, что излучение, которому вначале приписывали электромагнитный характер, вызывает появление ядер отдачи в таких газах, как азот, аргон и даже сравнительно тяжелый криптон. Причем при наблюдаемых в аргоне пробегах ядер отдачи 7-фотоны должны были иметь энергию, которая почти на Порядок величины больше, чем та, которую фактически имели частицы проникающего излучения, возникшего в бериллии. Он доказал, что наблюдаемые в различных газах пробеги и скорости ядер отдачи могут возникнуть при соударении этих ядер не с у-фотонами, а с частицами, масса которых близка к массе протона. [13]
Дальнейшие исследования показали, что излучение, которому вначале приписывали электромагнитный характер, вызывает появление ядер отдачи в таких газах, как азот, аргон и даже сравнительно тяжелый криптон. Причем при наблюдаемых в аргоне пробегах ядер отдачи у-фотоны должны были иметь энергию, которая почти на порядок величины больше, чем та, которую фактически имели частицы проникающего излучения, возникшего в бериллии. Он доказал, что наблюдаемые в различных газах пробеги и скорости ядер отдачи могут возникнуть при соударении этих ядер не с - фотонами, а с частицами, масса которых близка к массе протона. [14]
Дальнейшие исследования показали, что излучение, которому вначале приписывали электромагнитный характер, вызывает появление ядер отдачи в таких газах, как азот, аргон и даже сравнительно тяжелый криптон. Причем при наблюдаемых в аргоне пробегах ядер отдачи у-кванты должны были иметь энергию почти на порядок величины большую, чем та, которую фактически имели частицы проникающего излучения, возникшего в бериллии. [15]
Страницы: 1 2