Cтраница 2
Например, на высоте свыше 200 км длина среднего свободного пробега молекул равна 3 м, что подтверждает сильную разреженность воздуха. Следовательно, представляется возможным наличие аэродинамических диссипативных сил. По современным представлениям [14], наиболее вероятен следующий механизм взаимодействия молекул набегающего потока с поверхностью КА, которая, как предполагается, имеет шероховатости и щели. Высота бугорков шероховатостей и ширина щелей должны быть соизмеримы с поперечными размерами молекул. Когда это нагревание прекращается, молекула выходит в космическое пространство с тепловой скоростью, равной тепловой скорости молекул корпуса КА. Так как эта тепловая скорость существенно меньше тепловой скорости наружных молекул, то можно идеализировать эту картину гипотезой абсолютно неупругого удара, когда молекулы полностью теряют свою энергию при столкновении с поверхностью корпуса КА и не отражаются. [16]
При давлениях, близких к атмосферному, длина среднего свободного пробега молекулы газа мала по сравнению с расстояниями между обменивающимися теплом поверхностями в преобразователе. Поэтому теплопроводность газа при абсолютном давлении более 100 мм рт. ст. практически не изменяется при изменении давления. [17]
При вакууме 1 10 - 4 мм рт. ст. средний свободный пробег молекул достигает десятков и даже сотен миллиметров. Если конденсатор расположить от испарителя на расстоянии меньшем, чем длина свободного пробега молекул, то последние будут беспрепятственно переходить с поверхности испарителя к поверхности конденсатора. [18]
Предположение об отсутствии проскальзывания справедливо до тех пор, пока средний свободный пробег молекул не станет большим по сравнению с размерами граничных поверхностей. [19]
Реакция, по-видимому, протекает только тогда, когда средний свободный пробег молекул реагента достаточно мал и могут произойти многократные столкновения или с самой нитью, или между молекулами в зоне нагретого газа, окружающей нить. Когда поверхность нити делается шероховатой, например в результате осаждения на ней сажи, то молекулы реагентов могут подвергаться повторным соударениям с нагретой поверхностью даже при низких давлениях и вследствие этого разлагаться. [20]
Здесь К - коэффициент пропорциональности; Аор - длина среднего свободного пробега молекул ( обычно рассчитывается по кинетической теории газов) газа; Ь, - диаметр частиц; s - порозность слоя. [21]
Из уравнения ( 2) следует, что величина среднего свободного пробега молекул обратно пропорциональна давлению газа. [22]
В физике под вакуумом понимают обычно такие разрежения, когда средний свободный пробег молекул газа соизмерим с размерами сосуда. [23]
Вязкостное течение характерно для материалов, диаметр пор которых превышает средний свободный пробег молекул среды. [24]
Молекулярная проницаемость характерна для материалов с порами, диаметр которых меньше среднего свободного пробега молекул среды. [25]
Для разложения функции распределения в ряд необходимо выполнение двух условий: средний свободный пробег молекул должен быть значительно меньше размеров сосуда и на расстоянии средней длины свободного пробега изменения температуры, скорости, состава и других параметров должны быть очень малыми. Пригожий [28] исследовал количественно этот вопрос. При этом химические реакции должны протекать настолько медленно, чтобы не нарушать вида функции распределения для каждого из компонентов системы. Этим условиям удовлетворяет довольно большая группа явлений. Эффекты, требующие для своего описания члена / ( 2) или других членов более высокого порядка ( например, течения сильно разреженных газов), не могут быть рассмотрены на основании этой теории. [26]
Если диаметр частиц имеет тот же порядок, что и величина среднего свободного пробега молекул, то закон Стокса не применим, В этих условиях частица испытывает меньшее сопротивление и потому приобретает большую скорость, чем это вытекает из закона Стокса. [27]
При Re lO 4 и когда d становится соизмеримым с длиной среднего свободного пробега молекул X, на скорость осаждения очень мелких частиц начинает влиять тепловое движение молекул среды, приводящее к отклонениям от закона Стокса. [28]
Это объяснение подтверждается еще и тем фактом, что экспериментальные значения среднего свободного пробега молекул газа в образцах с номинальным диаметром волокон 0 2 10 - 4 см больше значений, предсказанных теоретически. Для сравнения на этом же графике нанесены экспериментальные точки. Совпадение расчетных и экспериментальных данных указывает на то, что предположения о механизме лучистого переноса тепла были правильными. [29]
С увеличением давления подаваемого пара коэффициент затвердевания падает за счет сокращения длины среднего свободного пробега молекул пара и за счет столкновения молекул, движущихся к охлаждаемой поверхности, с молекулами, спонтанно испарившимися от движущейся границы конденсата. Если параметры поступающего в конденсатор пара близки к параметрам тройной точки, то образующийся лед непрерывно то смывается потоком жидкого конденсата, то вновь нарастает на месте смытого льда, и в этом непрерывном процессе коэффициент затвердевания f имеет очень малое значение. Таким образом, с увеличением разрежения среды коэффициент затвердевания возрастает, стремясь в пределе к единице; с увеличением давления пара, поступающего в конденсатор, коэффициент затвердевания резко уменьшается, стремясь в пределе к нулю. [30]