Cтраница 2
Расстояние RX в выражении ( 9 - 2) называется средним полным пробегом и является удобной величиной для простой оценки средней глубины проникновения ионов в аморфных мишенях. [16]
При регистрации ct - частиц размеры камеры выбираются с учетом использования полного пробега а-частиц. [17]
В качестве выходных приборов при работе с ЭТА обычно используют регистрирующие потенциометры со временем полного пробега шкалы не более 0 1 с, так как в противном случае прибор не успевает зарегистрировать максимум пика аналитического сигнала. [18]
В системах регистрации при работе с ЭТА, как правило, используют самопишущие потенциометры со временем полного пробега шкалы не более 0 1 с, так как в противном случае прибор будет регистрировать сигнал с большими искажениями. В современных моделях спектрофотометров используются также регистрирующие устройства, фиксирующие интегральную величину сигнала или амплитудное его значение с выдачей результатов на циф-ропечатающем устройстве или на дисплее. Кроме того, предусмотрен ввод результатов в память микро - ЭВМ, встроенной в прибор. [19]
При подобных обстоятельствах условие (2.31), очевидно, не выполняется даже для толщин вещества, сравнимых с полным пробегом. При анализе рас - - пределения & Е для пучка 3-частиц делалось ( Бор [25]) различие между большинством частиц, которые испытывают только слабые столкновения и торможение которых зависит от большого числа столкновений, и небольшим количеством частиц, для которых значение А. [20]
В случае водорода эта формула для относительного разброса в последней части пробега дает величину около 10 %, что эквивалентно примерно 3 % полного пробега, поскольку R0 составляет около одной трети всего пробега. Для более тяжелых веществ должен быть еще больший разброс пробегов1), но если пг2 сравнимо с тг, необходимо специальное рассмотрение, поскольку статистическое распределение пробегов не будет больше слвдгг-ватъ закону Гаусса. [21]
N - число распадов, дающих на выходе дискриминатора импульсы, превосходящие заданное значение запирающего напряжения В; S ( B) - часть полного пробега, которую должна пройти а-частица в измерительном объеме-для того, чтобы вызвать на входе дискриминатора импульс с амплитудой В; b - диаметр внешнего цилиндра счетчика; L - его длина. Это выражение справедливо для дискретных значений энергии излучения и предполагает большой сравнительно с пробегом частицы измерительный объем. [22]
Как и в случае окружности, будем считать, что переменная точка М попадает из начала дуги О в ее конец А после некоторого числа полных пробегов вдоль всей лемнискаты в том или ином направлении. [23]
Наиболее интересные результаты испытаний автобуса состояли в том, что при постоянном подогреве гидрида водой из системы охлаждения двигателя давление в нем было выше 0 5 МПа на протяжении 90 % времени полного пробега ( рис. 70), при этом температура гидрида к концу испытаний повышалась до 80 С. [24]
Применяя изотопы с малой величиной пробега излучения в веществе ( мягкое Р -, а-излучение), при расчете исходят из того, что изменение интенсивности со стороны нанесенного радиоактивного слоя соответствует изменению количества радиоактивного изотопа в слое, соответствующем толщине полного пробега излучения. [25]
Одно из основных условий, которому должна удовлетворять система зеркал, заключается в том, чтобы входное пятио, соответствующее первому отражению, и выходное - соответствующее последнему отражению, не имели общих точек с какими-нибудь промежуточными пятнами пересечения, так как при этом часть энергии пучка попадает на приемник до полного пробега, требуемого заданной задержкой, что может создать серьезные помехи на приеме. [26]
Так как б-электроны медленные, плотность ионизаци вдоль их траектории больше, чем для быстрых электронов, и меньше, чем для а-частиц. Отсюда следует, что полный пробег всех б-электрснов, ответвляющихся от трека ос-частицы, превышает пробег самой а-частицы: полный же пробег всех б-электронов, ответвляющихся от трека первичного электрона, составляет всего несколько процентов полного пробега первичного электрона. [27]
При регистрации с помощью сцинтилляционного счетчика а - и Р - ЧЭСТИЦ число фотонов в каждом световом импульсе прямо пропорционально энергии, которую частица израсходовала в детекторе. Таким образом, если полный пробег частиц уложился в сцинтйлляторе, то величина светового импульса будет прямо пропорциональна полной энергии частицы. В случае у-квантов число фотонов, составляющих отдельную сцинтилляцию, пропорционально энергии фото - и комптоновских электронов, при условии, что пробег электронов полностью уложился в сцинтйлляторе. Максимальная энергия фото - и комптоновских электронов пропорциональна энергии у-кван-тов, вызывающих появление этих электронов, поэтому при регистрации Y-квантов величина некоторых ( самых больших) световых импульсов пропорциональна начальной энергии регистрируемого излучения. [28]
Заряженная частица любого рода, проникающая в газ с некоторым запасом кинетической энергии, большим, чем средняя энергия частиц газа, проходит в газе определенное расстояние, пока ее энергия не уменьшится до уровня средней энергии частип того же рода, уже находящихся в газе. Это расстояние называется длиной полного пробега R частицы данного рода в данном газе. Число электрон-вольт Щ, получающееся как частное от деления первоначальной энергии К частицы на число ионизации, производимых ею на длине полного пробега, представляет собой среднюю энергию, затрачиваемую частицей при образовании одной пары ионов с учетом потери энергии при упругих и неупругих столкновениях с частицами газа. Для данного газа и данного рода частиц величина Щ остается почти постоянной на определенном, довольно большом интервале первоначальной энергии частиц. [29]
Одним из наиболее важных применений ионизационных камер является точное измерение энергии а-частиц или других ионов с дискретными спектрами. Для этой задачи необходимо, чтобы полный пробег частицы укладывался в объеме камеры. [30]