Cтраница 1
Проблема дифракции сведена таким образом к нахождению обоих интегралов С и S, в которых da обозначает элемент поверхности дифрагирующего отверстия, г - его расстояние от точки наблюдения А, & - угол дифракции. [1]
Математически проблема дифракции от препятствия может быть сформулирована следующим образом. При этом необходимо иметь в виду, что е, i и а для обеих областей различны. Если бы такое решение действительно удалось найти, то тем самым были бы решены вопросы об интенсивности, характере поляризации и других особенностях излучения в области за препятствием. [2]
Изложено современное состояние проблемы дифракции установившихся и неустановившихся упругих воли и определения динамической напряженности возле концентраторов напряжений различной формы. Основное внимание уделено не только разработке методов исследования, но и особенно получению решений в форме, позволяющей определить дифракционное поле в первую очередь вблизи отражающих поверхностей, что существенно при оценке динамической напряженности. В монографии приведено большое число конкретных задач дифракции упругих волн. [3]
Естественно, что современное состояние проблемы дифракции и распространения света должно быть отражено в монографической литературе. Представляемая читателю монография известных итальянских специалистов как раз удачно служит этой цели. Опубликованные до сих пор книги по современной оптике обычно рассматривали какой-либо один из упомянутых разделов. В настоящей же монографии изложение всех современных разделов оптики ведется с единой точки зрения. [4]
В настоящей монографии изложено современное состояние проблемы дифракции установившихся и неустановившихся упругих волн и определения динамической напряженности возле концентраторов напряжений различной формы. Наряду с разработкой методов исследования основное внимание уделено получению решений в форме, позволяющей определить дифракционное поле, в первую очередь, вблизи отражающих поверхностей, что существенно при оценке динамической напряженности. Приведено большое количество числовых результатов по решению конкретных задач, которые получены с использованием современных ЭВМ, и обобщены результаты многих авторов, посвященные отдельным задачам дифракции упругих волн. [5]
В настоящей главе приводятся первые результаты по проблеме дифракции вязкоупругих волн, полученные как обобщенным методом Вольтерра, так и методом рядов, развитым в гл. [6]
Во всем § 5 до сих пор предполагалось, что отбор мощности и проблемы дифракции независимы. [7]
Выше был рассмотрен широкий класс задач рассеяния волн прозрачными диэлектрическими телами. При этом подразумевается проблема дифракции на прозрачном клине как ключевая, фундаментальная задача математической теории дифракции. [8]
Используя некоторые существенные приближения, можно, как правило, показать, что гюйгенсовское решение в оптике ( как, например, ее строгая векторная форма в формулировке преобразования Фурье) выводится из уравнений Максвелла. Одно из главных приближений состоит в том, что принцип Гюйгенса применим только вблизи центра квазисферического волнового фронта, образующего изображение. При рассмотрении проблем дифракции и образования изображений необходимо отдавать себе отчет в приближенном характере принципа Гюйгенса. И во всяком случае кажущаяся простота принципа Гюйгенса даже в той его приемлемой форме, которая получена эвристически на базе принципа суперпозиции и спектрального разложения по плоским волнам, не должна служить оправданием для его использования в качестве основы строгого решения, получаемого путем добавления к первоначальному приближению членов более высоких порядков. Однако, если правильно использовать принцип Гюйгенса, выраженный с помощью преобразования Фурье, то он становится достаточно универсальным средством для рассмотрения проблем образования изображений. [9]
Если, например, речь идет о дифракции от малого отверстия, то в качестве области интегрирования следует выбрать экран, содержащий это отверстие. Однако для применения формулы ( 10) проблема дифракции по существу должна быть уже заранее решена, так как возбуждение на отверстии и экране предполагается известным. [10]
Краевые условия могут быть различны; вид их зависит от свойств дифрагирующих тел. Они имеют наиболее простой вид для так называемых абсолютных проводников ( 3, § 92); внутри них электрическое поле равно нулю. Абсолютные проводники действуют как идеальное зеркало. Противоположный крайний случай представляют собой так называемые черные тела, они поглощают весь падающий свет. Проблемы дифракции относятся к труднейшим в оптике. [11]
Волновая теория Гюйгенса, хотя и имела сторонников, в продолжение свыше ста лет была оттеснена на задний план. Однако эти представления Юнга, носившие скорее качественный характер, еще не смогли завоевать всеобщего признания. Окончательный удар по корпускулярной теории был нанесен в 1818 г. Френелем, решившим на основе волновой теории проблему дифракции. [12]