Cтраница 2
При значениях ka, близких к 2 и выше, сопротивление излучения поршневой диафрагмы близко к сопротивлению в плоской волне, а дополнительная масса очень мала. [16]
Формула ( 11 8) позволяет вычислить потенциал скоростей на самой поверхности поршневой диафрагмы. [17]
Появление кавитационных областей на периферии коренным образом влияет на перераспределение давления в ближнем поле поршневой диафрагмы. Сама область кавитации приобретает форму конуса, неравномерно заполненного кавитационными пузырьками в сечениях, параллельных плоскости излучения. [18]
В связи с рассмотрением ближнего звукового поля возникает вопрос о законности весьма распространенного представления об излучении поршневой диафрагмой, при условии г0 А, практически плоской волны. На этом представлении базируется, например, метод интерферометра Пирса. Как известно, в этом методе рефлектор, создающий стоячие волны, располагается в ближней зоне. Несмотря на то, что области максимумов и минимумов на оси явно чередуются в ближней зоне через интервалы, отличные от полуволны, реакция рефлектора на излучатель дает, как известно, максимумы и минимумы тока в цепи лампы точно через полволны. Точно так же при излучении стоячих волн от кварцевой пластинки методом Теплера максимумы и минимумы освещенности в видимой картине точно следуют через полволны, и фронты волн имеют плоскую форму. [19]
Не учитывая затухание в среде, определить, чему равна частота излучателя и какая эффективная амплитуда давления имеет место в центре поршневой диафрагмы, если р0 соответствует четырем различным уровням 94; 100; 106; 112 дБ над нулевым уровнем 2 х 10 - бар. [20]
В табл. 3 приведены характеристики следующих основных согласующих устройств: трансформаторов продольных колебаний экспоненциальных, катеноидальных, конических, ступенчатых и цилиндрических с поршневой диафрагмой; трансформаторов с изгибными колебаниями - настроенных и ненастроенных диафрагм. [21]
Большое значение коэффициента согласования, казалось бы, можно получить на согласующих устройствах поршневого типа при увеличении отношения 5и / 5п, однако при размерах поршневой диафрагмы, превышающих критические, она вырождается в диафрагму ненастроенного типа с изгибными колебаниями. [22]
При излучении поршневой диафрагмы в сплошную среду картина распределения звукового давления в ближнем поле излучателя, которое ограничено расстоянием Х R2 / K ( R - радиус поршневой диафрагмы; Я, - длина волны) от поверхности излучателя, является весьма сложной вследствие интерференции волн. Звуковое поле еще более усложняется с появлением кавитационной области. [23]
Заметим, что излучение лицевой стороны диффузора в случае закрытой задней стенки происходит во всю сферу, а не в ее половину, как это получается в случае поршневой диафрагмы, находящейся в плоском бесконечном экране. [24]
Появление разрывов на границе излучатель - жидкость в виде кавитационных пузырьков, имеющих очень высокую по сравнению с капельной жидкостью сжимаемость, оказывает существенное влияние на условия излучения отдельных участков поршневой диафрагмы, так как в жидкости появляется дополнительная граница раздела, состоящая из скопления кавитационных пузырьков и радикально влияющая на формирование звукового поля. [25]
С увеличением частоты при длинах волн, лримерно равных и несколько меньших размеров экрана, характеристика направленности несколько расширяется, а при дальнейшем увеличении частоты она приближается к характеристике ( направленности поршневой диафрагмы в бесконечном экране, становясь многолепестковой. [26]
Весьма распространенный вид конструкции гидрофона приемника и излучателя) изображен на рис. 4.50. Пьезокристалличе-ский элемент в виде одиночного блока или пакета пластин поджимается при помощи гайки, шарикового упора и опорной шайбы к поршневой диафрагме, являющейся антенной гидрофона. Для равномерности поджатия, электрической изоляции и уменьшения гибкости механического контакта на торцах пьезоэлемента имеются тонкие изоляционные прокладки. Выводы от пьезоэлемента соединяются с кабелем, выходящим через водонепроницаемый сальник. Диафрагма составляет одно целое с днищем корпуса, в котором выточена кольцевая канавка для создания гибкого подвеса - воротника, на котором движется диафрагма. Между пластинами прокладываются электроды из тонкой фольги. Пластины укладываются так, чтобы одноименные поляризующиеся поверхности были обращены к одному и тому же электроду. [27]
Практически излучателем нулевого порядка являются сирена и на низких частотах поршневая диафрагма ( см. Мембрана), если она окружена бесконечным звуконепроницаемым экраном. Если поршневая диафрагма движется в свободном пространстве, то она является излучателем преимущественно первого порядка. [28]
Под поршневой диафрагмой подразумевается абсолютно жесткий, плоский поршень с произвольной формой края, совершающий колебания по нормали к своей поверхности. В решении задачи о звуковом поле поршневой диафрагмы, данном Рэлеем, предполагается, что поршень совершенно плотно ( без зазора) входит в прорезь плоского, безгранично простирающегося экрана. [29]
Выходное отверстие рупора определяет и направленность его излучения. На рис. 6.3 были приведены характеристики - направленности для поршневой диафрагмы в бесконечном экране при разных соотношениях d / K. Оказывается, что эти соотношения почти полностью пригодны и для рупорного излучателя, если длины излучаемых волн меньше размеров выходного отверстия. В этом случае в отверстии рупора образуется волна по фронту, близкая к плоской. [30]