Cтраница 1
Проблема распространения волн является классической; она была рассмотрена в весьма общей постановке и в различных трактовках. [1]
Проблема распространения волн в вязкоупругих средах сводится к решению различных краевых задач для уравнений типа (1.33), (1.34) или (1.36), (1.37) или более сложных уравнений, описывающих поведение анизотропных, неоднородных вязкоупругих сред при заданных начальных условиях. [2]
Решение проблемы распространения волны в случайной дискретной среде сводится к определению функции распределения фотонов в пространстве координат и времени. Компьютерная имитация исследуемого процесса на основе стохастического моделирования позволяет получить искомую функцию распределения фотонов. [3]
В этой главе рассматривается проблема распространения волн в магнитоактивной плазме с произвольно большой концентрацией заряженных частиц. Даже в относительно разреженной плазме, находящейся в магнитном поле, постоянная распространения различных волн может заметно отличаться от аналогичной величины для свободного пространства, особенно вблизи характеристических ре-зонансов системы. Это приводит к существенному изменению спектра испускания, который обсуждался в гл. Кроме эффектов, связанных с поперечными электромагнитными волнами, здесь изучаются также продольные плазменные волны. [4]
Хондрос впервые приступил к рассмотрению проблемы распространения волн по круглому стержню и вывел характеристическое уравнение для любых типов волн. [5]
По своему математическому содержанию условия совместимости в задаче Френеля - Пуассона и в задаче Гюгонио носят различный характер. Таким образом, в проблеме распространения волн существуют два вида совместимости. [6]
Итак, получена строгая математическая формулировка проблемы распространения волн типа Е в прямоугольном волноводе в виде краевой задачи, причем уравнение (6.4) принципиально проще исходного уравнения (6.2), поскольку первое из них описывает лишь колебания поля в поперечной плоскости, в то время как второе относится к трехмерному волновому процессу. [7]
В теории механических колебаний балок из композиционных материалов, а также других конструкций можно выделить два основных направления ( они обсуждаются в работах [34, 1 ]): метод эффективных модулей и метод эффективных жесткостей. Эти методы приводят к различным уравнениям движения и граничным условиям. Значение метода эффективных жесткостей заключается в возможности описывать волновую дисперсию, кроме того, он более эффективен в задачах о распространении волн. Проблема распространения волн в композиционных материалах здесь не обсуждается. [8]
Следует сказать, что для подобных волн равны любые комбинации указанных безразмерных чисел, например Е / М р / р г 2 ( число кавитации), М / Е pcv / p и др. В качестве параметров подобия могут быть выбраны любые два числа. Если в Е под р, р, с понимать полное значение давления ( избыючное давление, определяющее упругость среды), а также полное значение плотности и скорости, то дня адиабатического процесса Е у-1. В случае жидкостей, если применимо уравнение Тэта, ЕТ-1. Методы теории подобия полезны тем, что они дают общие закономерности, позволяющие систематизировать экспериментальные данные и подойти с общей точки зрения к проблеме распространения волн конечной амплитуды. Однако они не позволяют получить точного решения той или иной задачи. [9]
Излучатель электромагнитного сигнала полагается источником фотонов с соответствующей диаграммой излучения. Начальные координаты фотонов задаются в точке расположения излучателя. Тип взаимодействия волны с дискретными неоднородностями определяется в соответствии с установленными значениями сечений рассеяния и поглощения. В случае выполнения условия рассеяния направление распространения фотона изменяется в соответствии с задаваемой индикатрисой переизлучения дискретных неоднородностей. Решение проблемы распространения волны в случайной дискретной среде сводится к определению функции распределения фотонов в координатном пространстве. [10]
В предыдущем параграфе было рассмотрено частное решение, которое связано с исходной герцевской задачей распространения волн по проводам. Возникает вопрос, имеются ли более общие решения. Тогда казалось, что эта тема представляет чисто теоретический интерес и далека от практического применения. Однако позднее выяснилось, что теория, разработанная в диссертации, имеет близкое сходство с теорией волноводов [ § 24 ], которая лежит в основе широко разработанной в настоящее время техники связи. Кроме того, выяснилось, что эта теория с успехом может быть использована в теории двухпроводной линии Лехера, с введением которой, как известно, отдельный провод, первоначально применявшийся Герцем, был заменен безупречно функционирующим устройством. Теория, связанная с проблемой распространения волн вдоль диэлектрических стержней, примыкающая к проблеме одиночного провода, также нашла техническое приложение. [11]