Проведение - интегрирование
Cтраница 1
Проведение интегрирования (3.3) возможно при любом конкретном значении г, хотя интегрирование в общем виде не очень просто. [1]
Хороший способ проведения интегрирования показан на рис. 2.36. Найдите сначала вклад в потенциал в точке С от узкой полоски шириной dx, идущей от у - х до у-х. После этого легко проинтегрировать по х от О до W2 и получить вклад этой четверти квадрата. В бесконечности потенциал, конечно, принят равным нулю. [2]
Следовательно, для проведения интегрирования в (16.6) необходимо отделить переменные электрона N от переменных всех остальных электронов. [3]
Критерий подобия находится без проведения интегрирования. Знаки суммирования и дифференцирования при этом могут быть опущены. [4]
 |
Гибкая нить под. [5] |
Обозначения переменных указывают порядок проведения интегрирования. [6]
Однако различные коммутаторы, вводимые при проведении корректного интегрирования (2.1.4), приводят к появлению в нем общего фазового множителя, который мы опускаем. [7]
Описанный выше метод требует расчета формы линии s и проведения интегрирования вдоль нее. В общем случае это операции, слишком сложные для практических целей. [8]
Это условие выполняется для только что полученной матрицы k в (3.47) и служит простой проверкой правильности проведения интегрирования. [9]
Общее утверждение - лемма 1 опирается на основную теорему алгебры, однако, в конкретных случаях нужное для проведения интегрирования рациональной функции представление ( 2) обычно получается без труда. [10]
Соотношения (5.10) - (5.13) не совсем удобны для расчета, так как требуют 6 каждом конкретном случае для задаваемых значений параметров проведения интегрирования. [11]
В записанном выше уравнении для ра выражение, заключенное в фигурные скобки ( перед вертикальной линией), вычисляется после подстановки верхнего предела qi [ kimu ( ktJrk t) ] l lk trS и нижнего предела qz g4 ( / ra / m0) 1 / a обычным путем после проведения интегрирования. [12]
Эквивалентная ширина одиночной линии, уширенной за счет соударений, может быть определена из уравнения (2.706), если подставить в него значение xv из (2.65) и затем проинтегрировать его. Аналогично W / для линии с доплеровским уширением можно определить путем подстановки в уравнение (2.706) значения xv из (2.69) и проведения интегрирования. [13]
Проводится исследование самого интересного в прикладном отношении класса движений твердого тела - свободного торможения в сопротивляющейся среде. Данный материал фактически представляет собой введение в нелинейную задачу о свободном торможении, В ней получены некоторые частные решения полной системы, подготовлен материал для проведения качественного интегрирования динамических уравнений в пространстве квазискоростей. [14]
Данная глава ( подобно главе 5) посвящена исследованию самого интересного в прикладном отношении класса движений твердого тела - свободного торможения в сопротивляющейся среде. Она фактически представляет собой введение в задачу о пространственном свободном торможении. В ней получены частные решения полной системы, подготовлен материал для проведения качественного интегрирования динамических уравнений в пространстве квазискоростей. Вторая часть главы посвящена новому двухпарамет-рическому семейству фазовых портретов, состоящему из бесчисленного множества неэквивалентных портретов в трехмерном пространстве. Такие фазовые портреты обладают нетривиальными нелинейными качественными свойствами. [15]
Страницы: 1 2