Проверка - неравенство
Cтраница 3
Если неравенство не выполняется или выполняется с большим запасом, необходимо скорректировать в соответствующую сторону число и и повторить проверку неравенства. [31]
 |
К расчет выходного каскада. [32] |
Из треугольника ВГБ определяем нагрузочное сопротивление а 125 ом. Поскольку вся нагрузочная линия БВ лежит ниже гиперболы максимальной рассеиваемой мощности ( пунктирная кривая / на рис. 17.1), то проверку неравенства (12.5) можно не производить. Из треугольника ВГБ согласно формуле (12.3) вычисляем отдаваемую мощность / выхл 0 - 5 - 0 02Х X 2 5 25 мет, что и требуется. [33]
Многие явления квантовой механики, следующие из перепутыва-ния, были сейчас проверены с помощью этой рабочей лошадки - перепутанных фотонов. Место не позволяет нам входить в дальнейшие детали, и мы лишь упомянем, в качестве нескольких примеров, эксперименты по проверке неравенств Белла, квантовую телепортацию и плотное квантовое кодирование. За более исчерпывающим обсуждением мы отсылаем к списку литературы в конце этой главы. [34]
Можно показать в общем случае системы re - го порядка, что в условия устойчивости в качестве их части входит требование положительности всех коэффициентов уравнения. При его невыполнении, естественно, отпадает надобность в составлении и проверке остальных неравенств. [35]
В основе МПУ лежит использование признака оптимальности допустимого решения. Общая схема метода такова: сначала строится начальное допустимое решение. После этого вычислит, процесс состоит из одинаковых повторяющихся этапов - итераций. Каждая итерация включает проверку решения на оптимальность ( путем нахождения оценок и - н проверки неравенств IfUfii / j cj) и его улучшения в случае неонти-мальностп. Итерация завершается построением нового допустимого плана. [36]
В последующих главах мы обратим внимание на некоторые теоретические параметры квантованного поля, которые представляют особый интерес в квантовой оптике и играют важную роль при измерении поля. Наши рассуждения в настоящей главе все же останутся отчасти формальными в том смысле, проблема взаимодействия поля с прибором не будет затронута в полной мере. Эта задача подробно будет рассмотрена в гл. Пока же мы продолжим упрощение, считая поле свободным. Тем не менее, в рамках такой идеализированной ситуации свободного поля будут рассмотрены некоторые вопросы, относящиеся к проблеме измерения в квантовой оптике. Будет показано, что нормально упорядоченные корреляционные функции играют главенствующую роль и рассмотрим некоторые их свойства. Антинормально упорядоченные корреляционные функции появляются в гораздо менее общих и менее полезных типах измерений поля. Мы также изучим явления, когда можно говорить, что фотон локализуется при измерении во время регистрации фотоэлектрической эмиссии. И, наконец, мы обсудим проблему нарушения локальности в квантовой оптике и результаты оптических проверок неравенств Белла. [37]
Страницы: 1 2 3