Проводимость - тепло
Cтраница 4
Стенка разбивается на элементарные слои конечного размера Дх; принимается, что равномерно распределенные тепловые свойства материала стены как бы сосредоточены в пределах каждого слоя. Таким путем переходят от поля материала конструкции с равномерно распределенными теплофизи-ческими параметрами к тепловой цепочке с сосредоточенными характеристиками. Принято считать, что тепловая емкость каждого элементарного слоя сосредоточена в его центре, а проводимость тепла материалом между слоями характеризуется сопротивлением теплопроводности между центрами слоев. Полученная тепловая цепочка ( рис. II.1, б) состоит из тепловых емкостей, соединенных между собой термическими сопротивлениями. [46]
 |
Круговой процесс изменения состояний системы.| Условная конструкция идеальной машины Карно.| Цикл Карно. [47] |
Машина Карно состоит из четырех частей: двух источников тепла, в которых поддерживается постоянной температура Т и 7 2 ( рис. 3.8), адиабатической подставки А, через которую не может передаваться тепло, и цилиндра с поршнем D. Источник с более высокой температурой 7, называется нагревателем, а с более низкой температурой 1 - холодильником. Боковые стенки цилиндра п поршень выполнены из адиабатного материала, исключающего обмен теплом с окружающей средой, а нижняя стенка цилиндра обладает абсолютной проводимостью тепла и имеет, следовательно, теплоемкость, равную пулю. Машина Карно действует следующим образом. Цилиндр с идеальным газом устанавливается на нагреватель. Постепенно, теоретически бесконечно медленно, будем снимать груз, уменьшая тем самым давление. [48]
В телах больших размеров тепловое излучение от внутренних частей поглощается наружными, так что излучение исходит наружу только от поверхностного слоя, толщина которого зависит от поглощательной способности тела относительно своего собственного излучения. Если толщина твердой частицы много меньше, чем толщина этого слоя, то ее излучательная, а следовательно, и поглощательная способность меньше, чем того же материала в массе. Таким образом, весьма мелкодисперсные материалы относительно прозрачны для теплового излучения, и уравнение ( 22) к ним неприменимо. В этом случае проводимость тепла излучением в первом приближении обратно пропорциональна кубу диаметра. При размерах пор, близких по величине к длине волны, должен наблюдаться максимум рассеяния излучения. Это подтверждено измерениями переноса теплового излучения через пористые материалы. Например, установлено, что максимум рассеяния стеклянной ватой излучения от источника с температурой 100 - 400 С имеет место при диаметре волокон 2 - 5 мк. [49]
Из данных табл. 4 можно видеть, что теплопроводность всех исследованных сплавов с повышением температуры увеличивается, а электропроводность нелинейно и резко снижается. При сравнении полученных количественных значений температурной заисимости теплопроводности и электропроводности исследуемых материалов и таких же материалов, но без добавок никеля установлены следующие различия: по абсолютным значениям теплопроводность и электропроводность у железографитовых материалов, спеченных при одинаковых температурах, но без добавок никеля, не менее чем в 2 раза выше. Из данных табл. 4 видно, что эти свойства значительно отличаются от тех, которые были установлены для всех трех исследованных сплавов. Следовательно, исследованные материалы отличаются пониженной проводимостью тепла и электричества. [50]
Страницы: 1 2 3 4