Достаточно большая проводимость

Cтраница 1

Достаточно большие проводимости, порядка 100 ом 1-см - 1, наблюдаются в молекулярных кристаллах донорно-акцепторного типа. Обмен электронов между донорными и акцепторными молекулами приводит к образованию большого количества почти свободных носителей тока и обусловливает высокую проводимость даже при очень низкой подвижности носителей, обычно меньшей чем 10 - 2 см2 / в сек. Электрические свойства некоторых молекулярных комплексов во многих отношениях близки к металлическим, что проявляется в эффектах вырождения и малой или пренебрежимо малой энергии активации проводимости. Есть некоторые предварительные данные, что к этим объектам также применима зонная теория и что здесь опять решающее значение имеет перекрывание электронных волновых функций между молекулами. Другие характеристики зонной структуры, например ширина запрещенной зоны, связаны с энергетическими уровнями отдельной молекулы, хотя и межмолекулярным взаимодействием пренебрегать нельзя. Интересно отметить аналогию между донор-но-акцепторным действием химических групп в молекулярных комплексах и поведением примесных атомов в германии и кремнии. [1]

При достаточно большой проводимости силовые линии почти вморожены в плазму, и поэтому силовая линия ABC искривляется при смещении так, как показано на рисунке. В точке В смещенная силовая линия выпукла в сторону оси х следовательно, в направлении DBE наводится ток ji, который в произведении с HQ дает возвращающую силу F. Из-за конечной проводимости ток j затухает со временем, и поэтому возвращающая сила F во второй четверти периода, когда плазма возвращается к положению равновесия, оказывается несколько меньше, чем в первой четверти периода. Можно сказать также, что силовые линии несколько отстают от плазмы, не полностью ею увлекаются. В результате за полупериод часть кинетической энергии теряется и волна затухает. [2]

Схемы решетки и зонные диаграммы для германия, легированного сурьмой ( а и индием ( б. [3]

Для нормальной работы транзистора требуется, во-первых, достаточно большая проводимость полупроводника, и, во-вторых, комбинация полупроводников с различными знаками проводимости. [4]

Двухпроводная экранированная линия. [5]

В реальных передающих линиях проводники имеют не бесконечную, но все же достаточно большую проводимость. Вследствие этого результаты, полученные при исследовании структуры полей в идеальных направляющих системах, оказываются весьма близкими к истинным. Однако при расчете потерь на - нагревание проводимость металлических стенок линии, естественно, должна полагаться конечной. [6]

Для образцов с достаточно большой проводимостью, которая осуществлялась в основном одним типом носителей, для электронной ветви получаются значения эффективной подвижности порядка ( 1 - 1 5) 103 см. / в сек и дырочной ( 0 3 - 0 6) 103 см. / в сек. [7]

Отношение теплоты, выделенной в элементе, к теплоте, произведенной в проводе, равно отношению сопротивлений элемента и провода. Если бы у провода было достаточно большое сопротивление, то почти все тепло выделилось бы в проводе, если же провод имеет достаточно большую проводимость, то почти все тепло выделяется в элементе. [8]

Ход изменения со временем раз возникнувших возмущений магнитного поля определяется игрой различных физических факторов. В направлении усиления поля действует специфический магнитогидродинамический эффект растяжения силовых линий. В § 65 было показано, что при движении жидкости ( с достаточно большой проводимостью) магнитные силовые линии тоже перемещаются как вмороженные в нее, причем напряженность магнитного поля меняется пропорционально растяжению силовой линии в каждой ее точке. Но при турбулентном движении любые две близкие частицы жидкости с течением времени в среднем расходятся. В результате силовые линии растягиваются, а магнитное поле усиливается. [9]

Удельное сопротивление некоторых веществ при комнатной. [10]

Интересно сравнить зависимость сопротивления различных веществ от температуры. Вспомним, что у металлов сопротивление при нагревании возрастает, а при охлаждении уменьшается и становится равным нулю при сверхпроводимости. Сопротивление диэлектриков при нагревании медленно уменьшается. В диэлектрике для отрыва электронов от атомов нужна большая энергия, поэтому твердые диэлектрики большей частью успевают расплавиться прежде, чем приобретают достаточно большую проводимость. [11]

Интересно сравнить зависимость сопротивления различных веществ от температуры. Вспомним, что у металлов сопротивление при нагревании возрастает, а при охлаждении уменьшается и становится равным нулю при сверхпроводимости. Сопротивление диэлектриков при нагревании уменьшается, но остается большим. В диэлектрике для отрыва электронов от атомов нужна большая энергия, поэтому твердые диэлектрики большей частью успевают расплавиться прежде, чем приобретают достаточно большую проводимость. [12]

Зависимость напряжения перекрытия в воздухе по поверхности бакелитового образца от длины при постоянном напряжении. Данные Г. А. Лебедева - ВЭИ. [13]

На поверхностях изоляторов, установленных на открытом воздухе, могут оседать различные загрязнения, неизбежно присутствующие в атмосфере и разносимые ветром. Загрязнения в сухом состоянии, как правило, имеют весьма высокое сопротивление и не оказывают существенного влияния на разрядные характеристики изоляторов. Увлажнение слоя загрязнения при дожде, росе или других мокрых осадках приводит к резкому уменьшению его сопротивления вследствие образования слабого электролита из водорастворимых составляющих загрязняющего вещества. При этом механизм развития разряда вдоль поверхности качественно меняется, величины разрядных напряжений значительно снижаются. Аналогичная картина наблюдается и при смачивании чистой поверхности изолятора дождем, когда стекающая по изолятору дождевая вода, имеющая относительно невысокое удельное объемное сопротивление ( около 103 Ом - м), образует слой с достаточно большой проводимостью. [14]

Страницы: 1