Излучающий проводник

Cтраница 2

Каждый из этих проводников дает волну, по форме близкую к шаровой. Излучение такой системы проводников направлено перпендикулярно к плоскости, в которой расположены проводники, при этом напряженность поля волны в точке приема слагается из напряжений полей отдельных излучающих проводников. Очевидно, что для длинных волн подобная система становится неосуществимой из-за своей громоздкости. [16]

Два после - объем6. [17]

Всякий проводник, по которому протекает переменный ток, излучает электромагнитные волны. При этом за каждый период изменения тока излучается отдельная замкнутая электромагнитная волна. Энергия отдельной волны определяется величиной движущихся в проводнике зарядов, скоростью их движения и размерами излучающего проводника. Иначе говоря, энергия каждой излучаемой волны определяется амплитудой силы тока, амплитудой напряжения тока и длиной проводов излучающей системы. [18]

Источниками радиоволн являются изменяющиеся во времени заряды и токи, возбуждаемые сторонними электродвижущими силами. Сторонние электродвижущие силы генерируются высокочастотными передатчиками и являются также источниками энергии, которая затрачивается на поддержание волнового процесса в пространстве. Сторонние заряды и токи могут распределяться вдоль линейных проводников в случае линейных антенн или а поверхностях произвольной формы в случае поверхностных антенн, или же, наконец, в каком-то ограниченном объеме в случае объемных антенн. Сторонние электродвижущие силы связываются с системой излучающих проводников либо непосредственно, либо с помощью линий передачи того или другого вида. [19]

Картина поля электромагнитных волн, излучаемых при движении зарядов в проводнике, несущем переменный ток.| График распределения напряженностей. [20]

Расстояние между зарядами и их скорость меняются во времени синусоидально; поэтому и изменение напряженностей электрического и магнитного полей вдоль направления распространения волны также подчиняется синусоидальному закону. На рис. 438 даны последовательные моменты образования электромагнитной волны. Мы видим, что в момент возвращения зарядов к положению равновесия электрические силовые линии смыкаются. Возникающая электромагнитная волна не имеет шаровой формы; излучение происходит главным образом в плоскости, перпендикулярной к оси проводника; однако по мере распространения волны ее форма все более приближается к шаровой. Таким образом, мы можем считать, что на достаточном отдалении от излучающего проводника напряженность полей изменяется обратно пропорционально расстоянию. [21]

Страницы: 1 2