Уединенный проводник

Cтраница 3

Электроемкость уединенного проводника численно равна электрическому заряду, который нужно сообщить этому проводнику для того, чтобы потенциал его изменился на единицу. [31]

Электроемкость уединенного проводника зависит от его формы и размеров [ интеграл в (5.4) ], причем геометрически подобные проводники обладают емкостями, пропорциональными их линейным размерам. Это связано с тем, что на геометрически подобных проводниках распределение зарядов тоже будет подобным, а расстояния от аналогичных зарядов до соответствующих точек поля пропорциональны линейным размерам проводников. Потенциал электростатического поля, создаваемого каждым точечным зарядом, обратно пропорционален расстоянию от этого заряда. Таким образом, потенциалы одинаково заряженных и геометрически подобных проводников должны быть обратно пропорциональны их линейным размерам, а электроемкости этих проводников - прямо пропорциональны им. [32]

Электроемкость уединенного проводника зависит от диэлектрических свойств окружающей его среды. [33]

Емкостью уединенного проводника называют скалярную величину, характеризующую способность проводника накапливать электрический заряд и равную отношению заряда проводника к его потенциалу в предположении, что все другие заряженные проводники бесконечно удалены. [34]

Для уединенного проводника эта величина ( А) может быть выбрана произвольно. [35]

Для уединенных проводников круглого или кольцевого сечения плотность тока плавно увеличивается в направлении к внешним слоям. В проводниках другой формы сечения ток распределяется неравномерно не только по сечению, но и по периметру. Наибольшая плотность имеет место на наиболее удаленных выступающих элементах сечения. [36]

Понятие емкости уединенного проводника в этом случае физического смысла не имеет. [37]

В случае одного-единственного уединенного проводника все электрические силы сводятся ко взаимному отталкиванию элементов заряда этого проводника. [38]

В случае одного-единственного уединенного проводника все электрические силы сводятся ко взаимному отталкиванию элементов заряда этого проводника. Подобного же рода силы будут, очевидно, приложены и к поверхности неуединенного проводника, помещенного в произвольное электростатическое поле. Чтобы определить эти силы, рассмотрим некоторый элемент dS поверхности проводника. [39]

Если сообщить уединенному проводнику некоторый заряд, то он, как мы знаем, распределится по поверхности проводника, причем таким образом, что поверхность проводника станет эквипотенциальной. [40]

Емкость между уединенным проводником и бесконечной непроницаемой плоскостью равна половине емкости другого уединенного проводника, образованного соединением рассматриваемого проводника с его зеркальным изображением относительно указанной плоскости. [41]

Емкость между уединенным проводником и бесконечной проводящей плоскостью равна удвоенному значению емкости между этим проводником и его зеркальным изображением относительно указанной плоскости. [42]

Изучение свойств излучающего уединенного проводника начнем с наиболее часто встречающегося в антенной технике случая, так называемого симметричного вибратора, часто применяющегося либо в качестве самостоятельной антенны, либо в качестве элемента сложной антенной системы. [43]

Распределение поверхностной плотности тока. [44]

Коэффициент добавочных потерь уединенного проводника отличается от коэффициента добавочных потерь того же проводника при наличии вблизи него других проводников с током, так как в первом случае неравномерность токораспределения определяется только поверхностным эффектом, а во втором - также и эффектом близости. [45]

Страницы: 1 2 3 4