Нормальный проводник

Cтраница 1

Уплотнение кабеля прокладками, а - асбестовый шнур. б - набор резиновых колец. [1]

Нормальные проводники конструктивно выполняются аналогично взрывонепроницае-мым, но только без параметров щелевой взрывозащиты. [2]

Хотя нормальный проводник, например, медь и является идеальным изолятором по отношению к сверхпроводнику, все же весьма желательно не употреблять металлических изоляторов. При любом изменении поля между различными витками обмотки возникают напряжения. Это приводит к образованию электрического тока в нормальном ( несверхпроводящем) материале, который из-за выделения джоулева тепла нагревается. Если расположенный по соседству с ним сверхпроводящий материал нагревается до критической температуры, то магнитное поле не сможет увеличивать ся. [3]

Переход нормальный проводник - сверхпроводник ( не говоря об одномерных сверхпроводниках) является фазовым переходом второго рода: удельная теплоемкость при Т Тв испытывает скачок. [4]

Имеется в виду нормальный проводник. [5]

Эти полупроводниковые материалы отличаются от нормальных проводников, таких как благородные металлы, большим отрицательным температурным коэффициентом сопротивления. [6]

Схематическая кривая перехода, полученная методом измерения сопротивления или индукционным методом. Тс - температура скачка, или. [7]

В этом отношении они существенно отличаются от нормальных проводников, обладающих бесконечно большой электрической проводимостью. Магнитное поле внутрь сверхпроводника не проникает, а имеющееся в материале магнитное поле при его переходе в сверхпроводящее состояние будет полностью вытесняться из внутренней области. Кривая перехода ( рис. 1) может быть получена также по результатам измерения индуктивности, если сверхпроводник поместить внутри катушки. Температурная зависимость относительной магнитной проницаемости сверхпроводника в области перехода идентична с температурной зависимостью отношению сопротивлений. [8]

Туннелирование электрона через изолирующий барьер между двумя нормальными проводниками представляет собой хорошо известное квантовомеханическое явление. Даже если энергия электрона недостаточна для преодоления барьера, для него существует конечная вероятность оказаться по другую сторону барьера. В сущности волновая функция электрона проникает через барьер, уменьшаясь в определенной степени, причем это уменьшение зависит от высоты и ширины потенциального барьера, разделяющего два проводника. Значительный ток возникает тогда, когда барьер становится очень узким, типичная толщина его составляет обычно несколько десятков ангстрем. [9]

Подчеркнем, однако, что здесь будут рассматриваться только нормальные проводники, в которых возможность когерентности связана не с корреляцией электронов, а только с тем фактом, что размер образца оказывается меньше соответствующей длины рэндомизации ( сбоя) фазы. [10]

Можно поставить опыт и иначе, а именно взять нормальный проводник, создать в нем магнитное поле, и затем, охладив проводник, перевести его в сверхпроводящее состояние. [11]

Зависимость приведенного критического тока i / c / c max ниобий-оловянных проводов в бронзовой матрице от степени деформации е-етах волокон. [12]

При изготовлении сверхпроводящих магнитов используются самые разнообразные материалы - нормальные проводники, конструкционные и изоляционные материалы. [13]

Интересно рассмотреть вопрос о том, как переходит ток из нормального проводника в сверхпроводник. [14]

Интересно рассмотреть вопрос о том, как переходит ток из нормального проводника в сверхпроводник. [15]

Страницы: 1 2