Реальный проводник

Cтраница 1

Реальный проводник обладает индуктивностью, и поэтому между двумя проводниками существует индуктивная и магнитная связь. Эта связь также может быть ослаблена экранированием и его соответствующим заземлением. [1]

Простейшими реальными проводниками являются щелочные металлы - Эти материалы имеют объемно-центрированную кубическую структуру и как следствие этого, первую зону Бриллюэна с очень высокой симметрией. Тик как на каждый атом приходится только один электрон проводимости, зона заполнена наполовину; в результате поверхность Ферми имеет почти сферическую форму внутри зоны Бриллюэна и слегка искажена вблизи ее границ. [2]

Для реальных проводников существует критерий Туалеса: если сопротивление образца при УОК больше, чем 30 кОм, то его размер превышает длину локализации. [3]

Функции распределения электронов по скоростям для невырожденного ( а и вырожденного ( б электронного газа. [4]

Чем же обусловлена конечная величина электропроводности реальных проводников. [5]

Схема к определению электродинамической силы п кольцевом проводнике. [6]

Коэффициент формы представляет собой отношение силы взаимодействия реальных проводников с учетом размеров их поперечных сечений к силе взаимодействия бесконечно тонких проводников, проложенных через центры рассматриваемых сечений. Чтобы определить коэффициент формы для проводников заданного сечения, необходимо разделить последние на множество элементарных нитей, определить силы взаимодействия каждой нити одного проводника со всеми нитями другого и суммировать полученные силы. [7]

Положительные направления э. д. с., тока и напряжения резистивного ( а, индуктивного ( б и емкостного ( в идеальных элементов. [8]

Резистивный элемент, например, может характеризовать сопротивление реального проводника проходящему по нему току. При этом в нем рассеивается энергия, равная тепловой энергии, выделяемой в проводнике. [9]

Активное сопротивление схемы замещения, например, может характеризовать электрическое сопротивление реального проводника проходящему по нему току. В этом случае в активном сопротивлении схемы замещения затрачивается энергия, равная тепловой энергии, выделяемой в проводнике. Следует иметь в виду, что активное сопротивление такого проводника больше его сопротивления постоянному току. [10]

Этот весьма идеализированный случай тем не менее очень важен для рассмотрения электромагнитных явлений в реальных проводниках при ярко выраженном поверхностном эффекте. [11]

Поле на значительном удалении от проводника произвольной формы обычно отождествляют с полем точечного ( или линейного в двухмерной задаче) источника, имеющего тот же заряд и расположенного в центре реального проводника. Практически важно оценить расстояние, при котором такая замена может считаться допустимой. [12]

Так как при сверхвысоких частотах Д 1 мкм, то граничное условие ( 3 - 3 - 11), установленное для идеально проводящей среды, приближенно имеет место и на поверхности реального проводника. [13]

Условие (5.87) с иной точки зрения требует, чтобы процесс возрастания поля шел достаточно медленно, так как только в области низких частот, как это уже отмечалось нами ранее, возможно преобладание эффекта параметрического усиления над потерями электромагнитной энергии при отражении от реальных проводников. [14]

На основании этого любой замкнутый проводник ( виток) с током ( рис. 5 - 14) может быть представлен как система элементарных замкнутых проводников ( витков), по каждому из которых протекает ток такой же величины и направления, как и в реальном проводнике. Очевидно, что создаваемое всеми элементарными витками суммарное поле такое же, как и поле, создаваемое реальным витком, поскольку протекающие по общим границам соприкасающихся элементов токи всюду взаимно компенсируются, за исключением внешнего контура. [15]

Страницы: 1 2