Cтраница 2
Этот множитель характеризует отношение магнитной и кинетической энергий единицы объема. Величина А У8В называется числом Альфвена. Разумеется, необходимо, чтобы остальные гидродинамические критерии подобия ( числа Струхаля, Фруда, Маха и Рейнольдса) также были соответственно одинаковыми. [16]
Волны являются поперечными - слои плазмы движутся перпендикулярно направлению распространения волны. Рассмотренный тип волн называют волнами Альфвена. [17]
Что касается эволюционности разрывов, хотелось бы посмотреть на распределение параметров вдоль оси симметрии. На рис. 5.31 показаны профили некоторых переменных вдоль прямой линии х 1.296. Хорошо видно, что кривая, изображающая распределение числа Альфвена 4 21 V / np / B, пересекает значение А - как на головной, так и на вторичной ударных волнах. Это означает, что они неэволюционны при наличии поперечных возмущений. Небольшая - компонента магнитного поля возникает за головной ударной волной. Далее Вх гладко стремится к нулю, меняет знак, потом увеличивается на вторичной ударной волне и исчезает на гелиопаузе. Профиль числа Альфвена внезапно обрывается, так как при переходе через гелиопаузу А увеличивается до бесконечности. Они также отличаются от результатов Pogorelov, Semenov ( 1997), полученных для больших чисел Альфвена. Таким образом, в отличие от обычной газовой динамики, вариация параметров межзвездной среды может привести к существенным качественным изменениям в картине СВ-ЛМС взаимодействия. [18]
В этой, казалось бы, наиболее полно разработанной модели, не учитывается экспериментальный факт существенной связи КД с близко расположенной ( или находящейся в прямом контакте) активной областью и активными волокнами. Практически, во всех других теориях солнечного ветра из КД принимается, что перенос энергии от фотосферы до нескольких радиусов Солнца происходит благодаря генерации волн Альфвена. При этом не рассматривается источник возбуждения этих волн. В ней начальные звуковые волны в КД постепенно переходят в МГД-соли-тоны. Диссипация солитонов не рассматривается. СВ, по мнению авторов, это и есть поток МГД-солитонов. [19]
Альфвеном, будущим нобелевским лауреатом 1970 г. С 1945 г. он, в одиночестве или в компании с другими номинантами, ежегодно выдвигался, по крайней мере до 1953 г. ( исключая 1950 - й); в 1952 г. его номинатором вновь стал Альфвен. [20]
При превышении электростатическим потенциалом, созданным пространственным зарядом пучка, величины кинетической энергии частиц, равновесное состояние нарушается: формируется виртуальный катод, отражающий часть инжектируемого пучка. В этом отношении ионные пучки, скомпенсированные по заряду, имеют преимущество. Ток Альфвена для них примерно в ( т / Ше) 1 / 2 раз больше и достигает единиц мегаампер. [21]
Волны будут поперечными - слои плазмы движутся перпендикулярно направлению распространения волны. Рассмотренный тип волн называют волнами Альфвена. [22]
Полное их поглощение должно происходить в средней части конвективной зоны. Но продольные g - моды колебаний, у основания КЗ и выше, встречают крупномасштабные магнитные структуры. Продольные колебания g - моды должны возбуждать ( на своей частоте) волны Альфвена в азимутальной компоненте крупномасштабного магнитного поля. Столь низкочастотная волна Альфвена, без существенного поглощения, должна свободно проходить всю часть конвективной зоны и выходить на высоты хромосферы. [23]
Отметим, что магнитное поле не проникает в набегающий бесконечно-проводящий поток и не возмущает его лишь в том случае, когда магнитное поле на бесконечности отсутствует. При большом магнитном числе Маха Мл ( отношении скорости набегающего потока к скорости Альфвена) область проникновения возмущений магнитного поля ограничена - тонким пограничным слоем. [24]
Полное их поглощение должно происходить в средней части конвективной зоны. Но продольные g - моды колебаний, у основания КЗ и выше, встречают крупномасштабные магнитные структуры. Продольные колебания g - моды должны возбуждать ( на своей частоте) волны Альфвена в азимутальной компоненте крупномасштабного магнитного поля. Столь низкочастотная волна Альфвена, без существенного поглощения, должна свободно проходить всю часть конвективной зоны и выходить на высоты хромосферы. [25]
Предельный ток (17.12) можно получить также из условия, что радиус ларморовской орбиты электрона в максимальном собственном поле пучка равен радиусу пучка. Отсюда следует, что при токе, не превышающем предельного значения, определяемого соотношением (17.12), электрон при вращении в магнитном поле пучка не меняет направления движения. Это, в частности, означает, что в трубчатом пучке предельное значение тока возрастает только в том случае, когда ларморовские орбиты электронов не выходят за пределы цилиндрического токового слоя. Отметим, что предельный ток Альфвена (17.12) не зависит от геометрических размеров пучка. Для транспортировки электронов, создающих ток, превышающий предельное значение (17.12), необходимо использовать эффекты, ограничивающие сжатие пучка собственным магнитным полем. [26]
Интересно также отметить, что в некоторых приложениях, таких, как лабораторный эксперимент MRX ( § 9.2), гирорадиус иона сравним с толщиной слоя, тогда как гирорадиус электрона намного меньше, так что мы попадаем в область электронной магнитной гидродинамики. Было показано, что в таком приближении частицы могут ускоряться до высоких энергий. Некоторые из них захватываются в области пересоединения приблизительно на период переходного времени Альфвена, тогда как другие стохастически ускоряются. [27]
Что касается эволюционности разрывов, хотелось бы посмотреть на распределение параметров вдоль оси симметрии. На рис. 5.31 показаны профили некоторых переменных вдоль прямой линии х 1.296. Хорошо видно, что кривая, изображающая распределение числа Альфвена 4 21 V / np / B, пересекает значение А - как на головной, так и на вторичной ударных волнах. Это означает, что они неэволюционны при наличии поперечных возмущений. Небольшая - компонента магнитного поля возникает за головной ударной волной. Далее Вх гладко стремится к нулю, меняет знак, потом увеличивается на вторичной ударной волне и исчезает на гелиопаузе. Профиль числа Альфвена внезапно обрывается, так как при переходе через гелиопаузу А увеличивается до бесконечности. Они также отличаются от результатов Pogorelov, Semenov ( 1997), полученных для больших чисел Альфвена. Таким образом, в отличие от обычной газовой динамики, вариация параметров межзвездной среды может привести к существенным качественным изменениям в картине СВ-ЛМС взаимодействия. [28]
Что касается эволюционности разрывов, хотелось бы посмотреть на распределение параметров вдоль оси симметрии. На рис. 5.31 показаны профили некоторых переменных вдоль прямой линии х 1.296. Хорошо видно, что кривая, изображающая распределение числа Альфвена 4 21 V / np / B, пересекает значение А - как на головной, так и на вторичной ударных волнах. Это означает, что они неэволюционны при наличии поперечных возмущений. Небольшая - компонента магнитного поля возникает за головной ударной волной. Далее Вх гладко стремится к нулю, меняет знак, потом увеличивается на вторичной ударной волне и исчезает на гелиопаузе. Профиль числа Альфвена внезапно обрывается, так как при переходе через гелиопаузу А увеличивается до бесконечности. Они также отличаются от результатов Pogorelov, Semenov ( 1997), полученных для больших чисел Альфвена. Таким образом, в отличие от обычной газовой динамики, вариация параметров межзвездной среды может привести к существенным качественным изменениям в картине СВ-ЛМС взаимодействия. [29]
Проводимость плазмы достаточна для нивелировки собственных полей пучка. Структура внешних МП обеспечивает замагничивание электронов в плоскости фольги и их фокусировку. Таким образом, ток стержня распределяется через фольгу на ток проводника и ток плазменного канала. Кроме того, справа от фольги поле имеет минимум на радиусе Rm n fc Jlw / Ic. Чтобы для большей части пучка наблюдался градиентный дрейф электронов к оси, необходимо выполнение условия га гт п С гс, где га - радиус, в котором заключен ток Альфвена 1а при соответствующей начальной энергии электронов. [30]