Cтраница 3
Для декартовых координат обобщенные импульсы ръ совпадают с проекциями обычного импульса отдельных частиц. [31]
Если система не замкнута, то неизменными остаются лишь проекции импульса и скорости центра масс на направление, нормальное вектору равнодействующей внешних сил. [32]
В одномерном приближении ( рис. 7.14) z - проекция импульса складывается из осредненных по сечению конвективного потока р и и давления р; вязкие напряжения учитываются касательным напряжением по стенке тс. [33]
N частиц, число йп частиц, координаты и проекции импульсов к-рых заключены в пределах от ж до л; Ах, отудо. [34]
Абсолютно упругий удар предполагает отсутствие трения, следовательно, проекция импульса шарика на наклонную плоскость не может измениться в результате удара. [35]
Это уравнение аналогично уравнению (5.56) для собственной функции оператора проекции импульса. [36]
Используя произвольность вектора 8, аналогично убедимся в сохранении проекций импульса системы на оси Оу и Oz. [37]
Каноническое распределение (7.20) определяет вероятность того, что координаты и проекции импульса имеют заданные значения. [38]
Рассмотрим явный вид этого уравнения для случая координаты х и проекции импульса рх. [39]
Из рисунка видно, что электроны могут иметь отрицательную величину проекции импульса на направление распространения фотонов. Очевидно, что это не противоречит закону сохранения импульса, так как фотоэффект идет на электроне, связанном с атомам, который уносит дополнительный импульс. [40]
Однако и для незамкнутой системы может оказаться, что сумма проекций импульсов всех внешних сил на некоторое избранное направление равна нулю. Тогда остается неизменной проекция импульса системы тел лишь на это направление. Проекции же импульса системы тел на другие направления при этом не сохраняются. [41]
Однако и для незамкнутой системы может оказаться, что сумма проекций импульсов всех внешних сил на некоторое избранное направление равна нулю. Тогда остается неизменной проекция количества движения системы лишь на это направление. Проекции же количества движения на другие направления при этом не сохраняются. [42]
Доказать, что в стационарном состоянии дискретного спектра среднее значение проекции импульса частицы равно нулю. [43]
Следовательно, в однородном поле имеют место законы сохранения трех проекций импульса системы или, как следствие этого, закон сохранения вектора импульса си-стемы. [44]
Доказать, что в стационарном состоянии дискретного спектра среднее значение проекции импульса частицы равно нулю. [45]