Cтраница 3
Гордана для случая, когда проекция момента совпадает с самим моментом. [31]
Мъ и М % - проекции момента на главные оси, перпендикулярные координате реакции; / 2 ( г) и / 3 ( г) - моменты инерции, соответствующие указанным осям. Возможность такого описания связана со следующим. Одна из главных осей растянутой молекулы ( г г) параллельна или почти параллельна координате реакции, а две другие оси соответственно перпендикулярны этой координате. [32]
Но согласно известной теореме статики проекция момента силы относительно точки на какую-либо ось, проходящую через точку, равна моменту силы относительно этой оси; поэтому предыдущее выражение представляет произведение бесконечно малого угла поворота dp на момент силы F - относительно оси L, параллельной мгновенной оси и проходящей через полюс О. [33]
Из рассмотрения значений матричных элементов проекций ди-1 польного момента и момента, индуцированного возбуждающим излучением, могут быть установлены правила отбора для переходов с испусканием, поглощением или рассеянием излучения. В принципе это может быть сделано подобно тому, как для двухатомных молекул. [34]
При этом значение О определяется проекцией момента этого нуклона. [35]
При этом значение Л определяется проекцией момента этого нуклона. [36]
Эти результаты означают также, что проекции момента не могут входить ни / в полный набор величин, включающий координаты, ни в полный набор величин, включающий составляющие импульса. [37]
В случае нейтрино известно, что проекция момента этой частицы на направление ее движения имеет всегда определенный знак, связанный с сортом частицы ( нейтрино или антинейтрино), о чем будет речь в части второй. Между тем, поле, допускающее пространственное отражение, может существовать, как мы увидим, в состояниях с противоположными знаками этой проекции. Следовательно, поле, связанное с определенным сортом нейтрино, может преобразовываться лишь по представлениям группы ог. [38]
HQ - вещественный вектор), проекция момента на ось, направленную вдоль По, имеет определенное значение, раввое нулю. [39]
Два яг - электрона могут иметь проекции моментов mi, совпадающие по направлению, что дает Д - состояние, или направленные в противоположные стороны, что дает S - состояние. Каждое из этих состояний, обладая определенной мультиплетностью, будет четным ( g), так как свойство и встречается четное число раз в электронной конфигурации молекулы. S - термы к тому же еще будут определяться знаком, который мы, так же как и раньше, приведем без доказательства. [40]
Если ввести ось Z, то проекция момента на эту ось отрицательна. [41]
Пусть центр инерции неподвижен и пусть проекции моментов сил, действующих на тело, тождественно равны нулю. [42]
Поскольку выбор оси z для характеристики проекции момента при сферической симметрии не нарушает общности рассуждений, все направления являются равноправными. [43]
Это утверждение вместе с правилом квантования проекции момента (6.3) позволяет определить возможные значения квадрата момента импульса. [44]
Поэтому квадрат момента н одна нз проекций момента могут иметь одновременно определенные значения. Найдем представление, в котором операторы J2 и / 3 представляют гобой диагональные матрицы. [45]