Проекция - распределение
Cтраница 1
Проекции распределений называются маргинальными распределениями. [1]
Проекция распределения плотностей на плоскость, перпендикулярную оси волокна ( кривая под моделью), вряд ли изменяется при сдвиге. [2]
Волосах Вероники, модель изотермических сфер находится в хорошем согласии с наблюдаемой проекции распределения числа галактик. [3]
В первую очередь рассчитывают распределение интенсивности вдоль меридиана, которое зависит от проекции распределения электронной плотности на ось фибриллы. [4]
 |
Связь между рентгенограммой и распределением полюсов на сфере проекций в общем случае. [5] |
Для построения полюсной фигуры необходимо построить стереографическую проекцию срезов сферы проекций ( так называемую координатную сетку) и проекцию распределения нормалей по этим срезам. [6]
Таким образом, мы получили общее соотношение, показывающее, что плоское сечение, проходящее через начало координат в реальном пространстве, соответствует проекции распределения в обратном пространстве на параллельную плоскость и наоборот. [7]
Таким образом, сечение обратного пространства на плоскости v 0, соответствующее чисто упругому рассеянию [ см. (5.28) ] дает проекцию функции Паттерсона в начальный момент или усредненную во времени корреляционную функцию. Проекция четырехмерного распределения рассеивающей способности в обратном пространстве в направлении v, которая дается интегралом по v в уравнении (5.29), является фурье-преобразованием сечения функции Паттерсона Р ( г, 0), которая является суммой мгновенных пространственных корреляций объекта. [8]
Позже Йеннес [155] и Баниан [45] показали, что для некоторых газовых молекул приближение, при котором производится простая замена амплитуд атомного рассеяния первого борновского приближения на комплексные амплитуды (4.23), может оказаться недостаточным. Из рассмотрения приближения фазового объекта (4.14) видно, что если ц ( х, у) является проекцией потенциального распределения для молекулы, то значения действительных и мнимых компонент (4.21) и (4.22) будут зависеть от того, перекрываются или нет атомы на проекции. Если два атома перекрываются, то их вклады в Ф ( и, v) будут удваиваться, а их вклады в члены второго и третьего порядка соответственно будут увеличиваться в 4 и 8 раз. [9]
Условие дальней зоны означает, что антенны видны под малым углом со стороны источника, и дает возможность аппроксимации дифракции Фраун-гофера. Если источник находится на известном расстоянии, которое меньше расстояния дальней зоны, то фазовый член может быть компенсирован. Это иногда необходимо при исследованиях Солнечной системы. Например, для антенн, расположенных на расстоянии 35 км друг от друга, при длине волны 1 см, расстояние дальней зоны превышает 1 2 - 1 011 м, что примерно равно расстоянию до Солнца. Отметим, что в дальней зоне информацию о продольной структуре источника получить невозможно, и наблюдается только проекция распределения интенсивности на картинную плоскость небесной сферы. [10]
Один из распространенных способов наглядного представления странных аттракторов при экспериментальном исследовании радиотехнических и электронных систем состоит в том, что на вход а; и у осциллографа подается напряжение, пропорциональное величине двух различных динамических переменных исследуемой системы. Оно состоит в том, что на экране осциллографа ярче высвечиваются одни области ( те, которым отвечает большее время пребывания в них изображающей точки - падающего на экран электронного луча) и слабее - другие. Из-за инерционности нашего зрительного восприятия то, что наблюдается на экране осциллографа, представляет собой уже не фазовую траекторию в проекции на плоскость экрана, а скорее изображение проекции распределения естественной инвариантной меры. [11]
Можно было бы ожидать, что для хорошего воспроизведения распределения по скоростям в дебаевской сфере должно быть достаточно много частиц. При использовании трех компонент скоростей ( 21 / 2d) в этом случае полное число частиц должно быть практически недостижимым. Обычно для задач с двумя компонентами скорости ( 2d) требовалось примерно столько же частиц. Точно так же при распространении продольной плоской волны вдоль оси х несущественны детали распределения по vy, a для хорошего воспроизведения распределения по vx необходимо иметь достаточное число частиц в области порядка квадрата длины волны. По-видимому, это верно и для нескольких накладывающихся волн, распространяющихся в разных направлениях: необходимая плотность частиц оказывается гораздо меньше, чем можно было бы ожидать, опираясь на опыт одномерного моделирования. Иными словами, хорошая статистика нужна не во всем фазовом пространстве, а лишь в проекциях распределения. Разумеется, для некоторых проблем в замагниченной плазме типа циклотронных волн необходимая размерность проекции не столь мала, и для таких проблем может понадобиться намного больше частиц. В этом заключается основная причина, по которой метод частиц может успешно конкурировать с многомерными власовскими кодами. [12]
Страницы: 1