Произведение - плотность - жидкость
Cтраница 1
 |
Волновое сопро тивление жидкого и газообразного этилового спирта по линии насыщения, включая критическую область. [1] |
Произведение плотности жидкости ( пара) на скорость звука в этой жидкости ( паре) носит название волнового сопротивления: г QC. Понятие волнового сопротивления обычно применяется в акустике, где оно характеризует прохождение и отражение волн на границе двух сред. [2]
Жуковского в несжимаемой жидкости равна произведению плотности жидкости на величину геометрической полусуммы скоростей и на значение циркуляции. При этом, как уже указывалось, циркуляцию Г определяют по контуру а1Ь162о2 в случае вязкого обтекания и по любому контуру ( в том числе по контуру крыла) в случае идеального обтекания. [3]
Имея в виду, что давление столба жидкости равно произведению плотности жидкости на ускорение свободного падения g и на высоту столба, мы можем написать, что разность давлений в вертикальных коленах равна Н ( р2 - рх) g, где рг и р2 - плотности жидкости в правом ( холодном) и левом ( горячем) коленах. [4]
Имея в виду, что давление столба жидкости равно произведению плотности жидкости на ускорение свободного падения g и на высоту столба, мы можем написать, что разность давлений в вертикальных коленах равна Н ( р2 - рх) g, где рх и р2 - плотности жидкости в правом ( холодном) и левом ( горячем) коленах. [5]
Акустический модуль объемной упругости, оцениваемый по распространению звука, определяют как произведение плотности жидкости и квадрата скорости звука в жидкости. Этот метод применяется в изоэнтропийных условиях. Определение производится при установившейся температуре, которая должна быть зафиксирована. [6]
Пусть тело, движущееся в жидкости, оттесняет на своем пути в каждую секунду массу жидкости, равную произведению плотности жидкости р на объем Sa Если считать, что всем частицам этой оттесняемой жидкости сообщается скорость, в среднем пропорциональная скорости движения тела и, то, стало быть, оттесняемой жидкости сообщается в каждую секунду количество движения, пропорциональное pSu2; по закону равенства действия и противодействия жидкость должна оказывать телу сопротивление, равное приращению количества движения жидкости за 1 сек. [7]
Как и в случае бесциркуляционного обтекания цилиндра, при циркуляционном обтекании сопротивления нет, но возникает поперечная сила, равная произведению плотности жидкости на скорость набегающего потока и на циркуляцию. Полученное выражение ( 50) для Ry является частным случаем общей теоремы Жуковского, относящейся к любому обтекаемому контуру; доказательство этой теоремы будет дано ниже. [8]
Формула ( 83) показывает, что результирующая сила воздействия потока на плавно обтекаемый контур с циркуляцией Г равна по величине произведению плотности жидкости на циркуляцию Г и на скорость потока в бесконечности. [9]
Как и в случае бесциркуляционного обтекания цилиндра, при циркуляционном обтекании сопротивления нет ( RX - Q), но возникает поперечная сила, равная произведению плотности жидкости на скорость набегающего потока и на циркуляцию. Жуковского, относящейся к любому обтекаемому контуру; доказательство этой теоремы будет дано ниже. [10]
Уравнения ( 110) и ( 111) выражают теорему о подъемной силе Жуковского в применении к профилю решетки: подъемная сила, с которой поток действует на профиль А, равна произведению плотности жидкости р на циркуляцию скорости по контуру профиля Tj и на значение скорости в бесконечности w; направление вектора силы повернуто к скорости аг на прямой угол в сторону, обратную циркуляции. План сил, действующих на профиль решетки в идеальной жидкости, дан на фиг. [11]
Формула (6.5.5) составляет содержание теоремы Жуковского, которую можно формулировать следующим образом: сила, с которой воздействует на контур L поступательный поток, плавно обтекающий этот контур, по величине равна произведению плотности жидкости р на величину скорости потока в бесконечности v0 и циркуляцию скорости Г вокруг контура L. Направление этой силы определяется поворотом скорости потока в бесконечности на прямой угол против направления циркуляции. [12]
Как и в случае бесциркуляционного обтекания цилиндра, при циркуляционном обтекании сопротивления нет ( Rx 0), но зато появилась поперечная сила Ry, равная, по ( 50), произведению плотности жидкости на скорость набегающего потока и на циркуляцию. Формула ( 50) является частным случаем общей теоремы Жуковского, относящейся к любому обтекаемому контуру; доказательство этой теоремы будет дано ниже. [13]
Этой формулой выражается теорема Жуковского о подъемной силе, которая гласит, что при обтекании цилиндрического тела произвольного профиля плоским потенциальным потоком с циркуляцией на каждую единицу длины тела со стороны потока действует сила, равная произведению плотности жидкости, скорости потока в бесконечности и циркуляции по контуру, охватывающему тело. [14]
Итак, если потенциальный поток идеальной жидкости, имеющий скорость на бесконечности, равную Vw, плавно обтекает некоторый контур, причем циркуляция скорости вокруг этого контура равна Г, то подъемная сила контура равна по величине произведению плотности жидкости на циркуляцию и на скорость потока в бесконечности. Чтобы определить направление подъемной силы, достаточно повернуть вектор скорости потока в бесконечнсти на 90 против направления течения, обусловленного присоединенным вихрем. [15]
Страницы: 1 2