Произведение - матричный элемент
Cтраница 1
Произведения матричных элементов, записанные здесь, равны по величине, но противоположны по знаку; можно показать, что этот результат, который часто называют ванфлековским сокращением, объясняется симметрией состояний по отношению к обращению времени [ § 4 гл. Поэтому сумма двух членов в (10.61) равнялась бы нулю, если бы не различие в знаменателях, состоящее в том, что энергии фононов fico / имеют противоположные знаки для поглощения и испускания фонона соответственно. [1]
Произведения матричных элементов типа ( п V ( к) [ т) ( т V ( х)) в случае блоховских волновых функций исчезают. [2]
 |
Диаграммы второго приближения теории возмущений. [3] |
Произведению матричных элементов естественным образом приводятся в соответствие изображенные на рис. 16 диаграммы / и / /, причем диаграмма / / получается из диаграммы / другого соединения линий в верхней части диаграммы. Диаграмма / содержит две замкнутые петли, а диаграмма / / - только одну. [4]
Такие произведения матричных элементов, вообще говоря, не равны нулю для тел с центром инверсии и, в частности, для сферически симметричных тел. [5]
V, мы видим, что произведение матричных элементов а, а равно плюс или минус единице, в зависимости от чисел заполнения. [6]
Заметим, что каждый матричный элемент V& есть произведение матричных элементов сомножителей. [7]
Для доказательства этой формулы достаточно характер представить как сумму произведений матричных элементов операторов T ( g) и T ( k) и провести интегрирование по К. [8]
Для явного вычисления различных его членов нужно, как и ранее, представить их в виде произведений матричных элементов. [9]
Это порождает много различных выходных состояний фазы действия для каждого входного состояния с амплитудой, определяемой суммой произведений матричных элементов Та по всем траекториям внутри фазы действия. [10]
Чтобы пояснить эту связь, напомним, что / 7цу согласно (15.5) есть сумма по всем состояниям X произведений матричного элемента тока / v ( 0) и комплексно-сопряженного, a 7VV - амплитуда рассеяния тока / на нуклоне вперед. Ток можно связать с ( виртуальным) фотоном или HP-бозоном, так что в более привычных терминах Н ч есть поляризационная матрица для вероятности полного поглощения ( виртуальной) векторной частицы нуклоном, а Т ч - амплитуда рассеяния вперед этой векторной частицы на нуклоне. [11]
Фигурирующий здесь диагональный матричный элемент произведения четырех - - операторов может быть расписан, согласно правилу умножения матриц, в виде суммы произведений матричных элементов двух пар операторов. [12]
Кроме членов гамильтониана, квадратичных по константе сверхтонкого взаимодействия, которые обычно малы по сравнению со сверхтонкими взаимодействиями первого порядка, возникают смешанные члены, содержащие произведения матричных элементов электронного и сверхтонких взаимодействий. Один из таких членов включает электронное зеемановское и магнитное сверхтонкое взаимодействия. [13]
Рассмотрим дисперсионную энергию во втором порядке теории возмущений. В случае молекул произведение матричных элементов (1.36) уже не сведется к произведению квадратов модулей (1.38), так как равенства 1г l z и 1а - 1 г могут не выполняться. [14]
Рассмотрим область прозрачности для фотонов с частотами, меньшими, чем частоты электронных возбуждений в диэлектрике. С другой стороны, тензор рассеяния содержит произведения различных матричных элементов, которые в общем случае являются комплексными и могут иметь любую фазу. Вследствие этого даже в области прозрачности диэлектрика в тензоре рассеяния могут содержаться интерференционные эффекты, такие, что сечение комбинационного рассеяния может иметь немонотонную зависимость от и. В области, далекой от любых резонансов, такая структура в сечении рассеяния в основном не зависит от детальных свойств промежуточных состояний. Поэтому, прежде чем перейти к изучению примеров точных резонансов в Д ( и), мы рассмотрим общее резонансное поведение в области прозрачности. [15]
Страницы: 1 2