Cтраница 3
Он компенсирует все производство энтропии в биосфере. При этом происходит изменение спектра лучистой энергии: падающее излучение - коротковолновое, спектр смещен в ультрафиолетовую область; обратное излучение - с большей длиной волны, спектр смещен в инфракрасную область. [31]
Уравнение (2.1.30) для производства энтропии хорошо известно из термодинамики необратимых процессов [70], где величины Fm ( t) называются термодинамическими силами, а средние значения ( Рт 1 интерпретируются как макроскопические потоки. [32]
То, что производство энтропии вызвано именно наличием данных потоков, позволяет назвать их диссипатив-ными потоками. Будучи пропорциональной квадратичным комбинациям градиентов, диссипация проявляется лишь во втором порядке по параметру krc. Очевидно, все сделанные здесь выводы подтверждают полученные в линейной термодинамике результаты по затуханию гидродинамических мод и стремлению системы к равновесию. [33]
В равновесной области производство энтропии, потоки и силы равны нулю. В слабо неравновесной области, где термодинамические силы слабы, потоки J линейно зависят от сил. Наконец, третья область называется сильно неравновесной, или нелинейной, потому, что в ней потоки являются, вообще говоря, более сложными функциями сил. Охарактеризуем сначала некоторые общие особенности линейной термодинамики, характерные для слабо неравновесных систем. [34]
В стационарном состоянии производство энтропии в линейном необратимом процессе достигает минимума. Так как необратимый процесс в линейной области всегда стремится к некоторому однозначно определенному состоянию, мы заключаем, что в линейной области процесс эволюции не может существовать, поскольку он представляет собой неограниченную последовательность процессов. Тем самым поиск процессов эволюции должен быть ориентирован на область нелинейных неравновесных состояний. [35]
Для необратимых процессов производство энтропии играет такую же роль как энтропия в равновесных ситуациях. Эволюция системы может приводить как к деградации, так и самоорганизации системы и возникновению диссипативных структур Согласно [2], эволюция неравновесной открытой системы путем самоорганизации происходит при условии минимума производства энтропии. [36]
Условие взаимности характеризует производство энтропии вследствие перекрестного наложения необратимых процессов разного типа и является независимым дополнением ко второму началу термодинамики. Универсальность условия взаимности позволяет выделить это условие в самостоятельную аксиому термодинамики. [37]
Таким образом, производство энтропии описывает диссипативные необратимые процессы внутри системы. [38]
Теорема о минимуме производства энтропии отражает своего рода инерционные свойства неравновесных систем. [39]
Для правильного учета производства энтропии следует использовать фиксированный в пространстве элементарный объем, через который движутся обе фазы. [40]
Теорема о минимуме производства энтропии отражает инерционные свойства неравновесных систем: когда заданные граничные условия не позволяют достичь термодинамического равновесия, система останавливается в состоянии с минимальной диссипацией. Справедливость неравенства dpldt 5 0 была доказана [18] для линейных необратимых процессов, т.е. в рамках линейной термодинамики. [41]
Из структуры оператора производства энтропии (8.4.87) видно, что в гидродинамике сверхтекучести имеют место два скалярных диссипативных процесса. В нормальном состоянии жидкости вектор js [ см. (8.4.56) ] равен нулю, и, следовательно, остается только один скалярный процесс. [42]
Теорема о минимуме производства энтропии, доказанная Гленс-дорфом и Пригожиным [5], отражает инерционные свойства неравновесных систем: когда заданные граничные условия не позволяют достичь термодинамического равновесия, система останавливается в состоянии с минимальной диссипацией. Она была доказана для области линейной термодинамики. [43]
Из принципа минимума производства энтропии следует, что про цесс самоорганизации может происходить только в открытых системах путем обмена энергией и веществом с окружающей средой, обеспечивающего минимум производства энтропии. [44]
Для правильного учета производства энтропии следует использовать фиксированный в пространстве элементарный объем, через который движутся обе фазы. [45]