Cтраница 2
Описанный процесс является процессом проникновения электромагнитных волн, распространяющихся вдоль линии, в обмотку трансформатора. [16]
Большое значение имеет глубина проникновения электромагнитных волн, которая сильно меняется с частотой. В это выражение входит постоянная затухания из ( 6 - 52), которая определяет частотную зависимость для данного диэлектрика. На рис. 11 - 4 построены кривые экспериментальных значении ег и р1 / и для жировой и мышечной тканей, а на рис. 11 - 5 -для крови-в зависимости от частоты. При построении кривых использовалось выражение ( 6 - 48) Диэлектрические характеристики мышечной ткани при сильной циркуляции крови аналогичны характеристикам водной среды. Отмечаются лишь небольшие различия напротив, в характеристиках жировой ткани наблюдаются большие флуктуации, вызывающие заметные изменения. [17]
Параметр d называется глубиной проникновения электромагнитной волны. [18]
Расчеты проводятся с точки зрения проникновения электромагнитной волны через тонкую пластину. Поперечная электромагнитная волна, падающая нормально к поверхности пластины, несет в себе мощность, характеризуемую вектором Пойнтинга. Его составляющие Е и Я в металле определяются решением уравнений Максвелла. [19]
Следовательно, гтах является реальной глубиной проникновения электромагнитной волны в отличие от величины (32.6), которая при насыщении может быть названа кажущейся глубиной проникновения, являясь теперь расчетным параметром материала. [20]
Для стали, например, глубина проникновения электромагнитной волны при частоте 50 гц колеблется в пределах 1 - 2 мм, а при частоте 5000 гц - в пределах 0 1 - 0 2 мм. Таким образом, при использовании сплошной стали может оказаться, что не все сечение стали заполнено магнитными силовыми линиями и напряженность магнитного поля убывает от поверхности в глубь тела. [21]
Штейнмецом в 1920 г. понятием глубины проникновения электромагнитной волны или просто глубины проникновения ZQ, представляющей собой расстояние от поверхности в глубь проводящей среды, на котором амплитуды на-пряженностей электрического и магнитного полей, как и плотность тока, уменьшаются в е 2 71 раза. [22]
На рис. 2 представлена зависимость радиуса проникновения электромагнитных волн от удельного сопротивления для различных частот. [23]
Штейнмецом в 1920 г. понятием глубины проникновения электромагнитной волны или просто глубины проникновения 2о, представляющей собой расстояние от поверхности в глубь проводящей среды, на котором амплитуды на-пряженностей электрического и магнитного полей, как и плотность тока, уменьшаются в е 2 71 раза. [24]
Характер кривой объясняется тем, что глубина проникновения электромагнитных волн, излучаемых датчиком, зависит от частоты тока питания и свойств исследуемого мате - та риала. Прибор становится нечувствительным к изменению толщины материала в том случае, если она превышает глубину проникновения в материал электромагнитной волны. [25]
Характер кривой объясняется тем, что глубина проникновения электромагнитных волн, излучаемых датчиком, зависит от частоты тока питания и свойств исследуемого материала. Прибор становится нечувствительным к изменению толщины материала в том случае, если она превышает глубину проникновения в материал электромагнитной волны. [26]
Если высота паза ротора hz2 не превышает1 глубины проникновения электромагнитной волны в проводящую часть стержня ( при - fSiSg PH, и алюминиевых стержнях она равна около 15 мм), то параметры обмотки ротора ( активное и индуктивное сопротивления) условно считаются неизменными при изменении частоты тока ротора в процессе пуска. При высоте паза ротора больше 15 мм принимают, что параметры обмотки ротора изменяются в процессе пуска. [27]
В табл. 3 - 1 приведены величины глубины проникновения электромагнитной волны для меди и алюминия в зависимости от частоты переменного тока. [28]
Следовательно, в слое толщиной, равной глубине проникновения электромагнитной волны 8, выделяется 86 / всей поступающей через поверхность энергии и только около 14 / ее расходуется на нагрев глубинных слоев металла. [29]
В неидеальном диэлектрике протекают вихревые токи, препятствующие проникновению электромагнитной волны вглубь среды, в связи с чем волна затухает по мере ее удаления от поверхности диэлектрика. Вихревые токи приводят к выделению тепла и нагреву диэлектрика. [30]