Диэлектрическая проницаемость - пластина
Cтраница 1
Диэлектрическая проницаемость пластины изменяется в перпендикулярном к обкладкам направлении по линейному закону от е у одной поверхности пластины до е2 у другой. [1]
Измерениями диэлектрической проницаемости пластин, фольги и пленок занимаются в более крупных масштабах, чем исследованием порошков. Эти измерения необходимы в первую очередь при, испытаниях изоляционных материалов. Такие измерения могут быть предприняты также для структурных физико-химических исследований, например, для выявления характеристик, зависящих от температуры, или для оценки степени полимеризации и поликонденсации. Наряду с этим они могут применяться для аналитических исследований, например, для определения содержания пластификатора или влагосодержания. [2]
Измерения диэлектрической проницаемости пластин с толщиной 1 - 10 мм осуществляются с помощью измерительной ячейки ( рис. 53), образованной двумя электродами, изолированным от земли и порш-необразным ввинчиваемым заземленным электродом. Заземленный электрод связан с кольцом микрометра, так что после введения испытуемого образца шириной 60 мм сразу же определяется его толщина. [3]
Рассмотренные примеры показывают, что точные измерения диэлектрической проницаемости пластин, фольги и пленок методически не просты. [4]
Экспериментально было показано [24], что анизотропия диэлектрической проницаемости пластины в сочетании с характерным для штыревой структуры изменением конфигурации высокочастотного электрического поля с изменением частоты в полосе прозрачности позволяет сформировать дисперсионную характеристику, обеспечивающую большое и постоянное замедление групповой скорости в широкой полосе частот. [6]
Формулы (6.21), (6.25) показывают, каким образом зависящие от частоты линейные диэлектрические проницаемости пластин и прослойки определяют характер ван-дер-ваальсова взаимодействия между пластинами. [7]
Осуществление полностью невзаимной связи ферритового резонатора с волноводом для применяемых обычно значений диэлектрической проницаемости пластины возможно при приложении поля подмагничивания под некоторым углом в плоскости хоу с тем, чтобы величина поперечной составляющей СВЧ магнитного поля, перпендикулярная к направлению поля подмагничивания, стала равной продольной составляющей поля. [8]
В них приводятся отдельные результаты вычислений постоянной распространения в зависимости от геометрии структуры и диэлектрической проницаемости пластин. Приводимые ниже сведения, дополненные недостающими данными, систематизированы, чтобы дать возможность быстро определить значение постоянной распространения в широкой области изменения различных геометрических фак-ч торов и диэлектрической проницаемости пластин. [9]
 |
Зависимость коэффициента замедления m от нормированной ширины волновода а / Я при различных значениях t / a и Ija. [10] |
Из рис. V.I - V.5 видно, что при больших размерах волновода коэффициент замедления слабо зависит от взаимного расположения пластин. Этот эффект становится особенно наглядным при увеличении диэлектрической проницаемости пластин и их ширины. [11]
В этом случае входная проводимость зависит от длины области, перекрываемой пластиной, и диэлектрической проницаемости пластины. Необходимость такой подстройки связана с технологической погрешностью изготовления, отсутствием точных расчетов сложных неоднородностей схемы и пр. [12]
В них приводятся отдельные результаты вычислений постоянной распространения в зависимости от геометрии структуры и диэлектрической проницаемости пластин. Приводимые ниже сведения, дополненные недостающими данными, систематизированы, чтобы дать возможность быстро определить значение постоянной распространения в широкой области изменения различных геометрических фак-ч торов и диэлектрической проницаемости пластин. [13]
В табл. V.I - V.5 используется дискретность шага по - 0 1, а при малых а / К-005. На практике могут потребоваться значения коэффициента замедления в промежуточных точках. Поэтому для ( получения ориентировочных данных в промежуточных точках на рис. V.I - V.5 представлены зависимости коэффициентов замедления от нормированной к длине волны ширины волновода при различных значениях геометрических факторов и диэлектрической проницаемости пластин. [14]
Страницы: 1