Пространство - дрейф
Cтраница 4
Сложная динамика электронного потока со сверхкритическим током определяется формированием в пространстве дрейфа нескольких областей отражения заряженных частиц ( нескольких виртуальных катодов), которые связаны между собой через отраженные от них электроны. [46]
К - катод; И - ионный источник; П - пространство дрейфа, О - облако ионов различной массы; Пр - пакеты ионов, разделенные по массам; КИ - коллектор; С - сетки; ПИ - приемник ионов. [47]
Для определения произвольной постоянной Сь рассмотрим начальные условия на входе в пространство дрейфа. [48]
К - катод; И - ионный источник; П - пространство дрейфа, О - облако ионов различной массы; Яр - пакеты ионов, разделенные по массам; КИ - коллектор; С - сетки; ПИ - приемник ионов. [49]
 |
Граничная окружность генератора.| Схема генератора с двумя высокочастотными электродами. [50] |
Любое сопротивление нагрузки, подключаемое к генератору, будучи отнесенным к пространству дрейфа, трансформируется в сопротивление, значение которого лежит внутри окружности / Спот. На рис. 52.5 такая граничная окружность Киот изображена в плоскости полных лроводи-мостей. [51]
Идея первая: модуляция электронов по скорости и группирование электронов в пространстве дрейфа. Условие (1.4), характерное для СВЧ-диапазона, сводило на нет все преимущества и достоинства статического способа управления электронным потоком, когда управляющий элемент воздействует непосредственно на пространственный заряд электронного облака, создаваемого катодом. Поэтому усилия исследователей были направлены на то, чтобы свести к минимуму влияние инерционности электронов. [52]
На рис. 2.4 представлены зависимости тока пучка от начальной фазы влета в пространство дрейфа для различных значений параметра группирования. При X С 1 из формулы (2.9) видно, что ток меняется по гармоническому закону, амплитуда переменной составляющей мала. [53]
Вторая секция ( на рис. 1.23 отмечена цифрой 4) - это пространство дрейфа пучка с поглотителем высокочастотной мощности, предназначенная для развязки входа и выхода лампы ( ср. В третьей секции 5 происходит взаимодействие хорошо сгруппированного винтового пучка с возбуждаемым им полем ТЕо2 - моды. За счет такого преобразования удается осуществить усиление на второй гармонике циклотронной частоты. Соответственно частота усиленного выходного сигнала удваивается по сравнению с частотой входного поля. [55]
Под действием ускоряющего напряжения Uy ионы приобретают дополнительную энергию и вылетают в пространство дрейфа Пэ, в котором распределяются по скорости ( времени) пролета, зависящей от массы. Поэтому ионы различной массы достигают приемника ионов ПИ в различные моменты времени. [56]
Пространство же за группиро-вателем, в котором происходит этот процесс, называют пространством дрейфа. Если в месте, где образуются сгустки потока, поместить второй резонатор, то, проходя через его сетки, они будут наводить в нем переменные токи и между сетками создастся переменное электрическое поле. Поскольку сгустки приходят 1 раз за период, то, взаимодействуя с тормозящим полем резонатора; они будут пополнять его энергию так же, как импульсы анодного тока пополняют энергию контура в ламповом генераторе. Так же как в ламповом генераторе ( см. § 10 - 1), затраты мощности на модуляцию проходящего однородного потока по скорости практически ничтожны, а это значит, что прибор обладает хорошими усилительными свойствами. [57]
Таким образом, в пространство между сетками 3 и 2, называемое пространством дрейфа ( или пространством группирования), попадают электроны с разными скоростями. [58]
 |
Пространственно-временная диаграмма группирования электронов в пространстве дрейфа. 1 - электрон, который тормозится полем, 2. [59] |
Рассмотрим группировку ( фазовую фокусировку) модулированного по скорости электронного потока в пространстве дрейфа, свободном от полей. [60]
Страницы: 1 2 3 4 5