Затекание - пора
Cтраница 2
Однако при решении задачи о взрыве эти деформации возникают в различных областях. Затекание пор происходит в основном на фронте ударной волны, где достигаются максимальные сжимающие напряжения. [16]
 |
Деформационные кривые при гидростатическом сжатии ( стрелки указывают направление изменения давления. [17] |
Рассмотрим сначала эффекты, связанные с затеканием пор, которые происходят под действием всестороннего гидростатического сжатия. Кривая а соответствует сжатию монолитных пород. [18]
 |
Зависимость плотности насыщенной жидкостью среды от приведенного. [19] |
Размер полости растет с увеличением пористости, но при одинаковой пористости он меньше, чем в газонасыщенных средах. Больший объем полости в газонасыщенных средах возможен благодаря пластическому затеканию пор, содержащих газ г а наличие жидкости в порах препятствует этому процессу и, кроме того, прочность насыщенной жидкостью среды возрастает при разрыхлении из-за падения порового давления. [20]
РУЭа 0 обусловлено их механическими свойствами. Образование УВ разрежения в пористом теле происходит только в случае неполного затекания пор во фронте УВ и связано с зависимостью предела текучести пористого материала от действующего давления. [21]
Первая группа источников тепловой диссипации энергии непосредственно связана с процессами при неупругих деформациях вещества в окрестностях структурных неоднородностей вещества. К механизмам, обусловливающим неупругое поведение вещества в окрестностях неоднородностей, следует отнести: необратимое пластическое затекание пор при переупаковках, передвижках, уплотнении и разрушении. Соответствующие источники тепловой диссипации в первом случае обусловлены реологическими эффектами или вязкими свойствами вещества и внутренними изменениями, вызванными пластическими деформациями, а во втором - фрикционным тепловыделением при разрушении адгезионных связей на фактических площадках скольжения и деформаци-ями субмикрообъемов шероховатостей. [22]
Если р р, то материал находится в упругой области, где справедлив закон Гука, а эффективные модули сдвига G и объемного сжатия К зависят от пористости тр. Отметим, что при сжатии пористого материала во фронте УВ происходит диссипация значительной доли энергии в процессе вязкого затекания пор, а тепловая и упругая ( холодная) составляющие давления становятся сравнимыми уже при давлениях на фронте УВ р 101 ГПа, тогда как при ударноволновом нагружении сплошных сред тепловая составляющая давления составляет сотые доли упругой составляющей давления. [23]
Иное ( и, может быть, более правильное) описание следует из представления, что в песке происходят два конкурирующих микропроцесса. Один из них обусловлен пластическим скольжением контактирующих зерен или блоков ( и описывается дилатансионной предельной моделью), а второй - пластическим затеканием пор под действием всестороннего давления, причем добавление касательных усилий интенсифицирует этот процесс. [24]
 |
Влияние структурных параметров на предел инициирования химической реакции в тротиле. Г0 2 ГПа. г Ю Па.с. рз, ГПа. 1 - 2 - 1 0. 3 - 1 3. 4 - 2 0. [25] |
С увеличением cto зависимость амплитудного значения давления, при котором происходит воспламенение вещества, от 0 уменьшается. Неаднабатический характер разогрева вещества при ударном сжатии, связанный с конкурирующим влиянием на эволюцию температурных полей тепловой диссипации н теплопроводности, приводит к немонотонности изменения температурных профилей в процессе пластического затекания пор. При этом наибольшие по величине значения температур в окрестности неоднородностей достигаются на промежуточных стадиях нх схлопывания, причем чем меньше величина а0, тем более ранними стадиями процесса сжатия пор ограничивается возможность воспламенения вещества. [26]
 |
Зависимость радиуса пластичности от пористости. I, 2 - соответственно для водо - и газонасыщенной сред.| Зависимость максимального радиуса полости от пористости. [27] |
На кривой 1 ( см. рис. 23 6) четко виден ударный фронт, однако уже в этот момент времени от основания волны вперед начинает вырываться волна нагрузки, соответствующая сжатию среды при малых давлениях. Это связано с тем, что при малых давлениях основную нагрузку воспринимает скелет, поэтому среда обладает большим модулем объемного сжатия, чем при более высоких нагрузках, когда начинается затекание пор и модуль сжатия резко падает. Со временем ударная волна, соответствующая необратимому затеканию пор, затухает и вперед уходит волна сжатия. Следует отметить, что в модели равных давлений трансформации профиля волны не происходит, она затухает все время в ударном режиме. Это и приводит к более низким амплитудам упругих волн в этой модели, о чем было сказано выше. [28]
 |
Качественная картина четы. [29] |
Рассмотрим более подробно структуру волн сжатия и разрежения в пористом материале, возникающих вследствие ударноволнового нагружения. На рис. 19.40 приведена простейшая форма типичной кривой нагрузки и разгрузки пористого материала. Затекание пор при р р приводит к уменьшению скорости пластической волны ср - у7dp / dp и тем значительнее, чем больше давление. Это явление приводит к размазыванию фронта пластической волны. Разгрузка из сжатого состояния происходит упруго, причем скорость волны разгрузки се в пористом материале всегда больше скорости пластической волны нагрузки, так как при затекании пор изменение плотности материала больше, чем в упругой области деформирования. Следовательно, характеристики волн разрежения dx / dt u - - ce будут догонять характеристики волн сжатия dx / dt и - - ср, что приводит к более интенсивному затуханию У В в пористом материале, чем в сплошном. [30]
Страницы: 1 2 3