Сопутствующее пространство

Cтраница 1

Линия постоянного собственного времени t const модели Мил на в лабораторной системе координат. Пунктир - линия постоянного лабораторного времени tconst. [1]

Сопутствующее пространство этой системы, как можно видеть из (2.2.2), имеет отрицательную кривизну. В этих координатах скорости частиц меньше с, так что все траектории - прямые и лежат внутри угла, образованного прямыми х сг. [2]

Свойства кривизны сопутствующего пространства некоторых космологических моделей, рассматриваемых в квазиньютоновском приближении, Астр, журн. [3]

Таким образом, сопутствующее пространство, в котором имеют место однородность и изотропия, определено реальными измерениями. [4]

Перемещение частицы в сопутствующем пространстве дается функцией ф ( не смешивать ф с потенциалом. [5]

Таким образом, в сопутствующем пространстве магнитное поле не вызывает появления электрического. Силовые линии поля неподвижны относительно системы отсчета. [6]

Представим себе модель, в которой сопутствующее пространство является евклидовым, распределение вещества однородно, но расширение происходит с различными скоростями в различных направлениях. [7]

Напомним, что в моделях с искривленным сопутствующим пространством величина я, даваемая формулами (2.1.23) и ( 2.1 - 25), имеет смысл радиуса кривизны. Она имеет также смысл и масштабного фактора, но выбранного так, что он всегда совпадает по величине с радиусом кривизны. [8]

Очевидно, что число а совпадает с соответствующим показателем степени в параболическом изотропном решении, в котором трехмерное сопутствующее пространство также является евклидовым. [9]

Из формулы (2.2.2) следует, что в этом случае кривизна С0 отрицательна. Поэтому в сопутствующем пространстве сумма углов треугольника меньше я: длина экватора и площадь сферы больше соответствующих евклидовых выражений. [10]

Эта более точная формула будет приведена в следующем параграфе. В анизотропных однородных моделях с евклидовым сопутствующим пространством, в рамках которых получена формула (21.8.13), анизотропия излучения должна носить квадрупольный характер. [11]

Волновой вектор гравитационной волны k направлен по оси х г и является произвольным параметром моделей. При &0 ( бесконечно длинные волны) метрика типа VII0 переходит в метрику типа I, а метрика типа VII /, - в метрику типа V с однородным сопутствующим пространством постоянной отрицательной кривизны. [12]

Эти сзойства описываются выражением (2.1.3) для интервала в трехмерном пространстве. Ясно, что мы при этом описываем геометрические свойства однородной сопутствующей веществу системы отсчета ( рассмотренной в предыдущем параграфе) в фиксированный момент собственного времени, или, как иногда говорят, свойства сопутствующего пространства. В ОТО системы отсчета можно выбирать произвольно. [13]

В формулы, связывающие абсолютную мощность источника и принимаемый на Земле поток, входят величины Я и Q, определяющие космологическую модель. Эти же величины входят в выражение для числа далеких источников с данным красным смещением и ( или) с данным принимаемым потоком; в это выражение входит также, очевидно, множителем плотность источников в единице объема сопутствующего пространства. При больших г существенно сказывается неевклидовость пространства, следовательно, влияние Q на результаты велико. Если значительная часть вещества представляет собой полностью ионизованный газ, велико также влияние рассеяния электромагнитных волн на свободных электронах. [14]

Согласно выводам § 7, после момента изотропизации / ф анизотропия деформации убывает только логарифмически на РД-стадии. На некотором этапе расширения вещество становится прозрачным для фонового излучения и фотоны распространяются свободно. Разная скорость расширения вещества в разных направлениях в момент, когда оно становится прозрачным, приводит к сегодняшней анизотропии фона. В моделях с плоским сопутствующим пространством фотоны, движущиеся вдоль главных осей тензора скоростей деформации, всегда будут двигаться вдоль этих осей. [15]

Страницы: 1 2