Темное катодное пространство

Cтраница 4

Тлеющий разряд. Р - трубка для откачки воздуха. [46]

Различают следующие две главные х) части разряда: 1) несветящуюся часть, прилегающую к катоду, получившую название темного катодного пространства; 2) светящийся столб газа, заполняющий всю остальную часть трубки, вплоть до самого анода. Эта часть разряда носит название положительного столба. При подходящем давлении положительный столб может распадаться на отдельные слои, разделенные темными промежутками, так называемые страты. [47]

В отношении того, что считать за катодное падение потенциала, существует такая же условность, как и в отношении ширины темного катодного пространства. Некоторые исследователи, определяя катодное падение, измеряли разность потенциалов между катодом и резкой границей тлеющего свечения; другие - между катодом и точкой в тлеющем свечении, в KOTopoff градиент - поля имеет минимум, и, наконец, третьи - между катодом и концом тлеющего свечение. [48]

Одной из основных величин, характеризующих темное катодное пространство, является катодное падение, которое представляет собой разность потенциалов между началом и концом темного катодного пространства. Оно резко уменьшается при наличии загрязнений в газе. [49]

Следует подчеркнуть, что как ускорение свободных электронов для осуществления ударной ионизации, так и ускорение положительных ионов для осуществления вторичной эмиссии происходят в темном катодном пространстве. Вели чина падения напряжения в темном катодном пространстве зависит от материала катода и природы газа в трубке. Если используется катод с малой работой выхода и газ с малой работой ионизации, то можно получить тлеющий газовый разряд в трубке при сравнительно малом катодном падении напряжения и соответственно при малом приложенном напряжении на трубке. Это очень важно при практическом использовании тлеющего разряда. [50]

Чем больше разрядный ток, тем ближе к катоду расположен этот пространственный заряд, который в свою очередь создает большое катодное падение потенциала в области темного катодного пространства. Ионы, вылетевшие из области положительного пространственного заряда, ударяясь о катод, выбивают из него электроны, которые, приобретая в ускоряющем поле достаточную скорость, ионизируют молекулы газа у катода, образуя слой катодного свечения КС. Эти электроны, потеря свою кинетическую энергию на ионизацию молекул, а также вновь образованные в результате ионизации электроны летят к аноду в темном катодном пространстве, не вызывая ионизации, но на некотором расстоянии от слоя катодного свечения вновь набирают в ускоряющем поле скорости, достаточные для ионизации, и образуют слой тлеющего свечения. Происходящая в этом слое интенсивная ионизация создает основное количество ионов, выбивающих электроны из катода. Ионизируя молекулы газа на протяжении тлеющего слоя, электроны снова теряют большую часть своей кинетической энергии и поэтому летят в фарадеевом темном пространстве, не ионизируя газ. [51]

Чем больше разрядный ток, тем ближе к катоду расположен этот пространственный заряд, который в свою очередь создает большое катодное падение потенциала в области темного катодного пространства. Ионы, вылетевшие из области положительного пространственного заряда, ударяясь о катод, выбивают из него электроны, которые, приобретая в ускоряющем поле достаточную скорость, ионизируют молекулы газа у катода, образуя слой катодного свечения КС. Эти электроны, потеряв свою кинетическую энергию йа ионизацию молекул, а также вновь образованные в результате ионизации электроны летят к аноду в темном катодном пространстве, не вызывая ионизации, но на некотором расстоянии от слоя катодного свечения вновь набирают в ускоряющем поле скорости, достаточные для ионизации, и образуют слой тлеющего свечения. Происходящая в этом слое интенсивная ионизация создает основное количество ионов, выбивающих электроны из катода. Ионизируя молекулы газа на протяжении тлеющего слоя, электроны снова теряют большую часть своей кинетической энергии и поэтому летят в фарадеевом темном пространстве, не ионизируя газ. [52]

Зависимость стационарной концентрации окиси азота от силы тока. а - специальный реактор. б - широкий реактор. Давление ( в мм рт. ст.. / - 50. 2 - 100. 5 - 200. 4 - 300. 5 - 400. [53]

Коэффициент b имеет условную размерность [ % NOb / ампер и связан, по-видимому, с процессами в катодных частях разряда, а именно на границе темного катодного пространства и отрицательного свечения. [54]

Равенство ( 71 1) показывает, что в согласии с законом подобия газовых разрядов при разных давлениях газа, но при прочих равных условиях на длине темного катодного пространства укладывается одно и то же число средних свободных пробегов электрона. [55]

Зависимость стационарной концентрации окиси азота от силы тока. a - специальный реактор. б - широкий реактор. Давление ( в мм рт. ст.. / - 50. 2 - 100. 5 - 200. 4 - 300. 5 - 400. [56]

Коэффициент b имеет условную размерность [ % NO ] x / aMnep и связан, по-видимому, с процессами в катодных частях разряда, а именно на границе темного катодного пространства и отрицательного свечения. [57]

Типичный газовый разряд постоянного тока состоит из восьми различных областей, из которых четыре основные приведены на рис. 18.6. Вблизи катода расположены темное пространство Астона, первое катодное свечение, темное катодное пространство и отрицательное тлеющее свечение. [58]

При тлеющем разряде величина темного катодного пространства зависит от давления газа в трубке: чем меньше давление, тем больше средняя длина свободного пробега электронов и, значит, тем больше темное катодное пространство. [59]

Поэтому в темном катодном пространстве происходит интенсивная ионизация молекул, ведущая к образованию положительных ионов и вторичных электронов, которые, ускоряясь в поле, в дальнейшем также участвуют в актах возбуждения и ионизации, производя третичные и другие электроны. [60]

Страницы: 1 2 3 4 5