Полубесконечное пространство
Cтраница 1
Полубесконечное пространство, на которое извне падает изотропное излучение. [1]
Полубесконечное пространство, на которое извне падает пучок параллельных лучей. [2]
Для полубесконечного пространства ( например, большое радиоактивное облако над земной поверхностью) величина дозы составляет половину вышеприведенного значения. [3]
Пусть в момент t О полубесконечное пространство ( г / 0), заполненное горючим, соприкасается с полубесконечным пространством ( г / 0), заполненным окислителем. Из области у 0 на границу раздела сред падает постоянный тепловой поток Q. Считаем, что гомогенные реакции отсутствуют, реагирующий газ - эффективная бинарная смесь, а на поверхности раздела сред, которая остается неподвижной, протекает гетерогенная химическая реакция, скорость которой определяется законом Аррениуса. Предположим также, что перенос окислителя осуществляете. [4]
В рамках рассматриваемой диффузионной ( в полубесконечное пространство) трактовки растекания перемена молекулами номера слоя приближенно означает существование некоторых положительных и отрицательных источников. [5]
Последний индуктивный предел представляет собой пример полубесконечного пространства ] точные определения см. в § § 3, 4 ниже. [6]
Сосредоточенная нормальная нагрузка, приложенная к полубесконечному пространству. [7]
 |
Распределение концентрации натрия ( удельной радиоактивности по высоте диффузионного столбика [ температура 700 К, время 20 мин, концентрация натрия в исходном сплаве 4 95 % ( по массе ]. [8] |
Принятые нами условия опыта известны как диффузия в полубесконечное пространство. Для составов, содержащих 1 85 - 4 95 % натрия ( по массе), коэффициент диффузии натрия существенно не зависит от содержания натрия в исходном сплаве. [9]
Последнее означает, что все классические электронные пучки в полубесконечном пространстве взаимодействия будут вести себя идентично. [10]
Заметим, что другой распространенной моделью деформируемого основания является модель упругого полубесконечного пространства. [11]
Источник больших размеров ( превосходящих 5 - 10 длин свободного пробега у-квантов) можно заменить полубесконечным пространством, а для заданного распределения скоростей испускания у-квантов и нем подобрать простую аналитическую функцию ( линейную или экспоненциальную), представляющую достаточно правильно это распределение, лишь вблизи границы с защитой. В результате этого интегрирование формулы (11.15) может быть существенно упрощено. [12]
Рост этой фазы в пластине происходит с большей скоростью, чем ее рост при диффузии в полубесконечное пространство. [13]
Рассмотренные выше особенности распределения фаз в диффузионном слое относятся к случаю, когда диффузия происходит в полубесконечном пространстве. Несколько иная картина будет наблюдаться, когда диффузия происходит в ограниченном пространстве-пластине. [14]
Пусть в момент t О полубесконечное пространство ( г / 0), заполненное горючим, соприкасается с полубесконечным пространством ( г / 0), заполненным окислителем. Из области у 0 на границу раздела сред падает постоянный тепловой поток Q. Считаем, что гомогенные реакции отсутствуют, реагирующий газ - эффективная бинарная смесь, а на поверхности раздела сред, которая остается неподвижной, протекает гетерогенная химическая реакция, скорость которой определяется законом Аррениуса. Предположим также, что перенос окислителя осуществляете. [15]
Страницы: 1 2