Cтраница 2
Тогда равным значениям 9 соответствуют равные доли теплового запаса сравниваемых образцов по отношению к уровню тепловой энергии, необходимому для протекания фазового перехода. [16]
Как показывают расчеты [38-41], внутренняя энергия кристаллов типа NaCl и CsCl приблизительно одинакова, поэтому величина работы, необходимой для протекания фазового перехода, относительно невелика. Так как структура типа CsCl плотнее структуры типа NaCl, то переход от второй к первой возможен при увеличении давления. Результаты экспериментов Слэйтора [42] и Бриджмена [43, 44] подтвердили это предположение. [17]
Это соотношение можно применять в том случае, если градуировоч-ный факторДГ) остается постоянным в соответствующем температурном интервале, и стационарные условия теплопереноса при протекании фазового перехода для исследуемого образца не нарушаются. В дифференциальном калориметре абсолютная симметрия не может быть получена практически, поэтому экспериментальная температурно-временная зависимость для ДТСК имеет вид кривой, показанной на рис. 6.18. Из представленной кривой вытекают следующие положения. [18]
Сложность изложения вопросов термодинамики и кинетики фазовых переходов и их кажущаяся оторванность от практических задач, эпизодичность экспериментальных исследований отдельных этапов фазообразования в нефтяных системах; отсутствие комплексного подхода к анализу закономерностей протекания фазовых переходов в нефтяных системах - все это существенно сдерживает возможности практиков в применении теоретических знаний для интенсификации технологических процессов с учетом их специфики. [19]
Особенности высокодисперсных частиц по сравнению с грубо-дисперсными настолько существенно изменяют свойства НДС, что позволяют говорить об особых экстремальных состояниях углеводородного сырья в нефтетехнологических процессах. Именно на начальных этапах протекания фазовых переходов в момент формирования метастабильных зародышей новой фазы критических размеров и коренной перестройки структуры НДС находится в состоянии ( экстремальном), в котором она оказывается наиболее восприимчивой к действию внешних факторов оптимального значения. Появление развитой поверхности раздела фаз в НДС ведет к тому, что большая часть молекул нефтяных компонентов оказывается в особом положении, отличном от их обычного состояния в объемной фазе. Доля особенных молекул достигает максимального значения при размерах структурных единиц порядка десятков и сотен нм, что предполагает учет влияния кривизны поверхности на толщину и свойства межфазных слоев. [20]
Естественное стремление приблизить исследования к промышленной практике вольно или невольно привело к тому, что упор был сделан на разработке и расчетах технологических процессов, их аппаратурном оформлении. При этом меньшее внимание было уделено существу происходящих физико-химических явлений и, соответственно, были упущены возможности управления ими. Необходимо превратить проведение технологических процессов, основанных на протекании фазовых переходов в нефтяных системах, из искусства в науку. Действительно, фазовые переходы типа кипение-конденсация являются физико-химической сутью процессов выделения газа и газоконденсата из нефти при ее добыче и сепарации ( или разделения) нефтяных фракций в процессах перегонки нефти и остатков; а также выделения твердых углеводородов в процессе депарафинизации или охлаждения нефтяных топлив. [21]
Совокупность расчетных и экспериментальных данных позволяет выделить три режима взаимодействия мощного ионного пучка с твердотельной мишенью. При плотности ионного тока ниже 40 А / см2 определяющим механизмом релаксации энергии пучка в металле является теплопроводность. При плотности 40 А / см2 jb 500 А / см2 часть энергии пучка идет на протекание фазовых переходов: твердое тело-расплав ( жидкость) - пар. Газо-кинетический импулъс отдачи образующейся паро-газовой смеси демпфируется на слое жидкой фазы и не передается твердому телу. В результате тангенс угла наклона зависимости РСжО ь) 5 характеризующий эффективность преобразования энергии пучка в энергию механического нагружения, падает. Взаимодействие пучка с металлом при jb 0 5 кА / см2 характеризуется тем, что энерговклад пучка в металл сравним с энергией связи атомов. Энергия, необходимая для протекания фазовых переходов, оказывается намного меньше запасенной энергии пучка. За времена порядка десятков наносекунд, большая часть области термализации пучка в металле переводится в газоплазменное состояние. Тепловая энергия горячей поверхности раздела газ-твердое тело трансформируется в энергию термоударного возмущения. Возросший пространственный градиент температуры генерирует акустическую волну с большими амплитудами сжимающих нагрузок во фронте. Отсутствие демпфирующего слоя жидкости благоприятствует прохождению ударного возмущения в твердую фазу. В результате, в диапазоне 0 5 кА / см2 jb 1 6 кА / см2 коэффициент пропорциональности между сжимающей нагрузкой и плотностью тока возрастает. [22]
Макдональд [46] детально изучил систему козсит-кварц. Он подверг образцы аморфного кремнезема давлениям до 80 кбар при 400 - 800 С. По данным этого автора, линия, разделяющая области устойчивости кварца и коэсита, может быть описана простым уравнением прямой: Р 9500 - 4 - 22 5 Т, где Р - давление в барах. При более высоких давлениях устойчив коэсит. Следует отметить, что эти исследователи установили протекание аналогичного фазового перехода у фтористого бериллия; ими найдены также превращения фосфатов алюминия, галлия, железа и марганца. [23]
Совокупность расчетных и экспериментальных данных позволяет выделить три режима взаимодействия мощного ионного пучка с твердотельной мишенью. При плотности ионного тока ниже 40 А / см2 определяющим механизмом релаксации энергии пучка в металле является теплопроводность. При плотности 40 А / см2 jb 500 А / см2 часть энергии пучка идет на протекание фазовых переходов: твердое тело-расплав ( жидкость) - пар. Газо-кинетический импулъс отдачи образующейся паро-газовой смеси демпфируется на слое жидкой фазы и не передается твердому телу. В результате тангенс угла наклона зависимости РСжО ь) 5 характеризующий эффективность преобразования энергии пучка в энергию механического нагружения, падает. Взаимодействие пучка с металлом при jb 0 5 кА / см2 характеризуется тем, что энерговклад пучка в металл сравним с энергией связи атомов. Энергия, необходимая для протекания фазовых переходов, оказывается намного меньше запасенной энергии пучка. За времена порядка десятков наносекунд, большая часть области термализации пучка в металле переводится в газоплазменное состояние. Тепловая энергия горячей поверхности раздела газ-твердое тело трансформируется в энергию термоударного возмущения. Возросший пространственный градиент температуры генерирует акустическую волну с большими амплитудами сжимающих нагрузок во фронте. Отсутствие демпфирующего слоя жидкости благоприятствует прохождению ударного возмущения в твердую фазу. В результате, в диапазоне 0 5 кА / см2 jb 1 6 кА / см2 коэффициент пропорциональности между сжимающей нагрузкой и плотностью тока возрастает. [24]