Быстрый протон

Cтраница 2

При облучении полупроводника потоком быстрых протонов или нейтронов происходят их упругие соударения с ядрами атомов. В результате этого атомы смещаются из узлов кристаллической решетки в междоузлия и образуются вакансии. Смещенные атомы действуют как ловушки, центры рекомбинации или центры рассеяния. [16]

В то время как быстрые протоны или а-частицы на большей части пробега лишь редко несут электрон, положение существенно другое для тяжелых ядер, подобных осколкам деления, которые даже в начале своего пробега несут большое число связанных электронов. [17]

Экспериментальное исследование разброса пробегов быстрых протонов или а-частиц наталкивается на трудность сохранения неизменными всех условий; получаемые значения, таким образом, обычно слишком велики. Недавно Беггильд [74], изучая в камере Вильсона треки протонов, испущенных в ядерных реакциях, получил результаты, близко совпадающие с теоретической формулой. Учитывая, что эмульсия состоит из смеси тяжелых и легких веществ, согласие нужно считать удовлетворительным. [18]

При расщеплении атома лития быстрыми протонами образуется гелий. [19]

При облучении изотопа Lil быстрыми протонами образуется неустойчивое ядро Ве4, которое, переходя в нормальное состояние, испускает один Т - фотон с энергией 17 2 Мэв. [20]

Если учесть, что энергия быстрых протонов частью затрачивается на вызываемые ими ядерные превращения, то оказывается, что из всех частиц ц - мезоны обладают наибольшей проникающей способностью. Жесткая компонента космических лучей на уровне моря в основном состоит из ( i-мезонов. [21]

Оказалось, что качественно описанное поведение быстрых Протонов и нейтронов также укладывается в рамки уравнения Дирака. [22]

Вычислим обе части этого равенства для быстрого протона, движущегося направо с импульсом Р и спином sa, и затем просуммируем по состояниям протона, используя правильный оператор проектирования и вычисляя шпур. [23]

Выходы продуктов реакции глубокого расщепления тантала протонами энергии 680 Мэв. [24]

Первичное космическое излучение состоит преимущественно из быстрых протонов, а-частиц ( около 10 - 20 % всего излучения) и небольшого количества более тяжелых ядер. [25]

Реакции, вызываемые бомбардировкой различных мишеней быстрыми протонами, характеризуются обычно меньшим выходом, чем реакции, вызываемые дейтонами. [26]

В первой реакции быстрый нейтрон превращается в быстрый протон и возникают два нейтрона, имеющие энергии порядка 1 - 10 Мэв. Во второй реакции быстрый протон превращается в быстрый нейтрон, и образуются два протона с энергиями того же порядка. [27]

Столкновение нейтронов с атомным ядром вызывает эмиссию быстрых протонов. Этот механизм согласуется, как будет показано ниже, с наблюдаемыми скоростями атомов, вызванными действием отдачи. [28]

Предположим, что в цилиндр инжектируется параллельный пучок быстрых протонов массой т и начальной скоростью V, направленной параллельно оси цилиндра. [29]

Быстрые нейтроны могут образовываться также в результате перезарядки быстрых протонов, проходящих через вещество. Процесс перезарядки сводится к обмену зарядом между бомбардирующим протоном и каким-либо нейтроном ядра мишени. [30]

Страницы: 1 2 3 4