Большая Энциклопедия Нефти и Газа

Если бы у вас было все, где бы вы это держали? Законы Мерфи (еще...)

Профиль - импульс

Cтраница 1

Профили импульсов характеризуются следующими особенностями [473]: 1) большая скважность - не менее 50 % ( сравните с 3 % для типичных радиопульсаров); 2) переменность амплитуды в пределах 25 - 90 %; 3) широкий диапазон форм от симметричных до сильно асимметричных; 4) отсутствие видимой зависимости морфологии импульса от периода. У некоторых источников ( например, 4U 1626 - 67, 4U 0900 - 40) профили импульса существенно зависят от энергии, а у других ( например Her X-1, Cen X-3) базовый профиль импульса сохраняется в большом диапазоне энергий.  [1]

Распространение группы волн.  [2]

Выводы о неизменности профиля импульса и его спектра нарушаются, если мощность излучения достаточно велика.  [3]

Манганиновый датчик.| Диэлектрический датчик.  [4]

Диэлектрический датчик используется для регистрации профиля импульса давления в твердых телах, вызванного ударным или взрывным нагружением.  [5]

На осциллограммах рис. 6.5 приведены начальная форма импульса и профили импульса на удалении около 1 м от источника при различных параметрах среды; их сводка дана в табл. 6.1, где указаны также начальная амплитуда импульса РО и его длина / 0, Все эти случаи относятся к области a / Re / 2, когда, в соответствии с теорией, дисперсионные эффекты существенны. При a 13 9 ( рис. 6.5, в-д) начальный импульс ( рис. 6.5, а) распадается на солитоны, а при а 13 9 ( рис. 6.5, е) образуется линейный волновой пакет. При a / Re 0 05 ( рис. 6 5, б) возникает ударная волна.  [6]

В настоящее время никакие теоретические расчеты не позволяют воспроизвести наблюдаемые формы профилей, показанные на рис. 13.2. Тем не менее обычно принимается, что профили импульсов появляются вследствие несовпадения диаграммы направленности рентгеновского пучка с осью вращения аккрецирующей намагниченной нейтронной звезды.  [7]

Профили импульсов характеризуются следующими особенностями [473]: 1) большая скважность - не менее 50 % ( сравните с 3 % для типичных радиопульсаров); 2) переменность амплитуды в пределах 25 - 90 %; 3) широкий диапазон форм от симметричных до сильно асимметричных; 4) отсутствие видимой зависимости морфологии импульса от периода. У некоторых источников ( например, 4U 1626 - 67, 4U 0900 - 40) профили импульса существенно зависят от энергии, а у других ( например Her X-1, Cen X-3) базовый профиль импульса сохраняется в большом диапазоне энергий.  [8]

Профили импульсов характеризуются следующими особенностями [473]: 1) большая скважность - не менее 50 % ( сравните с 3 % для типичных радиопульсаров); 2) переменность амплитуды в пределах 25 - 90 %; 3) широкий диапазон форм от симметричных до сильно асимметричных; 4) отсутствие видимой зависимости морфологии импульса от периода. У некоторых источников ( например, 4U 1626 - 67, 4U 0900 - 40) профили импульса существенно зависят от энергии, а у других ( например Her X-1, Cen X-3) базовый профиль импульса сохраняется в большом диапазоне энергий.  [9]

Опыты Риппергера ( 1953. определение с помощью пьезоэлектрических датчиков изменения профиля воли деформаций по измерениям в трех различных по длине стержня точках при осевом столкновении с ним шариков указанных диаметров. Диаметр стержня равен одному дюйму. / - первый датчик, 2 - второй датчик, 3 - третий датчик. t - время 10 - с, в - деформация, о Случай, когда диаметр шарика равен 0 125 дюйма. б случай, когда диаметр шарика равен 0 25 дюйма.| Опыты Риппергера ( 1953. волны Деформаций в стержне ( данные - подрисуиоч-ной подписи к при осевом ударе по нему шарика с диаметром 1 27 см ( 0 5 дюйма. диаметр стержня равен одному дюйму. / - первый датчик, 2 - второй датчик, 3 - третий датчик. t - время в10 - с, е - деформация.  [10]

Так же, как и Дэвис, Риппергер рассматривал проблему разделения продольных и поперечных компонент, Риппергер подробно проанализировал различие результатов, полученных при варьировании диаметров как стержней, так и шаров; он сравнил значения максимальных амплитуд деформаций, полученные в эксперименте, со значениями, найденными на основе модифицированной теории Герца. На рис. 3.74 показаны эффекты дисперсии по данным, полученным при помощи датчиков, установленных в трех указанных выше сечениях. Профили импульсов сравнивались для случаев удара шариками с диаметрами 0 318 и 0 635 см по торцу стержня с диаметром 2 54 см; на рис. 3.75 показан эффект от удара шарика диаметром 1 27 см о тот же самый стержень.  [11]

Следовательно качественно поляризация солитоноподобных импульсов меняется вдоль волокна так же, как поляризация плоских волн. Для солитонного импульса управляющим параметром является полная энергия Q, тогда как в случае плоских волн это - мощность. Это видно из формулы (7.28), которая содержит интегралы по всему профилю импульса. Другие отличия солитонного импульса и пучка плоских волн мы рассмотрим ниже.  [12]

Эти импульсы образуют очень специальный класс решений, который важен для практики. При распространении солитоноподобных импульсов форма обоих компонентов импульса должна меняться очень слабо и зависимость фазы от координаты вдоль профиля импульса ( фазовый чирп) тоже должна быть очень слабой. Очевидно, что текущая форма импульса будет колебаться вокруг некоторого среднего профиля. Однако эти колебания должны быть малы - в неинтегрируемых динамических системах всякие колебания поля приводят к генерации малоамплитудных волн вокруг солитона и их последующего излучения. Интенсивность таких волн пропорциональна амплитуде осцилляции.  [13]

Страницы:      1