Профиль - плотность
Cтраница 2
Рассмотрим канал, профиль плотности мощности которого состоит из трех импульсных функций со следующей мощностью и следующим расположением временной задержки: - 20 дБ при 0 мкс, 0 дБ при 2 икс и - 10 дБ при 3 мкс. [16]
 |
Линии тока и магнитные силовые линии при А 2 в плоскости xz. Угол между BOO и VQO равен 45.| Магнитные силовые линии обволакивают гелиопаузу. [17] |
На рис. 5.44 представлены профили плотности вдоль OCHZ. Разрывы, присущие картине течения разрешены с достаточной точностью, принимая во внимание малое число ячеек в одном из угловых направлений ( R х ф х Х0 99х21х 116), и без паразитных осцилляции. Отметим, что алгоритм не требует введения никакой искусственной вязкости. Ошибка в скачке плотности через большинство разрывов не превышает 3 - 5 % от точного значения. [18]
Найденные в работе [61] профили плотности 9Ве свидетельствуют о том, что нейтронная волновая функция простирается на большие расстояния, поэтому вполне вероятен и прямой механизм реакции. Это подтверждается последним экспериментальным исследованием реакции на поляризованных протонах при Ер - 80 - 300 кэВ [62], где показано, что прямой механизм хорошо описывает значения сечений ( р, d) канала (15.2.31) при очень низких энергиях. [19]
На рис. 4.20 приведен профиль плотности поглотителя в момент времени 35 не. Основной вынос массы из первоначально занимаемой фольгой области ( она обозначена штриховыми линиями) происходит с тыльной стороны и в радиальном направлении. К моменту окончания импульса ионного тока перераспределение энергии пучка по различным каналам имеет следующие пропорции: - 60 % релаксиру-ет во внутреннюю энергию вещества, - 20 % - в кинетическую, - 20 % - уносится из системы излучением. Далее потери на излучение возрастают и к 65 не достигают величины 30 %, продолжается процесс релаксации внутренней энергии мишени в кинетическую. При временах - 100 не уменьшение внутренней энергии приводит к снижению интенсивности излучения. [21]
На рис. 4.10 показан профиль осевой плотности тока для различных положений вдоль оси в случае теплового возбуждения крышками ротора. [23]
На рис. 6.4.3 схематически изображен профиль плотности по глубине в океане. Ниже мелкого однородно перемешанного слоя толщиной 0 ( 100 м) плотность резко увеличивается в области пикноклина на глубине примерно 700 м и остается практически постоянной в глубоководной области. Соответственно / V мало у поверхности и на большой глубине и имеет острый максимум порядка 10 - 3 с 1 в области пикноклина. [24]
Соотношения толщин пограничного слоя, профилей плотности и скорости при наличии броуновской диффузии частиц показаны на фиг. [25]
Методом функциональных разложений исследована зависимость профиля плотности от постоянного градиента температуры, когда состояние среды близко к критическому. Рассмотрение проведено для локального распределения. При оценках используются результаты теории масштабных преобразований. Показано, что, подбирая градиент температуры, можно частично скомпенсировать влияние гравитационното поля, так что пространственная неоднородность среды будет определяться другим критическим индексом, нежели в общем случае. [26]
В случае убывающего с г профиля плотности п ( г) можно добиться, чтобы геликоны малой амплитуды были локализованы по радиусу и не обладали сильным затуханием из-за поверхностных токов, однако такие решения не входят в класс волн с независящей от амплитуды частотой. [27]
 |
Профили скоростей при различных значениях г. Катодное восстановление ионов феррицианида. В качестве фонового электролита используется. [28] |
На рис. 124 - 6 сравниваются нормированные профили плотности для обоих случаев. [29]
Ситтера - Шварцшильда полностью определяется заданием профиля плотности энергии к ( г) р ( г) с2Т ( г), к-рый должен описывать поляризацию вакуума, возникающую в результате коллапса. [30]
Страницы: 1 2 3 4