Cтраница 1
Профиль свободной поверхности, поля скорости и давления даются теорией Стокса высшего порядка или теорией кноидаль-ных волн, имеющей силу для стационарных периодических волн. Нелинейные поправки вычисляются в предположении сохранения потока энергии и для нелинейных волн. Эффект затухания за счет квадратичного сопротивления определяется через диссипативную функцию как для периодических длинных волн, так и для уединенных волн. [1]
Профиль свободной поверхности должен быть линией тока. [2]
Форма профиля свободной поверхности считается неизвестной. [3]
Если имеются наблюденные естественные профили свободной поверхности реки, то надо стремиться к выделению участков с одинаковым естественным уклоном потока и более или менее однообразным живым сечением. [4]
Дополнительное допущение, необходимое для определения профиля свободной поверхности из уравнения ( 14 - 93), касается уклона линии полного напора. Предполагается, что потери напора при неравномерном движении в любом сечении такие же, как при равномерном движении с соответствующей скоростью и глубиной. [5]
Рассмотрим теперь важный практический вопрос о профиле свободной поверхности жидкости и, следовательно, о гидравлических сопротивлениях в каналах тарелкодержателя жидкостных сепараторов, по которым проходит жидкость, поступающая из межтарелочных зазоров. [6]
На рис. 12 - 14 приводится профиль плотины, а также профиль свободной поверхности по оси потока при пропуске Qo oi 160 м3 / сек и 5расч П8 6 мг / сек. Пунктирной линией показана свободная поверхность при пропуске расхода С. [7]
Быстро изменяющееся движение происходит при перемещении прерывных волн, для которых характерен профиль свободной поверхности со значительной кривизной, резкое, почти мгновенное возрастание глубин на коротком участке. Такие волны образуются при прорыве плотины, при резком попуске в нижний бьеф при малой глубине в нем или при движении по сухому руслу. [8]
Любая из них может быть взята в качестве профиля свободной поверхности. [9]