Профиль - поле
Cтраница 2
 |
Профили электрического поля в - области в последовательные моменты времени. [16] |
Эти носители затем ослабляют поле позади области лавинного пробоя ( следует помнить, что профиль поля чрезвычайно быстро проходит через я-слой) до малого уровня, так что носители больше не горячие, но имеют линейную зависимость скорости от поля. В этой о бласти практически выполняется условие электрической нейтральности, так как носители самоупорядочиваются в соответствии с обычным условием диэлектрической релаксации. Дырки и электроны, возникающие в результате лавинного процесса, образуют плазму, которая улавливается в области низкого поля позади развивающейся лавины. Область лавинного пробоя распространяется в типичном ПЛПД за 100 пс; Бартелинк и Шарфеттер [3] назвали ее лавинным ударным фронтом. [17]
Для цилиндрического участка камеры смешения эжектора средняя скорость по расходу W постоянна, но если в его пределах будет изменяться профиль поля скоростей, соответственно будет изменяться и кинетическая энергия потока. [18]
Правильно проведенное довсходовое боронование позволяет уничтожить 50 - 60 % однолетних сорняков, не оказывая заметного влияния на густоту стояния подсолнечника, выравнивает бороздчатый профиль засеянного поля и уничтожает почвенную корку. [19]
 |
Преломление электояяого луча одиночной линзой ( сетчатой линзой. [20] |
Поскольку преломление в электрическом поле можно свести к действию оптической линзы только тогда, когда поле имеет вращательную симметрию и когда эквипотенциальные поверхности искривлены ( примерно по сферическому закону), то любые системы электродов, создающие поле с вышеописанными свойствами, можно рассматривать как электрические электронные линзы. По профилю поля различают одиночные и иммерсионные линзы, по форме электродов - сетчатые, дисковые и трубчатые линзы, а также линзы с комбинацией электродов различной формы. [21]
Благодаря этому гидравлические потери на датчике минимальны. На результат измерения не влияет наличие взвешенных в жидкости частиц и пузырьков газа, изменение профиля поля скоростей потока и таких характеристик измеряемой среды, как вязкость, концентрация, удельный вес, температура, теплопроводность, если они не влияют на величину электропроводности. [22]
 |
Полл температур и концентраций газов в поперечном сечении факела в камере диаметром 1180 мм на расстоянии 150 мм от горелки. [23] |
Поля динамических майоров в поперечном сечении факела непрерывно преобразуются от начальных профилей при выходе газа и воздуха из горелки до установившегося профиля при движении газов в цилиндрической трубе в конце камеры. В средней части факела при слиянии потоков газа с воздухом образуется единый поток газов с профилем поля динамических напоров, близким к профилю динамических напоров в свободной струе. [24]
Для цилиндрического участка камеры смешения эжектора средняя скорость по расходу W постоянна, по если Б его пределах будет изменяться профиль поля скоростей, соответственно будет изменяться и кинетическая энергия потока. [25]
 |
Распределение скоростей по сечению при неизотермическом ламинарном течении жидкости в трубе. [26] |
Значительное влияние на интенсивность теплоотдачи может оказывать зависимость физических свойств жидкости ( в первую очередь вязкости) от температуры. Изменение температуры по сечению трубы приводит к изменению вязкости, причем чем больше перепады температур, тем сильнее меняются вязкость и другие физические параметры ( теплопроводность, теплоемкость) по сечению трубы. Изменение вязкости приводит к изменению профиля поля скорости, что в свою очередь отражается на интенсивности теплообмена. [27]
Для удобства рассмотрим затухание захваченного потока в полом цилиндре с внутренним радиусом г и толщиной стенок w г. Геометрия и профиль поля изображены на фиг. [28]
Концепция пинчей с обращенным тороидальным магнитным полем ведет свое происхождение от пинчей со стабилизацией слабым продольным магнитным полем, захватываемым внутрь разряда. В опытах 1957 г. на этой установке было обнаружено установление необходимого для стабилизации парамагнитного профиля тороидального поля. В дальнейшем выяснилось, что в действительности плазма в установке была холодной ( Т - 50 эВ) и разряд имел квазистационарный характер, профиль поля однозначно определялся внешними условиями в данный момент времени, так что о вмороженности не могло быть и речи. На этой установке изучалась зависимость распределения продольного магнитного поля в плазме от значения его на границе плазмы, которое изменялось во время разряда примерно по синусоидальному закону. [29]
Существенной особенностью рассматриваемой совокупности процессов является то, что они развиваются и проходят на фоне гораздо более длительного механического нагружения материала у облучаемой поверхности. Объем, прилегающий к ней, находится в напряженно-деформированном состоянии в течение времен, характерных для выравнивания образующегося при воздействии пучка температурного поля. При значении температуры порядка нескольких сотен градусов и скорости охлаждения 107 К / с для исчезновения значительных температурных градиентов и, соответственно, снятия напряженно-деформированного состояния требуется не менее 1 мкс. На рис. 3.12 приведен профиль поля механических напряжений у облучаемой поверхности. Амплитуда напряжения составляет 180 МН / м2 в момент времени t 326 не, к которому процесс отражения акустического импульса практически завершился. В течение сотен наносекунд распределение напряжений по глубине у облучаемой поверхности существенно не меняется. В течение импульса ионного тока их амплитуда нарастает, достигая 220 МН / м2, а затем падает. [30]
Страницы: 1 2 3