Cтраница 2
Рассматривается оболочка вращения с гладким начальным профилем неотрицательной кривизны. Нагруже-ние считается простыми справедливой теория ( деформационная) пластичности. [16]
Предположим, например, что начальный профиль BQ ( X) изменяется как х-п, скажем, на больших расстояниях. [17]
Под действием сил внутреннего трения начальный профиль скоростей изменяется так, что слои, лежащие ближе к пограничному, приобретают скорость меньшую, а слои, лежащие ближе к центру трубы - большую, чем скорость при входе. В связи с тем, что количество жидкости, протекающей через различные сечения трубопровода, одно и то же, средние скорости в них одинаковы. [18]
В этом случае приходится задавать начальный профиль концентрации, от правильности выбора которого зависит устойчивость решения и скорость сходимости решения к истинному профилю. [19]
Для решения задачи необходимо задать начальные профили скорости, температуры и турбулентной вязкости. Так как система уравнений - параболическая, то решение слабо зависит от вида начальных распределений. Однако в целях сокращения машинного времени и устранения неустойчивостей при расчете желательно, чтобы начальные профили наиболее оптимально соответствовали закономерностям течения в пограничном слое. В проведенных расчетах начальный профиль скорости соответствовал двухслойной модели пограничного слоя, когда последний разбивается на ядро со степенным профилем скорости и ламинарный подслой с линейным профилем скорости. Профиль температуры был взят из [11] и соответствовал подобию профилей скорости и температуры торможения. [20]
Время локализации для соответствующего класса начальных профилей температуры зависит, таким образом, от свойств среды и от характеристик начального распределения температуры. [21]
Приведенные значения а зависят от начального профиля скоростей на выходе из сопла и соответствуют струям с естественной турбулентностью. Этими данными следует пользоваться в случаях, при которых нет возможности определить опытную постоянную а путем непосредственного измерения, например, осевой скорости в центре какого-нибудь поперечного сечения струи. [22]
Опыты показывают, что чем равномернее начальный профиль, тем дальнобойнее струя. Длина начального участка не превышает шести-восьми калибров приточного отверстия и, следовательно, при расчете вентиляции определяющим является основной участок струи. [23]
Она состоит в том, что начальные профили скорости и плотности в струе и спутном потоке чаще всего бывают неравномерными из-за наличия пристенных пограничных слоев, которые оказывают сильное влияние на структуру струи. Подробно этот вопрос будет рассмотрен ниже. [24]
Постоянные с и с2 определяются из поведения начального профиля на внешней границе пограничного слоя. Эти формулы отображают асимптотический переход пограничного потока в невязкое течение через начальное распределение скоростей. Некоторые соображения в отношении асимптотического перехода будут в дальнейшем подробно обсуждены в ряде статей сборника. В данном случае переходить к безразмерным величинам не рекомендуется. [25]
Далее будет показано, что требование однородности начальных профилей скорости является весьма существенным условием. В излагаемом анализе этого предположения не вводится, и для распределения начальных скоростей в конце плоской пластины конечной длины будут использоваться профили скоростей по Блазиусу. Законы сохранения будут записываться при условии аппроксимации пограничного слоя, как это делали Марбл и Адамсон. Согласно этой аппроксимации, давление во всем поле получается однородным. Полагая, что вязкость пропорциональна абсолютной температуре, для отделения уравнений количества движения и неразрывности от уравнений сохранения энергии и вещества будем пользоваться преобразованием Хоуарта. [26]
Навье-Стокса и не связано с конкретным выбором начального профиля волны, а также с конкретным примером мелкой воды. Кроме того, мы получили, что любая сколь угодно слабая волна за достаточно длительное время опрокидывается. [27]
Этот результат показывает, что в случае неоднородного начального профиля скоростей, когда / 10 см, расстояние до первого локального температурного максимума сильно сокращается. [28]
Формы профиля обеих составляющих волн совпадают с начальным профилем, но достигают в соответственных точках лишь половинной величины. Легко видеть и без расчетов, что при этом удовлетворяется условие нулевой начальной скорости. [29]
Распределение (7.121) в конце второго интервала т2 представляет собой начальный профиль температуры для третьего интервала. [30]