Прохождение - нейтрон
Cтраница 1
Прохождение нейтронов через защитный слой анализируют в осн. Монте-Карло и численного интегрирования ур-ния Больцмана. Ослабление потока быстрых нейтронов в защитном слое происходит из-за упругого ( особенно в водородсодержащих веществах: Н2О, парафин, полиэтилен, гидриды металлов, бетон) и неупругого рассеяния нейтронов. На достаточно больших расстояниях от плоского источника ослабление пучка с расстоянием происходит экспоненциально. Так, при поглощении теплового нейтрона ядром водорода образуется фотон е энергией 2 2 МэВ, а в случае более эфф. Gd) на один захваченный нейтрон приходится более 10 фотонов. На АЭС обычно используют бетон с добавками металлич. [2]
При прохождении нейтронов через вещество ( горную породу) они взаимодействуют с ядрами атомов, причем существует несколько типов элементарных процессов взаимодействия, основными из которых являются упругое и неупругое рассеяние и радиационный захват нейтронов. Эти три процесса зависят от энергии нейтронов и свойств вещества и практически полностью определяют распространение нейтронов в среде. [3]
При прохождении нейтронов через твердое тело наблюдаются два типа взаимодействия нейтронов с ядрами кристаллической решетки. В первом случае в результате взаимодействия происходит изменение природы атомов, соударяющихся с нейтронами, т.е. процесс ядерного деления тяжелых атомов и образование новых. Во втором случае и результате взаимодействия природа атомов не меняется, но в твердом теле протекают процессы возбуждения атомных ядер с поглощением атомами нейтронной энергия в квантах и отдача ее при возвращении атомов в нормальное состояние. [4]
При прохождении нейтронов через вещество они взаимодействуют с последними. [5]
Различные методы расчета прохождения нейтронов и Y-KBaHTOB B радиационной защите и соответствующие программы для ЭВМ подробно описаны в главах IV и V, применение некоторых из них для расчета защиты реакторов - в § 9.4. Расчет прохождения излучения по неоднород-нсстям в защите освещен в гл. Многие из методов расчета, описанные в этой главе, могут быть использованы при расчете защиты реакторов. [6]
В результате при прохождении нейтронов через ферромагнетик должно происходить обогащение пучка нейтронами с определенной ориентацией магнитного момента. Таким образом, ферромагнетик по отношению к нейтронам ведет себя как поляризатор, пропускающий преимущественно нейтроны с определенным направлением магнитного момента. [7]
В величину Дт входит время прохождения нейтронов через собственно детектор - ионизационную камеру и время, на которое открывается усилительное устройство. [8]
В несколько меньшем объеме представлен материал по прохождению нейтронов через вещество. [9]
 |
Функция ослабления плотности потока тепловых нейтронов. [10] |
Они дают представление о деформации спектра при прохождении нейтронов защиты из обоих бетонов. [11]
В случае измерений эффективных сечений рассеяния необязательно пользоваться методикой прохождения нейтронов через пластинку, которая используется при измерениях полного эффективного сечения. Как было указано выше, анализ полного эффективного сечения дает возможность определить эффективное сечение рассеяния. Эффективное сечение рассеяния может быть измерено непосредственно, если, например, расположить детектор под углом 90 ( вместо 0) к падающему пучку и прямо вести наблюдения над рассеянными нейтронами, падающими на детектор. При таких измерениях требуется большая интенсивность нейтронов, которая вполне возможна при работе котлов. [12]
Другим, весьма подробно изученным случаем взаимодействия нейтральных частиц с веществом является прохождение нейтронов через вещество. Как известно, нейтроны получаются при ядерных реакциях, в частности, при ядерном делении в виде быстрых частиц, с энергиями порядка нескольких миллионов электрон-вольт. Двигаясь в веществе и испытывая столкновения с ядрами, нейтроны замедляются. При неупругих соударениях их энергия уменьшается очень существенно в каждом акте рассеяния. Если, однако, энергия нейтронов оказывается ниже первого возбужденного уровня ядра, то в дальнейшем неупругие столкновения не происходят. Замедление нейтронов оказывается связанным с упругими столкновениями нейтронов с ядрами. [13]
Методы, описанные в предыдущих разделах, позволяют определить с помощью измерения прохождения нейтронов через пластинку полное эффективное сечение. Как было указано в разделе 24, полное эффективное сечение складывается из двух различных частей: эффективного сечения рассеяния и поглощения, которые по-разному зависят от энергии падающего пучка нейтронов. Если воспользоваться тем обстоятельством, что эффективное сечение рассеяния и поглощения по-разному зависят от энергии нейтронов, то путем анализа полного эффективного сечения эти два сечения можно отделить друг от друга. Например, если проанализировать кривую, выражающую зависимость полного эффективного сечения от скорости нейтронов, то окажется, что эта кривая аналитически может быть представлена в виде двух слагаемых: постоянная плюс член - Л / г. Константа связана с эффективным сечением рассеяния, а-1 / г связан с эффективным сечением поглощения. Подобно этому, если кривая может быть представлена в виде постоянной плюс резонансный член Брейта-Вигнера, то последнее связано с поглощением, а постоянная-с рассеянием. Следует отметить, что всякий раз, когда эффективное сечение поглощения имеет резонансный максимум, эффективное сечение рассеяния также имеет резонансный максимум, однако величина эффективного сечения рассеяния в резонансе обычно мала по сравнению с величиной эффективного сечения поглощения в резонансе, так что полное эффективное сечение в резонансе в основном определяется эффективным сечением поглощения. [14]
Страницы: 1 2 3