Прохождение - ядерная частица
Cтраница 1
Прохождение ядерной частицы через чувствительный объем детектора приводит к появлению в газе некоторого числа пар ионов. Если между электродами детектора приложена некоторая разность потенциалов, то положительные и отрицательные ионы начнут двигаться в газовой среде в соответствии с направлением электрического поля. Когда группа ионов данного знака достигает соответствующего электрода, происходит изменение его потенциала, что эквивалентно появлению импульса напряжения на выходе схемы. [1]
 |
Схема счетной установки.| Внешний вид счетной установки Б. [2] |
При прохождении ядерной частицы через счетчик в нем возникают ионы, которые разряжают емкость счетчика. Характер разряда зависит от напряжения между нитью и цилиндром. [3]
При прохождении ядерных частиц через коронирующий разрядный нромежуток п нем возникают импульсы тока, пропорциональные первичной ионизации. При этом импульсы сильно отличаются от величины темнового тока если ионизация вызвана а-частицами или протонами, и почти не отличаются, если счетчик облучать ( 3-частицами. [4]
При прохождении ядерной частицы через кристалл некоторые электроны могут быть переброшены из валентной зоны в зону проводимости, где они будут находиться в возбужденном состоянии. При возвращении такого электрона в валентную зону, соответствующую основному состоянию, выделяется энергия возбуждения. Однако электрон, находившийся в возбужденном состоянии в зоне проводимости, может перемещаться внутри кристалла до тех пор, пока он не попадет в окрестности дефекта и не перейдет на уровень энергии, связанный с дефектом. С этого нового уровня электрон путем испускания излучения может вернуться в валентную зону; такой переход и сопровождается сцинтилляционной вспышкой-флуоресценцией. [5]
Как уже говорилось, прохождение ядерной частицы через счетчик вызывает появление импульса электрического тока. [6]
Все приборы для регистрации ядерных излучений, в зависимости от режима работы, делят на импул / сные ( дифференциальна выходе детектора появляются разделенные во времени сигналы, причем каждый из них соответствует прохождению отдельной ядерной частицы через чувствительный объем детектора. В токовом режиме работы измеряют некоторый средний эффект, обусловленный попаданием в чувствительный объем детектора большого числа ядерных частиц. [7]
Возбуждение флуоресценции в органических веществах является молекулярным процессом. При прохождении ядерной частицы через такой фосфор молекула может перейти из основного состояния в возбужденное. [8]
Импульсные источники света наносекундной длительности на основе электролюминесиентных диодов находят в последнее время широкое применение в экспериментальной ядерной физике и ряде других областей физического эксперимента. В ряде случаев моделирования прохождения ядерных частиц длительность световых импульсов может изменяться в широких пределах, так как основная информация, получаемая с помощью сцинтилляционных и черепковских счетчиков, определяется амплитудой и моментом начала электрического импульса на выходе счетчика. Однако часто требуется получить с помощью импульсных источников световые импульсы длительностью ( 0 5 - 3) 10 - 9 сек. Для исследования временных характеристик фотоумножителей длительность светового импульса от источника света должна быть заведомо меньше 10 - 9 сек, так как только в этом случае форма электрического сигнала на выходе фотоумножителя будет определяться его собственными параметрами. Следовательно, представляет интерес изучение возможности получения световых импульсов длительностью менее 10 - 9 сек. [9]
Импульсные источники света наносекундной длительности на основе электролюминесцентных диодов находят в последнее время широкое применение в экспериментальной ядерной физике и ряде других областей физического эксперимента. В ряде случаев моделирования прохождения ядерных частиц длительность световых импульсов может изменяться в широких пределах, так как основная информация, получаемая с помощью сцинтилляционных и черепковских счетчиков, определяется амплитудой и моментом начала электрического импульса на выходе счетчика. Однако часто требуется получить с помощью импульсных источников световые импульсы длительностью ( 0 5 - 3) 10 - 9 сек. Для исследования временных характеристик фотоумножителей длительность светового импульса от источника света должна быть заведомо меньше 10 - 9 сек, так как только в этом случае форма электрического сигнала на выходе фотоумножителя будет определяться его собственными параметрами. Следовательно, представляет интерес изучение возможности получения световых импульсов длительностью менее 10 - 9 сек. [10]
Механизм возбуждения сцинтилляций в органических растворах пока еще недостаточно ясен. Установлено, что возбуждение, вызванное прохождением ядерной частицы в растворителе, быстро передается растворенному сцинтиллирующему веществу. Это следует из того, что спектр люминесценции соответствует спектру именно растворенного вещества, а не растворителя, а также из роста эффективности. [11]
Страницы: 1