Процесс - замедление - нейтрон
Cтраница 1
Процесс замедления нейтрона за счет неупругого рассеяния имеет вероятность лишь в первый момент его перемещения, когда он обладает высокой энергией. Реакция неупругого рассеяния имеет энергетический порог и возможна лишь в случае, если энергия нейтрона окажется выше энергии возбуждения ядра. Для легких ядер с массовым числом до 25 этот порог начинается с энергии в 1 МэВ, а для более тяжелых ядер он будет ниже этого значения. Таким образом, для искусственных источников быстрых нейтронов, которые применяются на практике и обладают средней энергией около 3 - 5 МэВ, процесс замедления быстрых нейтронов происходит в результате нескольких вероятных актов неупругого рассеяния и преобладающего процесса упругих взаимодействий. [1]
Детали процесса замедления нейтронов и роль, которую они играют в определении основных ядерных свойств реактора, были обсуждены в вводных параграфах гл. [2]
Так же далеко не безболезненно для материалов проходит процесс замедления нейтрона от начальной скорости до тепловой. Замедление нейтрона смещает в бериллии 450 атомов, в графите 1900 атомов, в алюминии 6000 атомов. [3]
Так же далеко не безболезненно для материалов проходит процесс замедления нейтрона от начальной скорости до тепловой. Замедление нейтрона смещает в бериллии 450 атомов, в графите 1900 атомов, в алюминии 6000 атомов. [4]
Величина / есть вероятность избежать резонансного ( радиационного) захвата в 138U в процессе замедления нейтрона; 9 - вероятность поглощения теплового нейтрона в уране, а не в замедлителе или др. материалах. [5]
В заключение приведем так называемое уравнение переноса, играющее большую роль в современной физике ( например, в процессах замедления нейтронов) и представляющее собой пример интегро-дифференциального уравнения. [6]
 |
Распределение полного потока в бесконечном плоском реакторе по PL - и Р3 - приблюкениям ( граничное условие на поверхности. нечетные моменты потока равны нулю. 2 0 2 2.. 2s0 82i. 2 0 1. [7] |
Существенная особенность модели, используемой при расчетах возраста в водородсодержащих средах по методу Ферми - Маршака, состоит в предположении о том, что масса ядер всех неводородных материалов бесконечна. Эта модель сводит весь процесс замедления нейтронов к столкновениями их с ядрами водорода. Тяжелые материалы в смеси служат для размазывания нейтронов по системе, и величина этого эффекта определяется относительной величиной макроскопического сечения рассеяния этих материалов и водорода при определенной энергии. [8]
В первом процессе, который называется упругим рассеянием, суммарная кинетическая энергия нейтрона и ядра в результате взаимодействия не меняется и ядро остается в основном состоянии. Упругое рассеяние играет очень важную роль в процессе замедления нейтронов, так как нейтроны с высокой энергией постепенно теряют энергию в результате упругих столкновений с ядрами среды. [9]
 |
Эксперимент с пульсирующим пучком нейтронов. [10] |
Предположим, что уже имеются некоторые определенные первоначальные сведения о процессе замедления нейтронов. [11]
В принципе это можно сделать, но нужно иметь в виду, что результаты будут полуинтегральными. Поэтому в дальнейшем их нужно как-то дифференцировать, сравнивать друг с другом. Ситуация подобна случаю, когда имеются импульсный источник нейтронов и резонансный детектор, который регистрирует нейтроны той или и ой определенной энергии. Наблюдение временного распределения появления таких нейтронов позволяет следить за кинетикой процесса замедления нейтронов. Однако об экспериментальных возможностях такого рода в случае реакций горячих атомов пока трудно сказать что-нибудь более определенное. [12]
Другими словами, путем обогащения смеси можно значительно увеличить вероятность захвата нейтрона ядром делящегося изотопа, так что нейтрон, замедленный до тепловой энергии, будет иметь мало шансов избежать поглощения в реакторе и уйти за его пределы. Однако для замедления нейтрона от энергии деления до тепловой энергии требуется все то же число столкновений с атомами замедлителя, и остается заметной вероятность ухода быстрого нейтрона из котла во время замедления. Таким образом, для того чтобы уменьшить эту утечку быстрых нейтронов и тем самым уменьшить критические размеры реактора, следует, очевидно, уменьшить необходимое для замедления число столкновений с замедлителем. Это может быть достигнуто применением лучшего замедлителя, обладающего более высокой замедляющей способностью. Однако весьма низкая температура плавления бериллия исключает возможность использования его в реакторе для ракеты с ядерным горючим; очень высокие температуры являются условием работы установки. Единственная остающаяся возможность уменьшения критического размера состоит в использовании процесса деления на быстрых или надтепло-вых нейтронах. При эюм число столкновений, необходимых в процессе замедления нейтронов, уменьшается просто потому, что повышается нижний предел энергии, до которого нейтроны должны быть замедлены. [13]
Страницы: 1