Процесс - текущая тепловая компенсация
Cтраница 1
Процесс текущей тепловой компенсации фиксируется в условиях неполностью установившейся температуры датчика и системы в целом. [1]
В процессе текущей тепловой компенсации происходит кондуктивный теплообмен одной поверхности датчика со стенкой через нелинейное тепловое сопротивление з виде пористой изоляционной подложки. [2]
 |
KpHBbie % f ( АО, полученные при разной скорости процесса текущей теп-ловой компенсации. [3] |
Далее, процесс текущей тепловой компенсации лишь условно можно назвать стационарным, так как тепловая инерция системы относительно велика. [4]
 |
Система для осуществления текущей. [5] |
Возможности воспроизведения процесса текущей тепловой компенсации в достаточном диапазоне ограничиваются делителем напряжения электроинтегратора. [6]
Таким образом, процесс текущей тепловой компенсации составляется из 20 - 25 дискретных режимов. [7]
Чтобы обнаружить нелинейный характер процесса текущей тепловой компенсации экспериментально, необходимо вести исследования с точностью до одной или нескольких десятых долей градуса. [8]
Для выяснения полной картины процесса текущей тепловой компенсации необходимо учитывать дискретный характер соприкосновения смежных слоев. [9]
Резюмируя изложенное, можно сказать, что процесс текущей тепловой компенсации в конструкции, представляющей собой ограниченную трехслойную стенку ( с неограниченным нижним слоем) со скачкообразным изменением теплофизических коэффициентов ( граничные условия четвертого рода), сопровождается характерными искажениями линейной зависимости между мощностью компенсационного датчика и его температурой. [10]
На рис. 6 представлена простейшая электрическая схема замещения условий теплопередачи в процессе текущей тепловой компенсации. [11]
Такой ступенчатый процесс, когда включается поочередно одно нелинейное тепловое сопротивление, затем следующее, возможен лишь потому, что в процессе текущей тепловой компенсации температурное поле системы постепенно изменяется: из одномерного превращается в трехмерное. В связи с этим следует обратить внимание также на свойство анизотропности. В анизотропных материалах коэффициент теплопроводности зависит от направления потока. Разложим мысленно элементарные потоки на составляющие в декартовой системе координат. В стадии недокомпенсации кондуктивная составляющая потока по оси у ( см. рис. 15) начинает уменьшаться, принимает нулевое значение и возрастает в обратном направлении. По осям х и z ( последняя на рисунке не показана) составляющие потока возрастают, начиная с нуля или какого-то минимального значения. [12]
Тот факт, что в процессе определения коэффициента теплопроводности, значение которого растет с ростом grad Фи, не достигается строго установившийся режим, приводит к тому, что кажущийся диапазон изменения Яи увеличивается. Это второстепенный фактор, но он может усиливать нелинейность в процессе текущей тепловой компенсации. Так, на рис. 9, экстраполируя линию аО, касательную к кривой qa f ( Ada) в точке k, попадаем в начало координат. Судя по рис. 8, линия, проходящая через начало координат, соответствует значению г3 оо. [13]
 |
Повторная градуировка термосопротивления. [14] |
На описанной экспериментальной установке, как указывалось выше, нужно было исследовать зависимость эффективного коэффициента теплопроводности испытуемого материала от величины и знака температурного градиента. При этом требовалось осуществить такой тепловой режим, который происходит в процессе текущей тепловой компенсации, когда средняя температура испытуемого материала непрерывно растет, а температурный градиент при этом сначала убывает, затем переходит через нулевое значение, изменяет знак, а после этого начинает расти вместе со средней температурой. Такой тепловой режим осуществляется в два этапа. [15]
Страницы: 1 2